组分离子浓度对铁电铌酸钾锂晶体Raman光谱的影响
组分离子浓度对铁电铌酸钾锂晶体Raman
光谱的影响
第24卷第5期
2005年l0月
红
J.
外与毫米波学报
InfraredMillim.Waves
Vo1.24,No.5
October,2005
文章编号:1001—9014(2005)05—0331—04
组分离子浓度对铁电铌酸钾锂晶体n光谱的影响
万尤宝,杨培志,吴宇容,袁国祥,李新曦,R0ng.MinKang
(1.SchoolofMaterialSciencesandEngineering,SeoulNationalUniversity,Korea;
2.浙江省嘉兴学院,浙江嘉兴314000;3.中国科学院上海技术物理研究所,上海200083;
4.云南昆明物理研究所,云南昆明650223)
摘要:测量了一批不同组分的铌酸钾锂晶体Raman光谱,发现晶体中位于C格位的Li离子浓度对晶体Raman光谱
产生了强烈的影响:低Li含量晶体中[NbO]八面体所对应的3个Raman特征光谱线没有发生峰分裂,在100—
400cm范围出现的小峰与C格位Li离子浓度相关;当晶体中Li离子浓度增加时,与v所对应的Raman峰在散射
几何为X(ZY)z对应的光谱中加宽,:振动模式在两种散射几何中均出现分裂峰,并在100—400cm范围出现小
峰数量增多;当Li离子浓度接近晶体化学组分时,微扰进一步加强,,所对应峰分裂成3个峰,,和振动模式发
生部分分裂,在loo一400cm..范围小峰更为突出.
关键词:铁电晶体;铌酸钾锂;振动模式;红卟Raman振动光谱
中图分类号:04.08文献标识码:A
EFFECTSoFCoMPoSITIoNIoNICCoNCENTRATIoNoN
THERAMANSPECTRAoFFERRoELECTlUCPoTASSIUM
LITHIUMNIoBATECRYSTALS
WANYou.Bao?一.YANGPei.Zhi
LIXin.Xi,
,
WUYu-Rong,YUANGuo.Xiang,
Rong—MinKang
(1.SchoolofMaterialScienceandEngineering,SeoulNationalUniversity,Korea;
2.Jia-XinInstitutionofZhe—JiangProvince,Jiaxin,314000.China;
3.ShanghaiInstituteofTechnicalPhysics,CAS,Shanghai100083,China:
4.Kung—MingInstituteofPhysics,Kungming650233,China)
Abstract:Ramanspectraofabatchofpotassiumlithiumniobate(KLN)crystalswithdifferentcompositi
onswereinvestiga-
ted.TheanalysisresultsshowthestrikingeffectsofLicontentontheseRamanpeaks.FortheKLNsample
withsmallLi
content,thethreecharacterpeaksbelongto[NbO6O
ctahedronshowsimplepeak,andtheweakpeaksinthewave-
lengthrangeofl00,
4oocmareregardedtorelatetotheLiionsinClattice.WiththeraiseofLicontentincrysta1.the
peaksbelongto2modearepartlysplit,andthepeakbelongsto5modeisbroadenedinthespectrumcorresp
ondingto
scatteringgeometryX(ZY)Z.WhentheLicontentappmachestochemicalcomposition,thepeaksbelon
gto5modeare
split,thepeaksbelongto1modeand2modearepartlysplittoo.
Keywords:ferroelectriccrystal;potassiumlithiumniobate;vibrationmode;infraredRamanvibrations
pectra
引言
铁电材料是一类有重要应用的功能材料,
铁电铌酸钾锂(K3Li2一Nb5+,0<X<0.5;KIN)晶
体有非常优良的非线性光学性质,在声
表
关于同志近三年现实表现材料材料类招标技术评分表图表与交易pdf视力表打印pdf用图表说话 pdf
面波,电光
转换器件,压电器件,光通信和光存储等方面有广泛
的应用前景.该晶体相图表明晶体中Li含量较高
时,晶体为铁电相,Li含量达到化学比时,晶体发生
相变,产生新相J.我们曾在不同配比的熔体中生
长了一系列组分的完整晶体,发现晶体组分对晶体
非线性光学性质有强烈的影响J.但是对这种影响
的本质原因还缺乏了解.为此我们研究了一种组分
收稿日期:2005?03?22.修回日期:2005.06.29Receiveddate:2005-03-22.reviseddate:2005-06-29
基金项目:大韩材料基金资助项目(B20025671)和大韩博士后基金资助项目(BK212002432);
嘉兴市重点项目(SA0291);973重点项目
(8921203)
作者简介:万尤宝(1970-),男,湖北武汉人,博士后,从事光电子材料制备与表征研究.
332红外与毫米波学报
的晶体的晶格振动光谱j,发现晶体组分变化对晶
体非线性晶格振动产生了影响,这种变化应该是导
致晶体非线性性质变化的重要原因.本文报道了一
组不同组分的KLN晶体Raman振动光谱特征研究
的结果.
1实验过程
一
组组分分别为K3oLil782Nb52l8Ol5,K2997Lil786
Nb52l7Ol5和K297Lil926Nb51.04Ol5的完整KLN晶体经
定向,切割,精细抛光后获得6×6×7mm的样品,
用J.YU.100Raman光谱仪在室温下测量了晶体的
Raman光谱,所用的光源为100mW,波长为514.5
nm的氩离子激光,几何配置为直角散射.
2结果和讨论
铁电KLN晶体室温下为P4bm空间群,可用
(A.)(A:)(C)(B.):(B)O,.来表示,一个晶胞
中有两个KLN化学式.[NbO]卜离子团构成O八
面体,有15个振动自由度,对应6个振动模,属于
[NbO]卜八面体3个Raman特征峰和两个红外反
射特征峰可表示为:
Fv6=A.(R)+E(R)+2T.(IR)+(R)
+(inactive),(1)
这里下脚标g和u表示对称和反对称振动.分别
对应于上式,.,2和3为伸缩振动模,,5和6
为弯曲振动模,有3个红外Raman峰分别对应于
l,,,和,两个红外反射峰分别对应于和.
KLN晶体的非线性晶格振动模式相对应的散射几
何为X(YZ)y和(ZY)Z.
图1是室温下上述3种组分的KLN晶体
(YZ)Y散射几何的Raman光谱,分别对应a,b和c
3条光谱线.谱线a中有3个特征光谱峰为849
(.),652(2)和118em(5),在162/184cm出
现的两个弱小峰,是Li离子对[NbO]卜八面体晶
格振动产生微扰而形成的.谱线b出现3个特征峰
分别是849(,),652(2)和118era(5),在162/
184/218/346/540cm出现弱峰,在271,316cm
出现弱的宽峰,这些小峰的出现均与Li离子对
[NbO]卜八面体晶格振动产生微扰相关.谱线c的
3个主要特征峰分别是849(,),652(:)和92/
118/138em(),同时在162/184/218/256/281/
310/358/540cm出现Li离子对[NbO]卜八面体
晶格振动微扰产生的特征峰.在1000,2000cm
没有特征峰出现.
图2是散射几何为X(ZY)Z的Raman振动光
谱J.谱线d,e和.厂分别对应于上述组分的晶体.谱
线d的3个Raman特征峰分别为870(.),590
(2)和120cm(5).谱线e在870(.),590(2)
和120cm()出现3个特征峰,但是所对应的
峰相对被拉宽,在202/260cm出现Li离子微扰
所产生的特征峰.谱线的3个主峰为870(),590
(,)和116/120/148cm(),并在170/220cm
出现Li离子微扰产生的特征峰.
从上面分件可知,在两个与晶体非线性晶格振
动密切相关的散射几何所对应的Raman光谱中,3
个Raman活性振动模式所对应峰的情况为:谱线a
和d中3个特征峰均为简洁的光谱峰;在图1中谱
线b3个特征峰均也为简单峰,但是在图2谱线e
中,所对应的峰相对较宽,有分裂的迹象,所对
j
1002oo3004005006007008009001000
K/cm’
图1室温下KLN晶体的X(YZ)Y几何配置Raman光
谱
Fig.1RamanspectrummeasuredintheKLNcrystalat298
KforthesymmetryspeciesAlwiththescatteringgeometryX
(zz)Y.
j
1oo2oo3004005006007008009001000
K/cm.
图2298时X(ZY)Z散射几何对称类型E的KLN晶体
Raman光谱
Fig.2RamanspectrummeasuredintheKLNcrystalat298
Kforthesymmetry
5期万尤宝等:组分离子浓度对铁电铌酸钾锂晶体Raman光谱的影响333
应的峰低波数边出现弱峰(540cm),它与/i’峰接
近,可以归因于Li含量提高,Li离子微扰的加强,导
致/i’峰分裂所产生的;在图2中谱线/的/i’峰低波
数边出现小的弱峰,可归因于离子强烈的影响导
致/i’峰分裂产生的;/i’所对应的峰在两种散射几何
中低波数边出现弱峰,更为明显的是/i’所对应的
峰在图2中有分裂的迹象,在图1中该峰明显地被
分裂成3个峰.这些清楚地显示出Li含量变化带来
的强烈影响.
式(1)表明,/i’对应的A能级为无简并能级,
八面体发生畸变程度不太大时,A能级不会分裂,
如同谱线a和d以及b和e所表现的单一峰一样.
但是八面体严重畸变时,外界强烈的干扰也会使象
l4这样简单的能带被微扰导致部分分裂,正如图2
中/线所显示的情况那样,在光谱中表现出微扰峰.
因此,可以这样认为,在高Li含量的KLN晶体中,Li
离子含量的增加接近极限,对晶体[NbO]卜八面体
晶格振动产生了强烈的微扰,这种影响程度如此之
大,导致象A这样的简单能带的分裂,散射几何
(ZY)Z所对应的晶格振动模式对应的峰出现分裂
峰.因此随着Li含量的增加,Li离子对[NbO]卜八
面体晶格振动微扰程度加大.
/i’对应的E能级简并度为2,在低Li含量的
KLN晶体中表现为单一峰;在较高Li含量的晶体
中,散射几何为X(ZY)Z所对应的振动模式为单一
峰,但是散射几何(YZ)Y所对应的峰出现分裂峰;
在高Li含量的晶体中,两种振动模式均被微扰,出
现分裂峰.
对应的能级简并度为3,Li离子浓度的提
高产生的影响更为明显.在低Li含量的KLN晶体
中,/i’对应峰为简单的峰;在较高Li含量的谱线中,
散射几何X(YZ)Y所对应方向的峰没有发生变化,
但是散射几何为X(ZY)Z所对应方向的峰被加宽;
而在高Li含量的晶体中,能级被完全分裂,表现
出3个峰,在图1中尤其明显.
图中在150,400cm范围出现被归因为与Li
离子相关联的一系列峰,峰的数目随Li离子含量增
加而增多,可以认为是Li离子影响程度加强而产生
的,影响情况与上述3个主要振动模式分析的结果
相一致.
我们曾对高Li含量KLN晶体的晶格振动光谱
包括Raman光谱进行了研究_6j,发现Li含量对晶
体Raman活性的/2振动模式及红外活性/i’和/i’
振动模式产生的重大影响,根据540cm峰较弱这
一
事实,给出”Li离子含量的提高对/i’和/i’所对应
的振动模式没有产生明显影响”的结论.在这里经
过多组数据对比发现,不是所有组分的KLN晶体在
相同条件下测量的Raman峰均有这个峰,峰的出现
与晶体中Li含量的变化情况密切相关,也与测量采
用的散射几何有一定关系,说明这些小峰的出现不
是因测量引起的Stocks峰.这些峰的出现应该归结
为晶体成份变化引起晶体结构变化产生的结果.八
面体严重的畸变能够对没有简并度的能级产生微
扰,并导致出现部分分裂峰,这种现象在八面体中是
极少见的.这些个发现是对文献[6]结论的重要补
充.
上述结果表明:Li离子含量的增加对KLN晶体
的非线性晶格振动模式产生强烈影响.低Li含量晶
体[NbO]卜八面体没有发生畸变,谱图为3个简洁
的主峰,但是在低波数出现与Li离子有关的特征
峰,显示C格位有Li离子存在.随着Li含量提高,
为容纳更多Li离子,晶胞内调整空间分布情况,
[NbO]卜八面体发生畸变,一些简并能级被微扰甚
至分裂,150,400cm范围与C格位Li离子相关的
弱峰也增多.随着Li含量的进一步增加,晶体中Li
含量接近极限,[NbO]卜八面体进一步畸变,导致
简并的能级分裂程度加大,没有简并度的能级也被
微扰,产生分裂峰.如果进一步使晶体Li含量增加,
达到化学比,晶体将发生相变,进入顺电相J.
KLN晶体中C格位空间小,6个最近邻的氧原
子形成三棱柱,Li离子位于棱柱中心,平均Li-O距
离为0.2542nm,由于空间效应的关系,b离子进入
C格位较困难,不能按照化学计量比完全填充.Li离
子含量的提高,压迫[NbO]卜八面体发生畸变,导
致晶体的性质发生变化.因此,晶体中Li离子浓
度的变化是晶体性质发生变化的根本原因.
KLN晶体具有复杂的结构,其C格位Li离子与
晶体”活性”中心[NbO]卜八面体中配体O相邻,
直接对[NbO]卜八面体的位移产生的畸变和外层
群分子轨道产生影响,从而极大地影响晶体性质.晶
体的Raman光谱清楚地表明,晶体中Li离子含量的
变化对晶体中非线性晶格振动的光学声子行为产生
巨大影响.这些振动模式是晶体的非线性晶格振动
模式,预示着Li含量的提高必会给晶体非线性光学
性质带来影响.这种推断被晶体倍频实验结果所证
实,晶体的二次谐波实验结果表明j,只有晶体
中Li含量达到一定浓度时,晶体才能够对近红外激
光倍频产生蓝绿激光输出,晶体中Li含量越高,倍
334红外与毫米波学报24卷
频效率越大.因此,Li含量的提高导致[NbO]一八
面体的畸变,晶体非线性晶格振动能级发生分裂,是
导致晶体非线性光学性质变化的重要原因.
3结论
测量了一批组分不同的KLN晶体室温Raman
光谱.发现晶体[NbO]八面体离子团的Raman
光谱的3个本征特征峰的特征与晶体组分密切相
关,低Li含量的晶体3个简洁的特征峰清楚地表明
晶体中[NbO]八面体没有发生畸变,晶体Li含
量的提高引起的[NbO]卜八面体畸变程度的加大
使特征峰逐渐加宽甚至分裂,Li含量接近化学比
时,影响程度是如此之大,导致对应的特征峰完
全分裂,表明三重简并能级完全分裂,而且单重
简并的A.能级也发生部分分裂现象,这种现象的出
现是少见的,表明[NbO]卜八面体离子团的畸变达
到很高的程度,接近晶体结构所能容纳的极限.这一
推断与晶体相图得出的结论和晶体的二次谐波实验
结论相一致.同时这些发现连同对应特征峰的变
化现象的发现,对文献[6]的结论作了重要补充.
REFERENCES
[1]OuwerkerM.Potassiumlithiumniobate:afrequencydoub—
lerf0r(Al,Ga)Aslase~[J].Adv.Mat.,1991,3(7/8):
339—_401.
12lReidJJE.Resonantlyenhance,frequencydoublingofan
820nmGaAlAsdiodelaserinapotassiumlithiumniobate
crystallJ1.App1.Phys.Lett.,1993,62(1):19_21.
53lWANYou—Bao,CHENGJing,CHUJun—Hao,eta1.The
growthandstudyof~equency.-doublingpropertiesofferroe.-
lectricpotassiumlithiumniobatecrystallJ1.Infrared
Millim.Waves(万尤宝,陈静,褚君浩,等,铁电铌酸钾
锂晶体的生长和倍频性质研究.红外与毫米波学报),
2001.2o(2):143—147.
『4]UXin—Yi.LAIZhen—Ouan.WANGGen—Shui.eta1.Influ—
enceofdepositionpoweronthecomposition,structureand
propertiesofpztthinfilmspreparedbyrfsputtering[J].
InfraredMillim.Waves(李新曦,赖珍荃,王根水,等,溅射
沉积功率对PZT薄膜的组分,结构和性能的影响.红外
与毫米波学报),2004,23(4):313_316.
『51ScottBA.GiessEA.OlsonBL.eta1.Thetungsten
bronzefieldinthesystemK,O—Li,O—Nb,OlJ.MatRes
Bul1.1970.5:47—55.
『61WANYou.Bao,ZHAOQiang,GUOYu—Xian,eta1.The
ramanandFr—IRspectraofferroelectricpotassiumlithium
niobatecrysta[J].aredMiUim.(万尤宝,赵
强,郭玉宪,等,铁电铌酸钾锂晶体的Raman和不一IR光
谱.红外与毫米波学报),2003,22(5):361--364.
17lAbrahamsSC,JaminsonPB,BernsteinJL.Ferroelectric
tungstenbronze—typecrystalstructure.III.Potassiumlithi—
umniobateK(6一X—Y)Li(4+x)Nb(10+Y)030J1.
Chem.Phys..1968.48(11):5048--5057.
(上接第330页)
表1表明,解析解和数值计算结果基本一致,说
明本文的建模方法是可行的.基于Maxwell—Wagner
等效原理建立的式(18)是一近似计算模型,其计算
精度和细胞的浓度成反比.在细胞的电磁场生物效
应的实验和应用研究中,由于细胞浓度的取值通常
为1O一1O个/mL细胞,对应的细胞体积占有率-厂
均小于0.5,因此计算模型式(18)对实验具有指导
意义.
需要说明的是,当外加电场频率超过100GHz
时,由于外场的波长和细胞的尺寸可比拟,建模时不
能忽略磁场对细胞生物效应的影响,应通过电动力
学或量子电动力学的方法另外建立悬液中细胞膜电
压的计算模型j.
REFERENCES
『1]KotnicT.MiklavcicD.Second—ordermodelofmembrane.
1ectricfieldinducedbyalternatingexternalelectricfield
[J].旭髓TransactionsOnBiomedicalEngineering,2000,
47(8):1074—1081.
『2]PalinM.DamijanM.Effectiveconductivityofcellsuspen—
sions[J].IEEETransactionOnBiomedicalEngineering,
2002.49(1):77—80.
『3]RaicuV,SaibaraT,EnzanH,eta1.Dielectricproperties
ofratliverinvivo:analysisbymodelinghepatocytesinthe
tissuearchitecturelJ1.BioelectrochemistryandBioenerget一
.
1998.47:333—342.
[4]PavlinM,PavseljN,MiklavcicD.Dependenceofinduced
transmembranepotentialoncelldensity.arrangement.and
cellpositioninsideacellsystem『J].脚口nsactionsOn
BiomedicalEngineering,2002,49(6):6o5—612.
『5]BiSW.Interactionbetweenquantizationofradiationfield
andmatter[J].InfraredMillim.Waves(毕思文.辐射场
的量子化与物质相互作用.红外与毫米波学报),2003,
22(1):92—6.