弹性力学第三章习题附答案

1.设有矩形截面的竖柱，其密度为ρ，在一边侧面上受均布剪力q，如图1，试求应力分量。解：采用半逆解法，设。导出使其满足双调和方程：EMBEDEquation.3（1）含待定常数的应力分量为：EMBEDEquation.3（2）（3）（4）（5）2．如图2（a），三角形悬臂梁只受重力作用，梁的密度为，试用纯三次式应力 函数 excel方差函数excelsd函数已知函数     2 f x m x mx m      2 1 4 2拉格朗日函数pdf函数公式下载 求解该梁的应力分量。2.用边界条件确定常数，进而求出应力解答：上边界：斜边：解得：解：将代入相容条件，得：ϕ1解：由满足相容方程确定系数A与B的关系：含待定系数的应力分量为由边界条件确定待定系数：、由以上式子可求得：由此可解得：应力分量为5.如图所示，右端固定悬臂梁，长为l，高为h，在左端面上受分布力作用（其合力为P）。不计体力，试求梁的应力分量。解：用凑和幂次不同的双调和多项式函数的半逆解法来求解。显然，应力函数所对应的面力，在梁两端与本 题 快递公司问题件快递公司问题件货款处理关于圆的周长面积重点题型关于解方程组的题及答案关于南海问题 相一致，只是该函数在上、下边界面上多出了一个大小为的剪应力，为了抵消它，在应力函数上再添加一个与纯剪应力对应的应力函数：由平衡条件得含有待定系数的应力 表 关于同志近三年现实表现材料材料类招标技术评分表图表与交易pdf视力表打印pdf用图表说话 pdf 达式为：利用边界条件确定，并求出应力分量：上、下边界：左端部：解得：6.试考察应力函数在图3-8所示的矩形板和坐标系中能解决什么问题(体力不计)?【解答】⑴相容条件:不论系数a取何值，应力函数总能满足应力函数表示的相容方程，式(2-25).⑵求应力分量当体力不计时，将应力函数代入 公式 小学单位换算公式大全免费下载公式下载行测公式大全下载excel公式下载逻辑回归公式下载 (2-24)，得⑶考察边界条件上下边界上应力分量均为零，故上下边界上无面力.左右边界上；当a>0时，考察分布情况，注意到，故y向无面力左端:右端:应力分布如图所示，当时应用圣维南原理可以将分布的面力，等效为主矢，主矩主矢的中心在矩下边界位置。即本题情况下，可解决各种偏心拉伸问题。偏心距e：因为在A点的应力为零。设板宽为b，集中荷载p的偏心距e：同理可知，当<0时，可以解决偏心压缩问题。7.试考察应力函数，能满足相容方程，并求出应力分量（不计体力），画出图3-9所示矩形体边界上的面力分布（在小边界上画出面力的主矢量和主矩），指出该应力函数能解决的问题。【解答】（1）将应力函数代入相容方程（2-25），显然满足（2）将QUOTE代入式（2-24），得应力分量表达式EMBEDEquation.DSMT4（3）由边界形状及应力分量反推边界上的面力：①在主要边界上（上下边界）上，，应精确满足应力边界条件式（2-15），应力因此，在主要边界上，无任何面力，即②在x=0，x=l的次要边界上，面力分别为：因此，各边界上的面力分布如图所示：③在x=0，x=l的次要边界上，面力可写成主矢、主矩形式：x=0上x=l上因此，可以画出主要边界上的面力，和次要边界上面力的主矢与主矩，如图：(a)(b)因此，该应力函数可解决悬臂梁在自由端受集中力F作用的问题。8.设有矩形截面的长竖柱，密度为ρ，在一边侧面上受均布剪力q（图3-10），试求应力分量。【解答】采用半逆法求解。由材料力学解答假设应力分量的函数形式。(1)假定应力分量的函数形式。根据材料力学，弯曲应力主要与截面的弯矩有关，剪应力主要与截面的剪力有关，而挤压应力主要与横向荷载有关，本题横向荷载为零，则(2)推求应力函数的形式将，体力，代入公式（2-24）有对y积分，得（a）（b）其中都是x的待定函数。（3）由相容方程求解应力函数。将（b）式代入相容方程（2-25），得（c）在区域内应力函数必须满足相容方程，（c）式为y的一次方程，相容方程要求它有无数多个根（全竖柱内的y值都应满足它），可见其系数与自由项都必须为零，即两个方程要求（d）中的常数项，中的常数项和一次项已被略去，因为这三项在的表达式中成为y的一次项及常数项，不影响应力分量。将（d）式代入（b）式，得应力函数（e）（4）由应力函数求应力分量（f）(g)(h)(5)考察边界条件利用边界条件确定待定系数A、B、C、D、E。主要边界上（左）：将（f），（h）代入，自然满足（i）主要边界上，，自然满足，将（h）式代入，得（j）在次要边界上，应用圣维南原理，写出三个积分的应力边界条件：（k）（l）（m）由式（i），(j)，（k），（l），（m）联立求得代入公式（g），(h)得应力分量9.设图3-13中的三角形悬臂梁只受重力作用，而梁的密度为，试用纯三次式的应力函数求解。【解答】采用半逆解法求解(1)检验应力函数是否满足相容方程（2-25）设应力函数，不论上式中的系数如何取值，纯三次式的应力函数总能满足相容方程（2-25）(2)由式（2-24）求应力分量由体力分量，将应力函数代入公式（2-24）得应力分量：（a）（b）（c）（3）考察边界条件：由应力边界条件确定待定系数。①对于主要边界，其应力边界条件为：，（d）将式（d）代入式（b），（c），可得（e）②对于主要边界（斜面上），应力边界条件：在斜面上没有面力作用，即，该斜面外法线方向余弦为，，.由公式（2-15），得应力边界条件（f）将式（a）、（b）、（c）、（e）代入式（f），可解得（g）将式（e）、（g）代入公式（a）、（b）、（c），得应力分量表达式：10.设单位厚度的悬臂梁在左端受到集中力和力矩的作用，体力可以不计，l>>h，图3-5，试用应力函数Φ=Axy+By2+Cy3+Dxy3求解应力分量。解：本题是较典型的例题，已经给出了应力函数Φ，可按下列步骤求解。1．将Φ代入相容方程，显然是满足的。2．将Φ代入式（2-24），求出应力分量3．考虑边界条件：主要边界y=±h/2上，应精确满足式（2-15），在次要边界x=0上，只给出了面力的主矢量和主矩，应用圣维南原理，用三个积分的边界条件代替。注意x=0是负x面，图3-5中表示了负x面上σx,和τxy的正方向，由此得由式(a)，（b）解出最后一个次要边界条件(x=l上)，在平衡微分方程和上述边界条件均已满足的条件下，是必须满足的，故不必再校核。代入应力公式，得11.挡水墙的密度为ρ1，厚度为b，图3-6，水的密度为ρ2，试求应力分量。解：用半逆解法求解1．假设应力分量的函数形式，因为在y=-b/2边界上，σy=0；y=b/2边界上，σy=-ρ2gx，所以可假设在区域内σy为2．推求应力函数的形式。由σy推测Φ的形式，3．由相容方程求应力函数。将Φ代入▽4Φ=0，得要使上式在任意的x处都成立，必须代入Φ，即得应力函数的解答，其中已略去了与应力无关的一次式。4．由应力函数求应力分量，将Φ代入式（2-24），注意体力fx=ρ1g，fy=0，求得应力分量为5．考虑边界条件：在主要边界y=±b/2上，有由上式得到求解各系数，由(a)+(b)得(a)-(b)得(c)-(d)得(c)+(d)得由此得又有(e)-(f)得(e)+(f)得代入A，得在次要边界（小边界）x=0上，列出三个积分的边界条件：由式(g),(h)解出代入应力分量的表达式，得应力解答：12.已知试问它们能否作为平面问题的应力函数？解：作为应力函数，必须首先满足相容方程，将Φ代入，（a）其中A=0，才可成为应力函数；（b）必须满足3（A+E）+C=0，才可成为应力函数。13.图3-7所示的矩形截面柱体，在顶部受有集中力F和力矩M=的作用，试用应力函数求解图示问题的应力及位移，设在A点的位移和转角均为零。解：应用应力函数求解：（1）校核相容方程▽4Φ=0，满足。（2）求应力分量，在无体力时，得（3）考虑主要边界条件，均已满足。考虑次人边界条件，在y=0上，代入，得应力的解答，上述Φ和应力已满足了▽4Φ=0和全部边界条件，因而是上述问题的解。（4）求应变分量，（5）求位移分量，将u,v代入几何方程第三式两边分开变量，并令都等于常数ω,即从上式分别积分，求出代入u,v，得再由刚体约束条件，代入u,v，得到位移分量的解答：在顶点x=y=0。14.矩形截面的简支梁上，作用有三角形分布荷载，图3-8。试用下列应力函数求解应力分量。解：应用上述应力函数求解：、（1）将Φ代入相容方程由此，（2）求应力分量，在无体力下，得（3）考虑主要边界条件（y±h/2）,对于任意的x值，上式均应满足，由此得由(c)+(d)得由(c)-(d)得由（e）-(a)得（4）考虑小边界上的边界条件（x=0），由得由式（b）和(f)解出另两个积分的边界条件，显然是满足的。于是，将各系数代入应力表达式，得应力解答：读者试校核在x=l的小边界上，下列条件都是满足的。15.矩形截面的柱体受到顶部的集中力和力矩M的作用。图3-9，不计体力，试用应力函数求解其应力分量。解：应用上述应力函数求解：（1）代入相容方程，▽4Φ=0，满足。（2）求应力分量，在无体力下，得（3）考察边界条件。在主要边界，在次要边界x=0，再由(a),(b)式解出代入，得应力解答，16.试由应力函数求解图3-10所示的半无限平面体在x≤0的边界上受均布压力q的问题。解：应校核相容方程的边界条件，若这些条件均满足，就可以求出其应力分量。本题得出的应力解答是17.试由应力函数求解图3-11所示的半平面体在x≤0的边界上受均布切力q的问题解：应力函数Φ应满足相容方程和边界条件，若这些条件均满足，就可以求出其应力分量。本题得出的应力解答是18.半平面体表面上受有均布水平面力2q，试用应力函数求解应力分量，如图解：（1）由于，而相容方程，故满足，验证相容方程满足；（2）求出应力分量如下：（3）代入边界的应力边界条件，得：（4）得到应力分量的表达式为：19.半平面体表面上受有均布水平面力2q，试用应力函数求解应力分量，如图（12分）SHAPE\*MERGEFORMAT解（1）由于，而相容方程，故满足，验证相容方程满足；（2）求出应力分量如下：（3）代入边界的应力边界条件，得：（4）得到应力分量的表达式为：20.如图所示矩形截面简支梁，长度为，高度为（，），在上边界受三角形分布荷载作用，试取应力函数为：，求简支梁的应力分量（体力不计）。SHAPE\*MERGEFORMAT解（1）将代入相容方程，由此，（2）求应力分量，在无体力下，得（3）考察主要边界条件，对于任意的x值，上式均应满足，由此得（a）（b）（c）（d）由(c)+(d)得。由(c)-(d)得(e)由(e)-(a)得（4）考察小边界上的边界条件（x=0）,由得（f）由式（b）和(f)解出另两个积分的边界条件：显然是满足的。（5）于是，将各系数代入应力表达式，得应力解答：经校核在x=l的小边界上，下列条件也是满足的：。21.楔形体左边垂直，右边与垂直方向成角45o，下端无限长，不计体力，左边受到均布水平方向的面力q作用，试用半逆解法求应力分量。解：解法1---（1）假设部分应力的形式并推求应力函数的形式用量刚分析认为，各个应力分量只可能是x和y的纯一次式。而应力函数较长度量刚高两次，应该是x和y的纯三次式，因此假定：（2）验证上式满足相容方程。显然满足（3）求解应力分量的具体形式（4）考察边界条件第一个边界x=0应力边界条件为：代入上式并代入边界方程x=0可得：因此应力分量变化为：第二边界x=y的应力边界条件为：而：所以：（5）求解应力分量最后得出应力分量为：解法2---（1）假设（2）代入相容方程：得到：（3）代入边界条件第一个边界x=0应力边界条件为：第二边界x=y的应力边界条件为：而：得到：（4）求解应力分量22.如图所示楔形体右侧面受均布荷载q作用，试求应力分量。【解】（1）楔形体内任一点的应力分量决定于q、ρ、，其中q的量纲为NL-2，与应力的量纲相同。因此，各应力分量的表达式只可能取Kq的形式，而K是以，表示的无量纲函数，亦即应力表达式中不能出现ρ，再由知，应力函数应是的函数乘以，可设　　（a）将式（a）代入双调和方程，得，=0，上式的通解为，将上式代入式（a），得应力函数为。（b）(2)应力表达式为EMBEDEquation.3(c)(3)应力边界条件，得2（A+D）=－q;　　　　　　(d),得Acos2+Bsin2+C+D=0,　　　　　　　(e),得－2B－C=0,　　　　　　(f),2Asin2－2Bcos2－Ｃ=0。　　　(g)联立求解式(d)－(g)，得各系数，，，。将系数代入(c)，得应力分量　（h）23.楔形体在两侧面上受有均布剪力q,如下图所示，试求其应力分量。【解】（1）应用应力函数，进行求解。由应力函数得应力分量（2）考察边界条件：根据对称性，得（a）(b)(c)(d)同式（a）得(e)同式（b）得(f)同式（c）得(g)同式（d）得(h)式(e)、(f)、(g)、(h)联立求解，得将以上各系数代入应力分量，得24.图示悬臂梁，梁的横截面为矩形，其宽度取为1，右端固定、左端自由，荷载分布在自右端上，其合力为P（不计体力），求梁的应力分量。解：这是一个平面应力问题，采用半逆解法求解。（1）选取应力函数。由材料力学可知，悬臂梁任一截面上的弯矩方程M（x）与截面位置坐标x成正比，而该截面上某点处的正应力又与该点的坐标y成正比，因此可设(a)式中的为待定常数。将式（a）对y积分两次，得(b)式中的，为x的待定函数，可由相容方程确定。将式（b）代入相容方程，得上式是y的一次方程，梁内所有的y值都应是满足它，可见它的系数和自由项都必须为零，即，积分上二式，得式中为待定的积分常数。将，代入式（b），得应力函数为.(c)(2)应力分量的表达式(3)考察应力边界条件：以确定各系数，自由端无水平力；上、下部无荷载；自由端的剪力之和为P，得边界条件,自然满足；,得;上式对x的任何值均应满足，因此得，，即，得X取任何值均应满足，因此得.将式（e）代入上式积分，得计算得,其中,横截面对Z轴的惯性矩。最后得应力分量为25.试考察应力函数能满足相容方程，并求出应力分量(不计体力),画出题3-2图所示矩形体边界上的面力分布(在次要边界上表示出面力的主矢量和主矩)，指出该应力函数所能解决的问题。解（1）相容条件：将代入相容方程,显然满足。（2）应力分量表达式(3)边界条件：在主要边界上，应精确定满足应力边界条件在次要边界x=o,x=l上，应用圣维南原理，可列出三个积分的应力边界条件(a)(b)(c)对于如图所示矩形板和坐标系，当板内发生上述应力时，由应力边界条件式（a）(b)、(c)可知上边、下边无面力；而左边界上受有铅直力；右边界上有按线性变化的水平面力合成为一力偶，和铅直面力。所以，能解决悬臂在自由端受集中力作用的问题。26.如题3-6图所示的墙，高度为h,宽度为b,h>>b,在两侧上受到均布剪力q的作用，试用函数求解应力分量。解：（1）相容条件将应力函数代入相容方程，其中，，。很显然满足相容方程。（2）应力分量表达式(3)考察边界条件，在主要边界上，各有两个应精确满足的边界条件，即在次要边界y=0上，而的条件不可能精确满足（否则只有A=B=0），可用积分的应力边界条件代替.(4)把各应力分量代入边界条件，得应力分量为27.设单位厚度的悬臂梁在左端受到集中力和力矩作用，体力可以不计，l>>h如题3-7图所示，试用应力函数求解应力分量。解（1）相容条件将代入相容方程，显然满足。（2）应力分量表达式(3)考察边界条件，在主要边界上，各有两个应精确满足的边界条件得(a)在次要边界x=0上，只给出了面力的主矢量和主矩，应用圣维南原理，用三个积分的应力边界条件代替。注意x=0是负x面，由此得(b)由式（a）(b)解出最后一个次要边界条件（x=l上）,在平衡微分方程和上述边界条件均已满足的条件下，是必然满足的，故不必再校核。代入应力公式，得28.设题3-9图中的简支梁只受重力作用，而梁的密度为，试用教材§3-4中的应力函数(e)求解应力分量，并画出截面上的应力分布图。解（1）应力函数为(2)应力分量的表达式这些应力分量是满足平衡微分方程和相容方程的，因此，如果能够选择适当的常数A,B,…，K,使所有的边界条件都满足，则应力分量式（b）,(c),(d)就是正确的解答。（3）考虑对称性。因为yz面是梁和荷载的对称面，所以应力分布应当对称于yz面。这样是是x的偶函数，而是x的奇函数，于是由式（b）和（d）可见（4）考察边界条件：在主要边界上，应精确满足应力边界条件将应力分量式（c）和（d）代入，并注意到前面已有，可见这些边界条件要求联立求解得到将以上已确定的常数代入式（b）,式（c）和（d），得考虑左右两边的次要边界条件。由于问题的对称性，只需考虑其中的一边，例如右边。梁的右边没有水平面力，x=l时，不论y取任何值，都有。由式（f）可见，这是不可能满足的，除非是均为零。因此，用多项式求解，只能要求在这部分边界上合成的主矢量和主矩均为零，也就是要求将式（f）代入式（i）,得积分以后得将式（f）代入式（j），得积分以后得将K，H的值代入式（f）,得另一方面，梁右边的切应力应当合成为反力积分以后，可见这一条件是满足的。将式（g）,(h),(k)略加整理，得应力分量的最后解答注意梁截面的宽度取为一个单位，可见惯性矩是，静矩是。根据材料力学应用截面法求横截面的内力，可求得梁任意截面上的弯矩方程和剪力方程分别为。式（l）可以写成29.如题3-10图所示的悬臂梁，长度为l，高度为h,l>>h,在上边界受均布荷载q，试检验应力函数能否成为此问题的解？如可以，试求出应力分量。解（1）相容条件将代入相容方程，得，若满足相容方程，有(2)应力分量表达式(3)考察边界条件;主要边界上，应精确满足应力边界条件在次要边界上x=0上，主矢和主矩为零，应用圣维南原理，用三个积分的应力边界条件代替(e)联立求解式（a）,(b),(c),(d)和（e），得将各系数代入应力分量表达式，得30.为什么在主要边界（占边界绝大部分）上必须满足精确的应力边界条件，教材中式（2-15），而在次要边界（占边界很小部分）上可以应用圣维南原理，用三个积分的应力边界条件（即主矢量、主矩的条件）来代替？如果在主要边界上用三个积分的应力边界条件代替教材中式（2-15），将会发生什么问题？解：弹性力学问题属于数学物理方程中的边值问题，而要边界条件完全得到满足，往往遇到很大的困难。这时，圣维南原理可为简化局部边界上的应力边界条件提供很大的方便。将物体一小部分边界上的面力换成分布不同，但静力等效的面力（主矢、主矩均相同），只影响近处的应力分布，对远处的应力影响可以忽略不计。如果在占边界绝大部分的主要边界上用三个应力边界条件来代替精确的边界条件。教材中式（2-15），就会影响大部分区域的应力分布，会使问题的解答具有的近似性。图1取任意值时，上式都应成立，因而有：式中，中略去了常数项，中略去了的一次项及常数项，因为它们对应力无影响。（1）利用边界条件确定常数，并求出应力解答：能自然满足：能自然满足：（3）不能精确满足，只能近似满足：由式（3）、（4）解出常数和，进而可求得应力分量：（4）（4）图2（a）（b）解：1.设应力函数为：不难验证其满足。所以应力分量为：3．如果为平面调和函数，它满足 ，问是否可作为应力函数。 满足双调和方程，因此，可作为应力函数。将 �EMBEDEquation.3��� 代入相容条件得也能作为应力函数。把 代入相容条件，得：所以，也可作为应力函数。4．图所示矩形截面简支梁受三角形分布荷载作用，试取应力函数为： �EMBEDEquation.3��� ，求简支梁的应力分量（体力不计）。OylxlhPyOhlxAO�EMBEDEquation.3�������_1234567890.unknown_1234567891.unknown_1234567892.unknown_1234567893.unknown_1234567900.unknown_1234567903.unknown_1234567904.unknown_1234567905.unknown_1234567908.unknown_1234567909.unknown_1234567910.unknown_1234567911.unknown_1234567912.unknown_1234567913.unknown_1234567915.unknown_1234567916.unknown_1234567917.unknown_1234567918.unknown_1234567919.unknown_1234567920.unknown_1234567921.unknown_1234567922.unknown_1234567923.unknown_1234567924.unknown_1234567925.unknown_1234567926.unknown_1234567927.unknown_1234567928.unknown_1234567929.unknown_1234567930.unknown_1234567931.unknown_1234567932.unknown_1234567933.unknown_1234567934.unknown_1234567935.unknown_1234567936.unknown_1234567937.unknown_1234567938.unknown_1234567939.unknown_1234567940.unknown_1234567941.unknown_1234567942.unknown_1234567943.unknown_1234567944.unknown_1234567945.unknown_1234567946.unknown_1234567947.unknown_1234567948.unknown_1234567949.unknown_1234567950.unknown_1234567951.unknown_1234567952.unknown_1234567953.unknown_1234567954.unknown_1234567955.unknown_1234567956.unknown_1234567957.unknown_1234567958.unknown_1234567959.unknown_1234567960.unknown_1234567961.unknown_1234567962.unknown_1234567963.unknown_1234567964.unknown_1234567965.unknown_1234567966.unknown_1234567967.unknown_1234567968.unknown_1234567969.unknown_1234567970.unknown_1234567971.unknown_1234567972.unknown_1234567973.unknown_1234567974.unknown_1234567975.unknown_1234567976.unknown_1234567977.unknown_1234567978.unknown_1234567979.unknown_1234567980.unknown_1234567981.unknown_1234567982.unknown_1234567983.unknown_1234567984.unknown_1234567985.unknown_1234567986.unknown_1234567987.unknown_1234567988.unknown_1234567989.unknown_1234567990.unknown_1234567991.unknown_1234567992.unknown_1234567993.unknown_1234567994.unknown_1234567995.unknown_1234567996.unknown_1234567997.unknown_1234567998.unknown_1234567999.unknown_1234568000.unknown_1234568001.unknown_1234568002.unknown_1234568003.unknown_1234568004.unknown_1234568005.unknown_1234568006.unknown_1234568007.unknown_1234568008.unknown_1234568009.unknown_1234568010.unknown_1234568011.unknown_1234568012.unknown_1234568013.unknown_1234568014.unknown_1234568015.unknown_1234568016.unknown_1234568017.unknown_1234568018.unknown_1234568019.unknown_1234568020.unknown_1234568021.unknown_1234568022.unknown_1234568023.unknown_1234568024.unknown_1234568025.unknown_1234568026.unknown_1234568027.unknown_1234568028.unknown_1234568029.unknown_1234568030.unknown_1234568031.unknown_1234568032.unknown_1234568033.unknown_1234568034.unknown_1234568035.unknown_1234568036.unknown_1234568037.unknown_1234568038.unknown_1234568039.unknown_1234568040.unknown_1234568041.unknown_1234568042.unknown_1234568043.unknown_1234568044.unknown_1234568045.unknown_1234568046.unknown_1234568047.unknown_1234568048.unknown_1234568049.unknown_1234568050.unknown_1234568051.unknown_1234568052.unknown_1234568053.unknown_1234568054.unknown_1234568055.unknown_1234568056.unknown_1234568057.unknown_1234568058.unknown_1234568059.unknown_1234568060.unknown_1234568061.unknown_1234568062.unknown_1234568063.unknown_1234568064.unknown_1234568065.unknown_1234568066.unknown_1234568073.unknown_1234568074.unknown_1234568075.unknown_1234568076.unknown_1234568077.unknown_1234568078.unknown_1234568079.unknown_1234568086.unknown_1234568087.unknown_1234568088.unknown_1234568089.unknown_1234568090.unknown_1234568091.unknown_1234568092.unknown_1234568093.unknown_1234568094.unknown_1234568095.unknown_1234568096.unknown_1234568100.unknown_1234568101.unknown_1234568102.unknown_1234568103.unknown_1234568104.unknown_1234568105.unknown_1234568106.unknown_1234568107.unknown_1234568108.unknown_1234568109.unknown_1234568110.unknown_1234568111.unknown_1234568112.unknown_1234568113.unknown_1234568114.unknown_1234568115.unknown_1234568116.unknown_1234568117.unknown_1234568118.unknown_1234568126.unknown_1234568127.unknown_1234568128.unknown_1234568129.unknown_1234568130.unknown_1234568131.unknown_1234568132.unknown_1234568133.unknown_1234568134.unknown_1234568135.unknown_1234568136.unknown_1234568137.unknown_1234568138.unknown_1234568139.unknown_1234568140.unknown_1234568141.unknown_1234568142.unknown_1234568143.unknown_1234568144.unknown_1234568145.unknown_1234568146.unknown_1234568147.unknown_1234568148.unknown_1234568149.unknown_1234568150.unknown_1234568151.unknown_1234568152.unknown_1234568153.unknown_1234568154.unknown_1234568155.unknown_1234568156.unknown_1234568157.unknown_1234568158.unknown_1234568159.unknown_1234568160.unknown_1234568161.unknown_1234568162.unknown_1234568163.unknown_1234568164.unknown_1234568165.unknown_1234568166.unknown_1234568167.unknown_1234568168.unknown_1234568169.unknown_1234568170.unknown_1234568171.unknown_1234568172.unknown_1234568173.unknown_1234568174.unknown_1234568175.unknown_1234568176.unknown_1234568177.unknown_1234568178.unknown_1234568179.unknown_1234568180.unknown_1234568181.unknown_1234568182.unknown_12345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