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复旦量子力学讲义——第九章 多体问题

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复旦量子力学讲义——第九章 多体问题null第九章 多体问题第九章 多体问题复旦大学 苏汝铿null§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质定义: 内禀固有属性完全相同的粒子(m,e,s,…)称为全同粒子§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质性质:全同性原理:全同粒子不可区分,不可编号 全同粒子的哈密顿算符有交换对称性§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质交换算符Pij与H对易§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质全...

复旦量子力学讲义——第九章 多体问题
null第九章 多体问题第九章 多体问题复旦大学 苏汝铿null§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质定义: 内禀固有属性完全相同的粒子(m,e,s,…)称为全同粒子§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质性质:全同性原理:全同粒子不可区分,不可编号 全同粒子的哈密顿算符有交换对称性§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质交换算符Pij与H对易§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质全同粒子对称性不随时间变化而变化§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质波色子(Boson) s=偶数×hbar/2 光子、介子 费米子(Fermion) s=奇数×hbar/2 电子、质子,中子…§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质全同粒子体系波函数的对称性和Pauli原理§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.1 全同粒子的性质§9.2 全同粒子的散射§9.2 全同粒子的散射不考虑自旋 非全同粒子的散射§9.2 全同粒子的散射§9.2 全同粒子的散射Boson-Boson§9.2 全同粒子的散射§9.2 全同粒子的散射§9.2 全同粒子的散射§9.2 全同粒子的散射Fermion-Fermion§9.2 全同粒子的散射§9.2 全同粒子的散射考虑自旋:e-e散射(无极化,略去LS耦合) s=1 三重态 空间对称 s=0 单态 空间反对称§9.2 全同粒子的散射§9.2 全同粒子的散射极化电子散射极化电子散射§9.2 全同粒子的散射§9.2 全同粒子的散射任意自旋的全同粒子散射 s:sz本征值 ms×hbar ms取值-s,-s+1,…+s 共(2s+1) 两个粒子(2s+1)×(2s+1) §9.2 全同粒子的散射§9.2 全同粒子的散射§9.2 全同粒子的散射§9.2 全同粒子的散射§9.2 全同粒子的散射§9.2 全同粒子的散射§9.2 全同粒子的散射§9.2 全同粒子的散射§9.3 氦原子§9.3 氦原子目的:用微扰论讨论,考虑交换简并 简并微扰相当于考虑波函数对称性,用波函数对称化重新组合简并波函数§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.3 氦原子§9.4 分子§9.4 分子Born-Oppenheimer近似:将原子核之间的距离看成参数,令V=V(|r1-r2|)§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子双原子分子的转动和振动§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子§9.4 分子本章小结本章小结本章小结本章小结本章小结本章小结null
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分类:理学
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