【word】 不同雷诺数下圆柱绕流仿真计算
不同雷诺数下圆柱绕流仿真计算
第30卷第12期
2008年12月
武汉理工大学
JOURNALOFWUHANUNIVERSn1YOFEI0L0GY
Vo1.30No.12
Dec.2008
不同雷诺数下圆柱绕流仿真计算
詹吴,李万平,方秦汉2,李龙安2
(1.华中科技大学土木工程与力学学院,武汉430074;2.中铁大桥勘测设计院有限公司,武汉430050)
摘要:应用计算流体力学软件Fluent对不种雷诺数下(亚临界区,超,l盘界区,极超临界区)的圆柱绕流进行仿真计算.
采用大涡模型(Large-eddysimulation),不可压缩的Navier-Stokes方程,计算了三维圆柱绕流的气动力特性.系统分析了
涡脱落形态,阻力系数,Strouhal数随雷诺数的变化情况.数值计算结果表明流动呈明显的三维特性,在10?Re?10
时出现阻力危机现象,从亚临界区,超临界区到极超临界区,涡脱落形态由规则到不规则再到规则.
关键词:圆柱绕流;大涡模型;三维仿真计算
中图分类号:U448.215文献标识码:A文章编
号:1671—4431(2008)12—0129—04
NumericalSimulationoftheFlowAroundaCircularCylinderat
VariesReynoldsNumber
ping,FANGQin—han,LILong-an ZHANHao,LIWan—
(1.SchoolofCivilEngineeringandMechanics,HuazhongUniversityofScienceandTechnology,Wuhan430074,China;
2.ChinaZhongtieMajorBridgeReconnaissance&DesignInstituteCoLtd,Wuhan430050,China)
Abstract:Flowoveracylinderisafundamentalfluidmechanicsproblemofpracticalimportance.Thispaperpresentsthecal—
culationsofcharacteristicsofarigidsinglecircularcyclinderintwoorthreedimensionalincompressibleuniformcrossflowbyUS—
ingLamberorLarge—eddysimulationmethodofFLUENT.Thenumericalsi
mulationfocusedoninvestigatingthecharacteris—
ticsofthedragcoefficient,StmuhalnumberandthetypicalflowpatternswiththeReynoldsnumberfrom1to10.Itisfound
thatunderthehighReynoldsnumbertheflowaroundthecylinderobviouslyappearsthreedimensionalcharacteristics.Thereis
suddendecreaseinCAf0rl0?Re-~lO,Thenumbericalresultsaregoodagree
mentwiththepreviousexperimentresults.
Keywords:circularcylinder;large..eddysimulation;three..demensionalnu
mericalsimulation
一
个世纪以来,圆柱绕流一直是众多理论分析,实验研究及数值模拟的对象.因为这种流动既有不固定
的分离点,又有分离后的尾流和脱体涡.随着雷诺数的增加,尾流性质,脱体涡的形态有很大的变化,具有丰
富的流动现象.桥梁结构物,如拱桥的吊杆,斜拉桥的拉索,具有圆柱形状,物体表面边界层流动在逆压梯度
下分离,在一定的雷诺数范围产生规则的旋涡结构,诱发顺气流方向和垂直于气流方向的作用力,有可能发
生共振导致结构损伤或疲劳破坏.因此研究柱体在不同雷诺数下的气动力参数,旋涡脱落特性对于工程结
构设计有着重要意义.
收稿日期:2008—07—21.
基金项目:国家自然科学基金(10372033).
作者简介:詹吴(1971一),男,博士生.E-mail:poetryzhanhao@163.coin
130武汉理工大学2o08年l2月
1数值模型
1.1FLUENT湍流模型及大涡模拟
FLUENT提供的湍流模型包括:单方程(Spalart—Allmaras)模型,双方程模型(
标准
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_,模型,重整化群-c一
,模型,可实现(Realizable)-c一,模型)及雷诺应力模型和大涡模拟.
大涡模拟建立在湍流统计理论和拟序结
构认识的基础上,克服了传统湍流模型中时均处理和普适性方面所存在的缺陷,所以文中在高Reynolds数
采用大涡模拟进行圆柱绕流计算.对Navier—Stokes方程在波数空间或者物理空间进行过滤,去掉比过滤宽
度或者给定物理宽度小的涡旋,得到大涡旋的控制方程l_lj.
+:0(1)at.8x
N(p—u)+鑫(10)=去()一笼一鬻(2)
以上式中,ID为流体密度,”,”为速度分量,P为压力,为流体动力粘性系数.式(1)中带有上划线的量为
滤波后的场变量.r打为亚格子尺度应力,它体现了小尺度涡的运动对所求解的运动方程的影响.
1.2计算模型
计算参数如表1所示.低Reynolds数采用二维层流模型,高Reynolds数采用三维大涡模型.空气运动
粘性系数取为常温下的1.5×10,m2/s.
表1计算模型参数
仿真计算模型如图1所示.流体从左至右流动,左侧设定为速度人口,右
侧设定为自由出流.上下边界为无滑移固壁边界.2维计算模型,矩形计算区
域为41D×21D(D为圆柱直径),模型上游来流区域为10D,下游尾流
区为
30D,离上下边界各为10D.3维计算模型,矩形计算区域为26D×llD,模型
上游来流区域为5D,下游尾流区为20D,离上下边界各为5D.3维计算模型
侧面,一侧以圆柱体展向中截面为对称截面,设置为对称边界,另一侧设置为无
滑移固壁边界.3维计算模型展向长度为4D,划分为20等份.
1.3气动力参数定义
Reynolds数:Re=UD/v,U为来流速度,u为运动粘性系数.
Strouhal数:St=f,D/U,为涡脱落的频率.
图13维计算模型网格图
平均阻力系数:Cd=Fd/O.5pVHD,Fd为阻力,H为三维圆柱体的展向高度,fD为空气的密度,涡量
为?=VXu=Ouz—
a
a
uy
,/+(篝一+(一=i++k:哈密顿算子.
2数值计算结果
图2,图3中实曲线是由参考文献[2,3]所得.由图2,图3和表2可看出,数值仿真结果和以往试验结
果[,.吻合较好.从层流到亚临界区涡规则脱落,StrOuha1数恒定;在超临界区涡随机脱落.图2中S试
验数据有一段空白,表明没有固定的St;在极超临界区,涡脱落又开始变得规则,有较明显的主频率.在Re
=10(超临界区),平均阻力系数急剧下降.因为在Re=3×10附近,边界层流动由层流状态转变为湍流状
态.湍流边界层流动的摩擦阻力较层流边界层大,但它从物面分离较晚,形成较小的尾流区.钝体绕流的阻
第30卷第12期詹昊,等:不同雷诺数下圆柱绕流仿真计算131
力主要是压差阻力,所以总阻力明显下降.
0-32
O-3O
O.28
0.26
0.24
0.22
0.20
0.18
O.16
Re
图2St随Re变化曲线
表2计算结果与文献资料的比较
Re
图3cd随Re的变化曲线
典型涡量图及流线图,见图4一图1O.由流线图和涡量图看到:Re--1无分离流动,Re=20的尾流中有
一
对稳定的弗普尔旋涡.Re--100的圆柱后方形成有规律的涡街.随着Reynolds数增大,涡道内部向湍流
过度,直=39oo~M柱中截面涡量图图8Re=10’~柱中截面涡量图
,
一—:;;—乏
.
,,一_一一一
图9Re:10’11tl柱中截面涡量图图1ORe=1圆柱中截面涡量图图llRe=lO5流体质点迹线图图12Re=1流体质点迹线图
3结论
运用F1uent软件可以较准确地仿真计算出圆柱体在不同Reynolds数下的绕流状况.为得到更准确的
结果,需作以下改进:
a.增加圆柱的展向网格(圆柱轴线方向)数量,使之充分反映展向周期性变化对阻力计算和脱涡周期计
算带来的影响.
b.壁面是涡量和湍流生成的主要来源,近壁网格的处理方式明显影
响数值模拟的结果,可以减小第1
层网格离壁面的距离,减小网格大小增长率.此外考虑来流湍强度或
表面粗糙度等环境因素的更精细的大
涡数值模拟有待进一步研究.
参考文献
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上册
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