nullnull*光源:热激发,光的激发,化学激发,电激发等。
发光的本质是高能级原子向低能级跃迁。 同一时刻，各个分子、原子所发出的光
波的频率、振动方向和周相各不相同。
光是电磁波,光的相干性是两束频率相等,
振动方向一致,位相差恒定的相干光,相遇时出
现明暗相间条纹。第一讲 光的干涉null两列波有相互平行的电振动分量当两列波的振幅相等时，干涉最明显。二 光的相干性 最简单情况的光波的相干性：同频率、同振动方向、恒定位相差null加强抵消当A1＝A2, 相长干涉：A=2A1,I=4I1;
相消干涉：A=0 ，I=0null光在介质中传播的距离
折算成真空中的长度。三 光程 光程差在介质中传播的波长，折
算成真空中波长的关系。介质中频率ν不变,
波速,波长变相位差：分波阵面法分波阵面法相干光的获得:独立光源不满足相干
要求
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，
必须从同一光源获得振幅分割法四 获得相干光的方法
分波前的方法 杨氏干涉
2 分振幅的方法 等倾干涉、等厚干涉null第二讲 杨氏双缝实验1.干涉条件 计算光程差 相干光的获得,光程差的
计算,干涉条件,条纹特点.null2、条纹特点B.与波长成正比A.条纹等间距：C.条纹间距与缝成反比亮纹暗纹D.白光入射,出现彩带null 干涉条纹由
S1和S发出的
光线叠加产生，EF是干涉条纹范围。洛埃镜M 是平面镜，S1 是S的虚象， 在C 处出现的是暗条纹，说明 S1发
出的光线（光疏到光密的反射光）有半
波损失。分波前干涉的其它一些实验null一、劈尖
1.光程差:
垂直入射 λ是空气中的波长，
若劈中间是空气,n＝1, λ/2是半波损失。2、干涉条件：第三讲 薄膜干涉null3、条纹特点: a.同一条纹下膜厚相等,等厚干涉. b.相邻两条纹下薄膜厚度差相等.条纹间距与
劈尖角有关.4、等厚干涉的意义等厚测长,测小角度,
检验工件质量.null二、牛顿环装置:平凸透镜,平板玻璃
垂直入射,光程差几何关系明环暗
环null条纹特点:2、若上下介质n相同，
环中间一定是暗环。3、用途 测 R,λnull三、等倾干涉－分振幅法1.光程差nullnull2.条纹特点(1)当k,e一定时,光程差由入射角定(2)扩展光源,仍为明暗相间的圆环.(3)垂直入射, i=0光程差最大,
高级次在中.(4)当k不变,如e变大i’ ,i 大,
向外扩展, e增半波长,中心向
外长出一环.反之缩进.null增反膜交替镀膜,m=5,反射率87%;m=17,反射率100%增透膜(5) 垂直入射null四.麦克尔逊干涉仪 1.装置: G1和 G2 是相同
质地,相同厚薄的半反射,
半透射膜的玻璃片，L是聚光透镜。M1 M2是平面镜,
S是点光源。2.光程差:等效M2与M1’所夹空
气膜,可形成等厚干涉和等倾干涉.null c.等倾测长,M2每平移λ/2,长出或缩进一环.3.特点与应用 a.等厚测长,M2每平移λ/2,
条纹平移一条.b.等厚测角度 e.1960年10月定义1m=1,650,763.73λ,λ为
氪的一条光谱线波长
.1983年10月定义米是光在1/299 792 456秒
的时间间隔内在真空中运行路程的长度。
d.历史上
证明
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了电磁以太不存在.null干涉小结： 相干光获得,光程差计算,干涉条纹特点.光程差特点亮纹暗纹双缝劈尖牛顿环等倾
浙公网安备 33021202002483