第 !"卷 第 #期 测 绘 学 报 $%&’!",(%’#
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文章编号:*))*:*;";(!)))))#:<*=:)= 中图分类号:6!<> 文献标识码:+
使用 !"#$% & ’干涉测量 #("数据生成 )!*
史世平
(西安测绘研究所,陕西 西安 =*));#)
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摘 要:干涉合成孔径雷达(2(8+5)数据已被证明能生产精确的数字高程模型(1/J)。我们
已开发了从单视 8+5复影像数据自动生成数字高程模型的新软件。基于 8+5多视强度影像
的最小二乘影像匹配被用于复影像对的配准,达到很高的配准精度() ’ )*) ’ )!像元精度)。一
种新的计算目标点 <维坐标(!,8,9)的方程还被提出,卫星轨道、姿态和基线参数以及相位
常数被纳入在方程中并被
表
关于同志近三年现实表现材料材料类招标技术评分表图表与交易pdf视力表打印pdf用图表说话 pdf
示为时间的线性函数,利用至少 >个地面控制点能够同时估算这
些参数。本文还给出了意大利埃特纳地区 /58:* W ! 8+5数据处理结果。
收稿日期:*""":)":)=;修回日期:!))):)=:)>
作者简介:史世平(*">)—),男,汉族,内蒙古自治区土左旗人,西安测绘研究所副研究员,现从事卫星摄影测量,干涉测量 8+5和差
分干涉测量 8+5的研究。
关键词:干涉测量 8+5;最小二乘影像匹配;相位展开;数字高程模型
% 引 言
8+5干涉测量是生产高精度 1/J[*;],探测地
表微小变形[>,=],计算冰川运动[X,"]的强有力技
术。实现垂直轨道干涉测量有两种方法,第一种
方法是在飞行平台上放置两根物理天线,两天线
在垂直飞行方向有一定间距,其中一根发射雷达
脉冲,两根天线同时接受来自地面的回波信号,这
类系统通常用于机载系统[*,!]和航天飞机系统
(85-J)。另一种是使用一根物理天线,利用几乎
万方数据
重复的轨道获取的同一地区的两张复 !"#影像
实现干涉测量,这类系统多见于星载系统[$%]。重
复轨道 !"#干涉测量由于使用一根物理天线,在
系统成本及简单性方面具有优势,但由于在不同
的时间获取两张 !"#影像,地表面及环境在这段
时间间隔内可能发生变化,导致信号相关降低,通
常将这一现象称为时间抗相关,相关的降低将导
致高程测量误差增大。随着欧空局 !’(卫星的
发射,!’) * (重复轨道时间间隔只有 (+ ,,大大
改善了 !’)干涉测量地形测图性能,在一定条
件下,!’) * (所产生的 -&.可满足 ) / %万地形
图高程精度要求。
美国的 012,23在 )45+年首次实现了用于地
形测图的机载双天线 67!"#系统,(8 世纪 98 年
代中期,!"#干涉测量技术得到迅速发展,世界各
地的研究者利用 !’),!6#’:,#"-"#!";’) 和
<!’) !"#数据展开了大量的研究,复影像对配
准,相位展开,基线估算和 -&.重建是研究的重
点。对于重复轨道 !"#干涉测量,通常要求配准
精度达到子像素或更高,已经提出的一些复影像
对配准方法,如相关系数法[+],最大功率谱法[$]和
平均波动函数法[)8]通常达不到很高的配准精度。
另外,已提出的一些用于基线估算和 -&.重建的
方法,如“基线旋转法[),+,%]”,“垂直基线法[))]”,
“累积入射角法[)(]”和“多项式法[)$]”等不能同时
估算多个参数,影响了 -&.重建精度,针对上述
问题,本文提出了一种新的复影像配准方法,这种
方法能达到很高的配准精度,同时,还提出了一种
新的重建 -&.的方程式,利用该方程可同时答解
包含基线在内的多个参数,从而改善了重建的
-&.的精度。
! 干涉测量 "#$数据处理
!%& 影像配准和干涉图形成
为了形成干涉图,两个单视 !"#复影像必须
配准。已经提出了几种配准方法[$,+,)8],我们提
出的方法是一种基于 !"#强度影像的多级匹配
技术。首先,在一对 !"#影像中任选一个作为主
影像,另一个作为从属影像,在主 !"#强度影像
上选择一定间隔的规则格网点,利用相关系数法
寻找这些点在从属强度影像上的对应点,求得从
属影像的偏移量(方位向和斜距向),这种方法使
相应点的匹配达到一个像元的精度,然后启动第
二级匹配———最小二乘匹配。
最小二乘影像匹配是基于匹配窗口中相应像
素灰度差的均方根值为极小的原理,它的主要特
点是在匹配
方案
气瓶 现场处置方案 .pdf气瓶 现场处置方案 .doc见习基地管理方案.doc关于群访事件的化解方案建筑工地扬尘治理专项方案下载
中引入匹配窗口之间的几何变换
参数和辐射变换参数,并直接纳入到最小二乘影
像匹配的数学模型中,其中的几何变换参数用来
补偿两个匹配窗口间的几何差异,辐射变换参数
则用以补偿两个匹配窗口之间像素灰度(强度)的
辐射差异,最小二乘匹配已在光学影像匹配中得
到广泛应用,并获得较大的成功。
最小二乘影像匹配的线性化观测方程为
!!( "#)= $( "#)>!(!
%&
!’(
)8?’( =!(!
%)
!*+
)8?*+
(( > ),@;+ > 8,)) ())
式中,!!( "#)为两匹配窗口相应像元之灰度差;
$( "#)为观测误差;%)为从属影像经几何变换(变
换参数为 ’()和辐射变换(变换参数为 *+)后的
强度影像。?’( 和 ?*+ 为未知变换参数的增量
值。
对于匹配窗口内的每一对左、右像元都列出
一个观测值误差方程,利用最小二乘法答解未知
变换参数的增量值 ?’( 和 ?*+,进而求得变换参
数 ’( #)( > ’( # A ))( = ?’( 和 *( #)+ > *( # A ))+ = ?*+,观测
值的权取 ),答解用迭代法完成。
对于 !"#影像,由于众所周知的斑点噪声效
应,使得 !"#影像信噪比较低,对单视 !"#影像
进行最小二乘匹配是十分不利的,为此,我们首先
生成多视(方位向为 )8,斜距向为 ()!"#强度影
像,对多视影像进行匹配,计算偏移量,然后将这
些偏移量按多视比例因子反算成单视影像偏移
量,对单视影像进行配准及重采样。
当格网点的偏移量形成后,即可进行任意像
素的配准。主影像的任意一点在从属影像上的相
应像点偏移量利用最邻近的四个格网点的偏移量
进行双线性内插算得。接下来的一步是从属影像
的重采样,影像的重采样采用双线性内插。
一旦所有像素配准后,即可形成干涉图。设
,#-为主影像的复像素值,%#-为配准的从属影像的
复像素值,.#-为干涉图复像素值,则
.#- > ,#-%"#- ( # > ),⋯,/;- > ),⋯,()(()
式中,%"#- 表示 %#-的复共轭。
最小二乘影像匹配精度可由下式估算
"(0 >
(
1
"(/
"(2·0
"(3 >
(
1
"(/
"(2·
3
($)
9)$ 测 绘 学 报 第 (4卷
万方数据
式中,! 表示匹配窗口内像元素,!!" 表示影像噪
声的方差,!!#·$和!!#·%分别表示 $ 和 % 方向灰度梯度
的方差。
!"! 相干的计算
假设 &’(为主影像的复像素值,)’(为共同配
准的从属影像的复像素值,则两个影像的相干(相
关系数)为
""
#
!#!! !’ " #,!#
( " #,!!
&’()"’(
#
!#!! !’ " #,!#
( " #,!!
&’(&"
#
’(
#
!#!! !’ " #,!#
( " #,!!
)’()"
#
( )’( ($)
式中,%"&’ 和 ("&’ 分别是 %&’和 (&’的复共轭,)# 为方
位向像元数,)!为斜距向像元数。
这里的相干是影响信号相关的各种因素相干
的乘积,即
!"!#·!!·!*
式中,!# 为热噪声相关,!! 和!* 分别为基线相关
和时间相关。
由于!#和!!可由雷达系统参数控制表算出,
所以,利用上式可计算出干涉图上每个像元的时
间抗相关(# +!*)。低的相关将产生大的相位误
差并使相位展开更加困难,从而导致 *+& 有大
的误差。为此,在实际中,对影像对的相干有一定
的限制,根据经验,要产生有用的 *+&,影像对的
平均相干应在 , ,-以上。
!"# 平坦地球相位改正
为了简化相位展开和减少相位噪声,通常要
去掉平坦地球相位。可以选择切平面或椭球面作
为基准面进行平坦地球相位改正。如果已知影像
覆盖区域粗略的数字高程模型,也可以以该 ./%
作为基准面进行相位改正。我们使用影像覆盖区
域中心点的切平面作为平坦地球相位改正的基准
面,相位改正公式为
#’( "
$"
$-
.012%
%"&3 2&4
+ # /
0’(
( ’ " #,⋯,";( " #,⋯,1 })(-)
式中,$- 是波长,. 表示干涉测量的基线,%是基
线与视线的夹角,&为相对于水平线的基线角,/
为卫星平均轨道高度,0’(为雷达与地面目标间的
距离(斜距)。其中,/ 和 0’(为已知数据,. 和&可
利用卫星轨道数据求出,见 * ,#。
从原始的干涉图相位中减掉#’(后,形成平坦
地球相位改正后的干涉图。
!"$ 相位展开
干涉测量相位值是 !"的模数,即每个测量值
的整数相位周期被丢失了。为了重建 ./%,需要
恢复丢失的整数相位周期,这一过程通常称作相
位展开。当相位数据没有噪声或混淆影响时,相
位展开是非常简单和直截了当的。首先,相位数
据的偏微分被提取,然后沿水平和垂直方向累积
它们即可得到展开相位。但是,在实际中,由于存
在噪声和数据不连续,导致相位的不一致性产生,
简单的累积方法将不再适用,因为它们传播和加
速了这些相位的不一致,在结果中产生了更大的
误差。
当前普遍使用的两种相位展开方法是残数2
割线法[#$]和最小二乘法[#-]。我们选择最小二乘
法进行相位展开。最小二乘法相位展开的基本原
理是在未展开相位梯度与展开相位梯度差为最小
的条件下确定光滑的展开相位。设#’(为某像素
的未展开相位,#’(为它的展开相位,相位观测值
方程为
3 " 4# + 5 (5)
式中,3 为残差矢量,4 为系数矩阵,#为展开相
位,5 为与#’(有关的观测值。
最小二乘解为
# "(464)+ #465 (7)
当已知某些相位值由于噪声、混淆或其他破
坏不可靠时,应该使用加权的最小二乘法,以便减
少不可靠相位值对相位展开的不良影响。设相位
观测值方程(5)的权矩阵为 6,则最小二乘解为
# "(4664)+ #4665 (8)
加权最小二乘法解的精度取决于每个相位测
量值的权的选择,干涉图的相干能够提供关于相
位观测值的可靠信息,因此,我们利用相干图结合
残数图来构造观测相位的权图。
# 目标点 #维坐标计算
#"% 利用卫星轨道数据估算基线
为了便于利用轨道数据估算基线,我们建立
一个辅助坐标系。取景观中心所对应的主轨道位
置为坐标系的原点,该点至地心的连线为 7 轴,$
轴在轨道面上垂直 7 轴并指向卫星的前进方向,%
轴指向按右手定则确定(图 #)。从属轨道位置的
*个坐标分量分别表示为时间的 * 次多项式,利
用轨道节点数据解算出多项式的系数,任意时刻
从属轨道位置利用多项式求出,当从属轨道位置
的 $ 坐标分量为零时,即可计算基线矢量
9#*第 $期 史世平:使用 /:(;# < !干涉测量 (=:数据生成 ./%
万方数据
! ! "" # #! "
!! $%&’ ( # $
}
"
())
图 ( 干涉 *+,成像几何图( % 轴垂直于纸面)
-./0( 12342$56 37 .&$25725342$5.8 *+,
对于 9,*:( ; ",当前精度最好的轨道数据的
误差为十几厘米,利用这些数据估算的基线矢量
将导致数百米的高程误差,这不能满足应用要求,
利用已知地面控制点可以精化基线估值,改善所
生产的 <9=的精度。由轨道数据估算的基线矢
量可用于平坦地球相位改正以及利用地面控制点
精化基线时基线矢量的初值。
!"# 利用地面控制点精化基线、轨道和姿
态参数
干涉测量 *+,的地形测图方程可写为
&
’
(
!"
)( )" )>
*( *" *>
+( +" +
>
?
,@.
’ ,83@
#
#
&-
’-
(
-
#!!" ’ %5883@
".
A!!( )$ #
!
((?)
式中,&,’,( 为任一点的地面坐标;)(,)",⋯,+>
为 >个姿态角$,%,&构成的旋转矩阵元素;"是
比例因子;, 为斜距;#是伪视角;&-,’-,(- 为卫
星轨道位置;$为干涉测量绝对相位。
卫星轨道、姿态参数和基线可表示为时间的
线性函数或低阶多项式(这里表示为线性式),即
&- ! &-? # &
·
-( / ’ /?)
! ! !? # !
·
( / ’ /?)
线性化式((?),得观测误差方程
0( ! 1(& ’ 2( 3( ((()
式中
0( ![0& 0’ 0(]B
1( !
)(( )(" ⋯ )((C
)"( )"" ⋯ )"(C
)>( )>" ⋯ )
>(C
& !["&-?"’-?"(-?"$?"%?"&?""?"4&-"4’-
"4(-"$
·
"4%"4&""
·
"!?"4!"$.]B
2( ![2& 2’ 2(]B
3(为权矩阵。
其中,"&-?,"’-?,"(-?和"$?,"%?,"&?,分别为
/?时的轨道位置和姿态改正数;"4&-,"4’-,"4(- 和
’$
·,"%
·,"&
·分别为相应的变化率改正数;""? 和
"!?分别为 /? 时的比例尺和基线改正数;""
·和
"!
·分别为相应的变化率改正数;"$. 为相位常数
改正数;)((,)(",⋯ )>(C是各未知参数的偏导数;
2&,2’,2( 分别为&,’,( 的已知值与其近似值的
差。
式((()含有 (C个未知参数,至少需要 D个地
面控制点(1EF)才能答解这些未知参数。
当已知足够精确的卫星轨道数据时,还可列
出下列误差方程
0" ! 1"& ’ 2" 3" ((")
式中
0" ![0&- 0’- 0(-]
B
1" !
( ? ? ? ? ? ? ( ? ? ⋯ ?
? ( ? ? ? ? ? ? ( ? ⋯ ?
? ? ( ? ? ? ? ? ? ( ⋯
?
2" ![2&- 2’- 2(-]
B
其中:2&-,2’-,2(-为轨道位置观测值与近似值的
差;3"为权矩阵。
未知参数的最小二乘解为
& !(1B( 3(1( # 1B" 3"1")’ ((1B( 3( 2( # 1B" 3" 2")
((>)
!"! 数字高程模型生成
利用式((?)可求得 *+,影像每个像素的 >维
坐标。由于所得数据点是不规则格网点,使用双
线性内插求得规则格网点的 <9=。
$ 实验区域及实验结果
实验区域为意大利埃特纳火山地区,干涉测
量 *+, 数据由 9,*:( ; " 卫星获取,区域大小为
>? 0C G A? 0) H4",该区域植被稀少,便于干涉测量
处理,区域最大高程为 > I(> 4,数据的主要参数
见表 (。
?"> 测 绘 学 报 第 ")卷
万方数据
表 ! "#$%! & ’埃特纳干涉数据主要参数
()*+! (,- .)/)0-1-/2 34 "#$%! & ’ 561-/4-/30-1/57 8)1) 56
"16)
参 数 轨 道 ! 轨 道 "
卫 星 #$%&! #$%&"
轨 道 号 "!’’( !)*+
成像时间 !)),&()&(, !)),&()&(’
雷达波长 - . ( /(,’ ( /(,’
方位向像素间距 - . 0 /) 0 /)
斜距向像素间距 - . + /) + /)
视 数 ! !
方位向大小 - 1. 0(/+"( 0( /+"(
斜距向大小 - 1. !’/!+) !’ /!+)
地距向大小 - 1. 2(/)’ 2( /)’
表 ’ 地面控制点高程残差
()*+’ #-2589):2 43/ ;/3968 7361/3: .35612 .
点序 位置(!,") 地面控制点高程
34%5$推
导的高程
高程残
差
! ")2 +), /2! ((" +"( /*( ! !+(/*( ! !+0 /’) 6 "/*)
" "*0 ,(( /(0 ((( ’(( /02 +,* /!’ +’’ /0’ 6 */"(
0 ")* )(2 /(( (!* 0’’ /"! *)* /’! *)" /’) , /)"
2 "*2 2’, /0! (!* )’" /’+ +", /!* +"" /,0 " /’,
, ")* *(! /*! ((" ’(! /,0 ! !"(/"( ! !!, /"0 2 /)+
’ ")) ’’" /!" ((+ 0’0 /(+ ! !,2/+! ! !,’ /!* 6 !/2+
+ "), "(0 /,’ ("+ !!) /’, ! (00/0* ! (0* /,) 6 ,/"!
* ")* 0+* /’’ ("0 ’*" /02 ! !"2/(0 ! !0+ /,’ 6 !"/!0
) ")+ +)! /’’ ("! ,’* /!’ ! (0"/+) ! ("0 /0! ) /2*
!( 0(! ,"( /+" (") 0’, /!( ! (*’/!* ! (+) /") ’ /*)
!! 0(" ()! /", ("2 "0+ /+2 ! (,0/*’ ! (’* /)! 6 !,/(,
!" 0(* !"+ /02 ("0 (2) /*’ ! ,(+/0" ! ,!) /,0 6 !!/"!
数据处理结果见图 "图 ,。图 "为轨道 !的
强度影像,已做多视处理,方位向视数为 !(,斜距
向视数为 ";图 0 为改正平坦地球相位后的干涉
条纹图;图 2 为两复影像的相干图,平均相干为
( /,’,为了检验我们的配准算法,我们同时还开发
了利用最大功率谱[0]进行影像配准的软件,其配
准的两幅影像的平均相干也为 ( / ,’,证实了我们
的影像配准算法的正确性。
图 " 轨道 !的强度影像
789/" 3:;<:=8;> 8.?9<
图 0 改正平坦地球相位后的干涉条纹
789/0 7@?; ;
$
>?@博士提供埃特纳地区干涉测量数据。
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-?@KMN ";U?K[R]* 3!!! HK;>< E?=J ,
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[+] E5B"3!G 5 C,EFG8#H!34 " 9,A!BC!" D 5* 9;I$
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[/] EFG8#H!34 " 9,!4E!GD5"8H D,C59B B,"# $% &
#;@?XXM@? ";U;K 3>@?KO?K=-?@KS O=K 9=>M@=KM>J 3N? #L??@ 9=$
@M=>:5IIXMN;@M=> @= ;> 5>@;KN@MN 3N? #@K?;-[R]* #NM?>N?,
%007,’+’(+):% ,’,$% ,7)*
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’’7 测 绘 学 报 第 ’0卷
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