动生电动势和感生电动势动生电动势动生电动势的计算方法二：方法一：仅适用于切割磁力线的导体1)式2)式适用于一切回路中的电动势的计算（与材料无关）仍看例17.1，→导体棒ab在均匀磁场中运动且同样结果例如图所示，一长直导线通有电流I，在与它相距d处有一矩形线圈ABCD，此线圈以速度v沿垂直长直导线方向向右运动，求这时线圈中的感应电动势。v解：此线圈AB和CD边不产生电动势，只有AD和BC边产生电动势沿ADCB方向用动生电动势重解例17.2同样结果例如图所示，一长直导线中通有电流I=10A，在其附近有一长l=0.2m的金属棒AB，以v=2m/s的速度平行于长直导线作匀速运动，如棒的近导线的一端距离导线d=0.1m，求金属棒中的动生电动势。解由于金属棒处在通电导线的非均匀磁场中，因此必须将金属棒分成很多长度元dx，这样在每一个dx处的磁场可以看作是均匀的，其磁感应强度的大小为IlvxABddx式中x为长度元dx与长直导线之间的距离i的指向是从B到A，即A点的电势比B点的高。由于所有长度元上产生的动生电动势的方向都是相同的，所以金属棒中的总电动势为根据动生电动势的公式，可知dx小段上的动生电动势为IlvxABddx例在磁感应强度为B的均匀磁场中一根长为L的导体棒OA在垂直于磁场的平面上以角速度绕固定轴O旋转，求导体棒上的动生电动势。AO××××××××××××××××vdl解：磁场均匀但导体棒上各处v不相同。在距O端为l处取一线元dl，导体棒在单位时间内扫过的面积为：单位时间内切割磁力线数为：负号
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明方向与反向动生电动势等于运动导线在单位时间内切割的磁感线条数（方向为OA）LSOAB取闭合回路OABO，顺时针绕向<0动生电动势方向：AOO端电势高【方法二】用法拉第电磁感应定律因磁场均匀例在空间均匀的磁场中，长为L的导线ab绕z轴以匀速旋转，导线ab与z轴夹角为求：导线ab中的电动势。解：建坐标，在坐标l处取dl该段导线运动速度垂直纸面向内运动半径为rr>0正值说明电动势方向与积分方向相同ab导体棒在单位时间内扫过的垂直磁场的面积为：单位时间内切割磁力线数为：方法2：也可利用动生电动势等于运动导线在单位时间内切割的磁感线条数进行计算r例平面线圈面积为S，由N匝导线组成，在磁感应强度为B的均匀磁场中绕oo匀速转动，角速度为，且oo与磁场垂直。t=0时，平面法向与磁场平行同向。(1)求i；(2)设线圈电阻为R，求感应电流。解：设为t时刻n与B所成角度，则线圈中的电流随时间周期性变化。这种电流称交流电。交流发电机基本原理实验证明：当磁场随时间变化时，在导体中也出现感应电动势——感生电动势。非静电力仍是洛伦兹力吗？无论有无导体或导体回路，变化的磁场都将在其周围空间激发具有闭合电场线的电场，并称此为感生电场或涡（有）旋电场。麦克斯韦提出：产生感生电动势的非静电力是涡旋电场力感生电动势感生电场1.感生电动势：回路静止；回路包围的磁通变化时，在回路中产生的电动势为感应电动势。1.感生电动势：回路静止；回路包围的磁通变化时，在回路中产生的电动势为感应电动势。设EV表示感生电场的强度，则由电动势定义和法拉第电磁感应定律，得到感生电动势为：1）感生电场的环流这就是法拉第电磁感应定律说明感生电场是非保守场讨论感生电场与变化磁场的关系3）S与L的关系S是以L为边界的任意面积如图2）感生电场的通量说明感生电场是无源场S1S2以L为边界的面积可以是S1也可以是S2感生电场与静电场的比较场源环流静止电荷变化的磁场通量静电场为保守场感生电场为非保守场静电场为有源场感生电场为无源场(闭合的电场线)(磁生电)总之，感生电场的性质：无源有旋场
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