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第4-1页第四章动态元件4.1电容元件4.2电感元件4.3电容与电感串、并联等效4.4耦合电感元件一、耦合线圈二、耦合电感伏安关系三、耦合电感T形去耦等效4.5变压器一、抱负变压器二、实际变压器第1页第1页西安电子科技大学电容和电感元件是构成实际电路惯用器件。这类元件VCR是微分或积分关系，故称其为动态元件。含有动态元件电路称为动态电路，描述动态电路方程是微分方程。4.1电容元件电容(capacitor)是一个储存电能元件,它是实际电容器抱负化模型。电容器由绝缘体或电解质材料隔离两个导体构成。电容行为是基于电场现象，假如电压随时间改变，则电场也随时间改变。时变电场在该空间产生位移电流,而位移电流等于电容两端传导电流。电容上电荷与电压关系最能反应这种元件储能。第4-2页第2页第2页西安电子科技大学4.1电容元件第4-3页电容器资料简介:电容器类型发展发展方向有机薄膜电容器90年代中后期，有机薄膜电容器开始替换云母电容器、复合介质电容器、玻璃釉电容器，成为我国固定电容器主要产品。伴随灯具、开关电源、电子设备等市场开拓，薄膜电容器从产品结构到市场结构重大调整，“轻、薄、短、小”和高性能、多功效方向发展。电解电容器电解电容器是发展速度最快元件之一，国内电解电容器生产总量已近250亿只，平均年增长速度高达28%，占全球电解电容器产量三分之一。高可靠、长寿命、高频率、小体积、片式化陶瓷电容器产量160亿只/年，年均增长率约25%。发展了Ⅲ类（半导体瓷）瓷介电容器,国家863MATCH_ word word文档格式规范word作业纸小票打印word模板word简历模板免费word简历 _1714221298510_0电子瓷料研究开发中心成立，加强新材料、新工艺、新产品研制，发展系列化片式瓷介电容器第3页第3页西安电子科技大学4.1电容元件第4-4页电容器部分图片:图3-2电容器第4页第4页西安电子科技大学4.1电容元件第4-5页电容器部分图片:图3-3各种电容器第5页第5页西安电子科技大学4.1电容元件第4-6页电容器技术参数例1:本产品适合用于无线电通讯及电子设备中作槽路频率预调整用。使用条件:环境温度:-25~+55℃,相对湿度:+40℃时达98%,大气压力:650~800mmH技术参数:电容量(pf):红色:Cmin≤1.0pfCmax≥5pf,黄色:Cmin≤1.8pfCmax≥10pf,绿色:Cmin≤2.5pfCmax≥18pf,Q值:≥500,绝缘电阻:500(MΩ),耐电压:100(V.DC),第6页第6页西安电子科技大学4.1电容元件1、电容普通定义一个二端元件，若在任一时刻t，其电荷q(t)与电压u(t)之间关系能用q~u平面上曲线 表 关于同志近三年现实表现材料材料类招标技术评分表图表与交易pdf视力表打印pdf用图表说话 pdf 征，即含有代数关系f(u，q)=0,则称该元件为电容元件，简称电容。第4-7页电容：时变和时不变线性和非线性电容。第7页第7页西安电子科技大学4.1电容元件1、电容普通定义第4-8页线性时不变电容库伏特性是q~u平面上一条过原点直线，且斜率C不随时间改变，其表示式：q(t)=Cu(t)第8页第8页西安电子科技大学第4-9页2、电容VAR(或VCR)当电容两端电压改变时，汇集在电容上电荷也相应发生改变，表明连接电容导线上电荷移动，即电流流过；若电容上电压不改变，电荷也不改变，即电流为零。若电容上电压与电流参考方向关联，考虑到i=dq/dt，q=Cu(t)，有电容VAR微分形式4.1电容元件第9页第9页西安电子科技大学第4-10页积分关系4.1电容元件电容VAR积分形式比较:电阻与电容VAR关系不同?设t=t0为初始观测时刻，上式可改写为式中第10页第10页西安电子科技大学称电容电压在t0时刻初始值(initialvalue),或初始状态(initialstate)，它包括了在t0以前电流“所有历史”信息。普通取t0=0。第4-11页若电容电压、电流参考方向非关联，4.1电容元件第11页第11页西安电子科技大学第4-12页4.1电容元件阐明:（1）电容伏安关系是微积分关系，因此电容元件是动态元件。而电阻元件伏安关系是代数关系，电阻是一个即时（瞬时）元件。（2）由电容VAR微分形式可知：①任意时刻，通过电容电流与该时刻电压改变率成正比。当电容电流i为有限值时，其du/dt也为有限值，则电压u必定是连续函数，此时电容电压不会跃变。②当电容电压为直流电压时，则电流i=0，此时电容相称于开路，故电容有隔直流作用。第12页第12页西安电子科技大学第4-13页4.1电容元件阐明:（3）由电容VAR积分形式可知：在任意时刻t，电容电压u是此时刻以前电流作用结果，它“记载”了以前电流“所有历史”。即电容电压含有“记忆”电流作用，故电容是一个记忆元件，而电阻是无记忆元件。第13页第13页西安电子科技大学功率:当电压和电流为关联方向时，电容吸取瞬时功率为：3、电容功率与储能电容是储能元件，它不消耗能量。当p(t)>0时，说明电容在吸收能量，处于充电状态；当p(t)<0时，说明电容是在释放能量，处于放电状态。释放能量总也不会超出吸收能量。电容不能产生能量，因此为无源元件。第4-14页4.1电容元件第14页第14页西安电子科技大学储能对功率从-∞到t进行积分，即得t时刻电容上储能：u(-∞)表示未充电时电压值，应有u(-∞)=0。电容在时刻t储能为：可见：电容在某一时刻t储能仅取决于此时刻电压，而与电流无关，且储能≥0。第4-15页4.1电容元件第15页第15页西安电子科技大学4、举例第4-16页例1如图电路，电源电压uS(t)如图；试求电容上电流i(t)、瞬时功率p(t)及在t时刻储能wC(t)。解：依据电容VAR得吸取能量释放能量4.1电容元件第16页第16页西安电子科技大学第4-17页解：4.1电容元件第17页第17页西安电子科技大学例2某电容C=2F，电流i波形如图所表示。①若u(0)=0，求电容电压u(t),t≥0②计算t=2s时电容储能w(2)。第4-18页解：依据电容VAR得4.1电容元件第18页第18页西安电子科技大学②计算t=2s时电容储能w(2)。第4-19页解：4.1电容元件第19页第19页西安电子科技大学5、主要结论第4-20页（1）电容伏安关系是微积分关系，因此电容元件是动态元件。而电阻元件伏安关系是代数关系，电阻是一个即时（瞬时）元件。（2）由电容VAR微分形式可知：①任意时刻，通过电容电流与该时刻电压改变率成正比。当电容电流i为有限值时，其du/dt也为有限值，则电压u必定是连续函数，此时电容电压是不会跃变。②当电容电压为直流电压时，则电流i=0，此时电容相称于开路，故电容有隔直流作用。（3）由电容VAR积分形式可知：在任意时刻t，电容电压u是此时刻以前电流作用结果，它“记载”了以前电流“所有历史”。即电容电压含有“记忆”电流作用，故电容是一个记忆元件，而电阻是无记忆元件。（4）电容是一个储能元件，它从外部电路吸取能量，以电场能量形式储存于本身电场中。电容C在某一时刻储能只与该时刻t电容电压相关。4.1电容元件第20页第20页西安电子科技大学6、实际电路举例第4-21页4.1电容元件（1）电容触摸传感开关:一个组合开关传感器技术是破坏电场时产生响应,开关以电容为基础,它端子特性由电场拟定,触摸电容性开关时,使电容容量发生改变,从而引起电场改变,形成开关。这种开关用在触摸控制开和关台灯上，用在没有活动部分电梯按纽。第21页第21页西安电子科技大学第4-22页4.1电容元件（2）电梯按纽双极性开关:电梯按纽是一个可用手指按动凹环，如图所表示。凹环是由一个金属环电极和一个圆盘电极构成，它们之间是互相绝缘，有时能够用两个同心环嵌入绝缘塑料来代替，能够将其模拟为一个电容。第22页第22页西安电子科技大学第4-23页4.1电容元件（3）闪光灯电路：（RC电路）电路中灯只有在灯两端电压达到值时开始导通，在灯电路导通期间，将其模拟成一个电阻，灯始终导通,直到其电压降到时为止。灯不导通时，相称于开路。其工作原理是：当灯表现为开路时，电压源通过电阻给电容充电，充止伏，当灯电压一旦达到，灯开始导通，电容通过电阻放电，当电容电压降止，灯将开路，电容又将开始充电。第23页第23页西安电子科技大学第4-24页4.1电容元件（4）积分电路(Integratingcircuit)：输入电压是矩形脉冲，则输出电压是三角波。积分电路输入输出波形第24页第24页西安电子科技大学第4-25页电感(inductor)是一个储存磁能元件。它是实际电感线圈抱负化模型，电路符号如图所表示。将导线绕在骨架上就构成一个实际电感线圈（也称电感器），当电流i(t)通过线圈时，将产生磁通Φ(t)，其中储存有磁场能量。与线圈交链总磁通称为磁链Ψ(t)。若线圈密绕，且有N匝，则磁链Ψ(t)=NΦ(t)。4.2电感元件电感器件主要是线圈类元件，包括固定电感器、中频变压器、可调线圈、空芯线圈、行线性线圈和行振荡线圈等。第25页第25页西安电子科技大学第4-26页图1.谐振电感(该电感用于电子整流器或电子节能灯中震荡电路)。4.2电感元件第26页第26页西安电子科技大学第4-27页图2滤波电感(该电感用于电子整流器或电子节能灯中差摸与共摸方式射频干扰克制)。4.2电感元件第27页第27页西安电子科技大学第4-28页图3谐振电感（扼流圈）（该电感用于电子整流器、电子节能灯中串联谐振贿赂）4.2电感元件第28页第28页西安电子科技大学第4-29页1、电感普通定义一个二端元件，若在任一时刻t，其磁链Ψ(t)与电流i(t)之间关系能用Ψ~i平面上曲线表征，即含有代数关系f(Ψ，i)=0则称该元件为电感元件，简称电感。4.2电感元件电感：时变和时不变，线性和非线性。Ψ(t)=Li(t)线性时不变电感外特性(韦安特性)是Ψ~i平面上一条过原点直线，且其斜率L不随时间改变，如图(a)所表示。其表示式可写为：第29页第29页西安电子科技大学第4-30页2、电感VAR(或VCR)电感中，当电流改变时，磁链也发生改变，从而产生感应电压。在电流与电压参考方向关联时，若电压参考方向与磁通方向符合右手法则，依据法拉第电磁感应定律，感应电压u(t)与磁链改变率成正比，即：对线性电感，由于Ψ(t)=Li(t)，故有称电感VAR微分形式4.2电感元件第30页第30页西安电子科技大学第4-31页4.2电感元件称电感VAR积分形式设t=t0为初始观测时刻，上式可改写为第31页第31页西安电子科技大学第4-32页称为电感电流在t0时刻初始值,或初始状态，它包括了在t0以前电压“所有历史”信息。普通取t0=0。若电感电压、电流参考方向非关联，电感VAR表示式可改为4.2电感元件第32页第32页西安电子科技大学第4-33页4.2电感元件强调:（1）电感元件是动态元件。（2）由电感VAR微分形式可知：①任意时刻，通过电感电压与该时刻电流改变率成正比。当电感电压u为有限值时，其di/dt也为有限值，则电流i必定是连续函数，电感电流不会跃变。②当电感电流为直流电流时，则电压u=0，即电感对直流相称于短路。（3）由电感VAR积分形式可知：在任意时刻t，电感电流i是此时刻以前电压作用结果，它“记载”了以前电压“所有历史”。即电感电流含有“记忆”电压作用，故电感也是一个记忆元件。第33页第33页西安电子科技大学3、电感功率与储能第4-34页当电感电压和电流为关联方向时，电感吸取瞬时功率为：电感是储能元件，它不消耗能量。当p(t)>0时，说明电感是在吸收能量，处于充磁状态；当p(t)<0时，说明电感是在释放能量，处于放磁状态。释放能量总也不会超出吸收能量。电感不能产生能量，因此为无源元件。4.2电感元件第34页第34页西安电子科技大学3、电感功率与储能第4-35页对功率从-∞到t进行积分，即得t时刻电感上储能为：式中i(-∞)表示电感未充磁时刻电流值，应有i(-∞)=0。于是，电感在时刻t储能可简化为：4.2电感元件第35页第35页西安电子科技大学第4-36页可见：电感在某一时刻t储能仅取决于此时刻电流，而与电压无关，且储能≥0。4.2电感元件电感是一个储能元件，它从外部电路吸取能量，以磁场能量形式储存于本身磁场中。第36页第36页西安电子科技大学4、举例第4-37页如图已知电感电压u(t)，L=0.5H，i(0)=0；试求电感上电流i(t)及在t=1s时储能wL(1)。解：当0<t≤0.5s时，当t>0.5s时，4.2电感元件第37页第37页西安电子科技大学第4-38页4.2电感元件第38页第38页西安电子科技大学5、主要结论第4-39页（1）电感元件是动态元件。（2）由电感VAR微分形式可知：①任意时刻，通过电感电压与该时刻电流改变率成正比。当电感电压u为有限值时，其di/dt也为有限值，则电流i必定是连续函数，此时电感电流是不会跃变。②当电感电流为直流电流时，则电压u=0，即电感对直流相称于短路。4.2电感元件第39页第39页西安电子科技大学第4-40页（3）由电感VAR积分形式可知：在任意时刻t，电感电流i是此时刻以前电压作用结果，它“记载”了以前电压“所有历史”。即电感电流含有“记忆”电压作用，故电感也是一个记忆元件。（4）电感是一个储能元件，它从外部电路吸取能量，以磁场能量形式储存于本身磁场中。电感L在某一时刻储能只与该时刻t电感电流相关。4.2电感元件第40页第40页西安电子科技大学例2如图所表示电路，已知电感电流第4-41页4.2电感元件求t>0电容上电流iC和电压源电压uS解：电感电压电容电流KCL方程电源电压第41页第41页西安电子科技大学1、电容串联：第4-42页4.3、电容与电感的串、并联等效电容串联电流相同，依据电容VAR积分形式u=u1+u2+…+un第42页第42页西安电子科技大学1、电容串联：第4-43页4.3、电容与电感的串、并联等效分压 公式 小学单位换算公式大全免费下载公式下载行测公式大全下载excel公式下载逻辑回归公式下载 特例：两个电容串联，第43页第43页西安电子科技大学第4-44页2、电容并联：电容并联电压u相同，依据电容VAR微分形式由KCL，有i=i1+i2+…+in∴Ceq=C1+C2+…+Cn分流公式4.3、电容与电感的串、并联等效第44页第44页西安电子科技大学3、电感串联：第4-45页电感串联电流相同，依据电感VAR微分形式由KVL，有u=u1+u2+…+un∴Leq=L1+L2+…+Ln4.3、电容与电感的串、并联等效第45页第45页西安电子科技大学4、电感并联：第4-46页分流公式特例：两个电感并联，4.3、电容与电感的串、并联等效第46页第46页西安电子科技大学5、电容电感串并联两点阐明（1）电感串并联与电阻串并联形式相同，而电容串并联与电导形式相同。（2）电感与电容也能够利用△-Y等效，但注意：对电容用1/C代入。第4-47页4.3、电容与电感的串、并联等效第47页第47页西安电子科技大学第4-48页4.4耦合电感元件一、耦合线圈i1(t)Φ11Φ21Φ22Φ12i2(t)耦合电感(互感)是实际互感线圈抱负化模型。当线圈1中通电流i1时，在本身中激发磁通Φ11，称自磁通；其中有一部分也通过N2Φ21，称为互磁通。第48页第48页西安电子科技大学第4-49页4.4耦合电感元件i1(t)Φ11Φ21Φ22Φ12i2(t)线圈密绕情况下，穿过线圈中每匝磁通相同，故磁链有Ψ11=N1Φ11=L1i1Ψ21=N2Φ21=M21i1Ψ11，L1称线圈1自磁链和自感；Ψ21，M21称电流i1对线圈2互磁链和互感。同样，线圈2中通电流i2时，Ψ22=N2Φ22=L2i2Ψ12=N1Φ12=M12i2第49页第49页西安电子科技大学第4-50页工程上，为了描述两线圈耦合松紧程度，将两线圈互磁链与自磁链之比几何均值定义为耦合系数k，即由于Ψ11=N1Φ11=L1i1，Ψ21=N2Φ21=M21i1Ψ22=N2Φ22=L2i2，Ψ12=N1Φ12=M12i2对于线性电路，能够证实M12=M21=M，单位为亨(H)。4.4耦合电感元件第50页第50页西安电子科技大学第4-51页将相关式子代入，得：由于Φ21≤Φ11,Φ12≤Φ22，故0≤k≤1，M2≤L1L2当k=0时，M=0，两线圈互不影响，称无耦合；当k=1时，M2=L1L2，称为全耦合。4.4耦合电感元件第51页第51页西安电子科技大学第4-52页通电流后，若其自磁通与互磁通方向一致，称为磁通相助。二、耦合电感伏安关系i1(t)i2(t)各线圈中总磁链包括自磁链和互磁链两部分。在磁通相助情况下，两线圈总磁链分别为u1(t)u2(t)4.4耦合电感元件Ψ1=Ψ11+Ψ12=L1i1+Mi2Ψ2=Ψ22+Ψ21=L2i2+Mi1第52页第52页西安电子科技大学第4-53页二、耦合电感伏安关系i1(t)i2(t)设两线圈电压、电流参考方向关联，依据电磁感应定律，有u1(t)u2(t)4.4耦合电感元件第53页第53页西安电子科技大学第4-54页i1(t)i2(t)u1(t)u2(t)若改变线圈2绕向，如图所表示。则自磁通与互磁通方向相反，称为磁通相消。这时，两线圈总磁链分别为Ψ1=Ψ11-Ψ12=L1i1-Mi2Ψ2=Ψ22-Ψ21=L2i2-Mi1两线圈电压为4.4耦合电感元件第54页第54页西安电子科技大学第4-55页 分析 定性数据统计分析pdf销售业绩分析模板建筑结构震害分析销售进度分析表京东商城竞争战略分析 表明：耦合电感上电压等于自感电压与互感电压代数和。在线圈电压、电流参考方向关联条件下，自感电压取“+”；当磁通相助时，互感电压前取“+”；当磁通相消时，互感电压前取“-”。4.4耦合电感元件第55页第55页西安电子科技大学第4-56页判断磁通相消还是相助，除与线圈上电流方向相关外，还与两线圈相对绕向相关。实际中，耦合线圈密封，且电路图中不便画出。为此，人们要求一个称为同名端标志。依据同名端和电流参考方向就可鉴定磁通相助还是相消。同名端要求：当电流从两线圈各自某端子同时流入(或同时流出)时，若两线圈产生磁通相助，则称这两个端子是耦合电感同名端，并标识号“●”或“*”。4.4耦合电感元件第56页第56页西安电子科技大学第4-57页练习：A,c是同名端，b、d也是同名端。a、d为异名端，b、c也是异名端。4.4耦合电感元件若i1从a端流入，i2从c端流入，磁通相消；故a、c为异名端，而a、d为同名端，用“●”标出。电路模型如右图。第57页第57页西安电子科技大学第4-58页总而言之，在端口电压、电流均取关联参考方向前提下，其VAR为：式中，当两电流同时从同名端流入时，互感电压项前取“+”；不然，两电流同时从异名端同时流入时，互感电压项前取“-”。4.4耦合电感元件第58页第58页西安电子科技大学第4-59页例1写出下列互感伏安关系：图(a)关联，故有解(1)首先判断端口电压、电流是否关联。(2)判断电流是否同时流入同名端。是，取“+”。++4.4耦合电感元件第59页第59页西安电子科技大学第4-60页解(1)首先判断端口电压、电流是否关联。L1上电压、电流关联；而L2上电压、电流非关联，先将其变为关联，如图中批示。+--u2(2)电流同时流入异名端。故取“-”。--4.4耦合电感元件第60页第60页西安电子科技大学第4-61页例2写出下列互感伏安关系：解4.4耦合电感元件第61页第61页西安电子科技大学第4-62页三、耦合电感T形去耦等效电路当两个耦合电感线圈有一端相连接时，称为T形连接.如图称为同名端连接。等效为4.4耦合电感元件第62页第62页西安电子科技大学第4-63页异名端连接时：等效为4.4耦合电感元件第63页第63页西安电子科技大学第4-64页耦合电感并联可等效为一个电感，通过T形连接公式求出。T形等效为4.4耦合电感元件等效电感第64页第64页西安电子科技大学第4-65页T形等效为T形等效为4.4耦合电感元件第65页第65页西安电子科技大学第4-66页4.4耦合电感元件四、例题分析例3如图所表示电路,已知,求开路电压u(t)解、由于开路，流过6H电感电流为电源电流，电压为自感电压加互感电压，5H电感上电压只有互感电压。第66页第66页西安电子科技大学第4-67页4.4耦合电感元件例4求图所表示电路等效电感解、（a）设电压电流方向，列方程第67页第67页西安电子科技大学第4-68页4.4耦合电感元件解、（b）T形等效为（c）图，按电感串并联计算第68页第68页西安电子科技大学第4-69页变压器是一个利用磁耦合原理实现能量或信号传播多端电路器件，有着广泛应用。惯用实际变压器分空心变压器和铁心变压器两类。本节重点讨论抱负变压器是实际变压器抱负化模型，是对互感元件抱负化抽象，可当作极限情况互感。4.5变压器第69页第69页西安电子科技大学第4-70页一、抱负变压器抱负变压器可看作是互感元件在满足3个抱负条件产生多端电路元件。①　全耦合，即k=1；②　自感L1、L2→∞，且L1/L2为常数；③　无损耗。工程上，满足这3个条件是不也许。理论上，满足这3个条件互感将发生质变。产生一个与互感有着本质区别一个新元件—抱负变压器。1、抱负条件4.5变压器第70页第70页西安电子科技大学第4-71页由于全耦合，故k=1,M2=L1L2，并且Φ21=Φ11，Φ12=Φ22，考虑到Ψ11=N1Φ11=L1i1，Ψ21=N2Φ21=Mi1，Ψ22=N2Φ22=L2i2，Ψ12=N1Φ12=Mi2，故有由全耦合得到2、基本特性4.5变压器第71页第71页西安电子科技大学第4-72页（1）变压特性：n=N1/N2称为匝数比4.5变压器第72页第72页西安电子科技大学第4-73页可见，电压与匝数成正比。与电流无关。注意：上式要求两电压“+”均在同名端。4.5变压器第73页第73页西安电子科技大学第4-74页（2）变流特性：初级线圈VAR为对上式从-∞到t积分，并设i1(-∞)=i2(-∞)=0，得考虑L1→∞，有4.5变压器第74页第74页西安电子科技大学第4-75页电流与匝数成反比。注意：两电流同时流入同名端时，比值为负。若两电流同时流入异名端，则比值为正。4.5变压器第75页第75页西安电子科技大学第4-76页VAR为VAR为抱负变压器电路模型：4.5变压器抱负变压器上述给出电压关系和电流关系统称为抱负变压器伏安关系。它只与一个参数—匝比n相关。其关系是代数方程，表明抱负变压器是瞬时元件。第76页第76页西安电子科技大学第4-77页VAR为对图(a)电路，可得其瞬时功率为p(t)=u1i1+u2i2=nu2(-1/n)i2+u2i2=0该式表明：理想变压器既不消耗能量，也不储存能量，是一个无记忆即时元件。这一点与互感有着本质不同。理想变压器本质是电压、电流线性变换器。w(t)=04.5变压器第77页第77页西安电子科技大学第4-78页（3）变阻特性：若次级接负载电阻RL，则由初级端口看输入阻抗4.5变压器第78页第78页西安电子科技大学第4-79页（3）变阻特性：由于RL=抱负变压器阻抗变换作用只改变阻抗大小，且与同名端无关。4.5变压器第79页第79页西安电子科技大学第4-80页4.7变压器例1如图电路，已知US=4V，求抱负电压表读数。解若次级接抱负电流表，求电流表读数。第80页第80页西安电子科技大学第4-81页4.7变压器例2已知求开路电压解若求ab端短路，如何求其上短路电流？+-+-+-第81页第81页西安电子科技大学第4-82页若将两个线圈绕在高导磁率铁磁材料上，则可使两线圈耦合系数k靠近1，当工作频率不太高时，线圈损耗可忽略。抱负情况下，这种全耦合、无耗耦合线圈称为全耦合变压器。与抱负变压器相比，只有L1、L2为∞条件不满足。二、全耦合变压器4.5变压器第82页第82页西安电子科技大学第4-83页二、全耦合变压器图中全耦合互感线圈，其VAR关系为，前面已知，k=1时故变压关系与抱负变压器相同(1)(2)4.5变压器第83页第83页西安电子科技大学第4-84页对式(1)从-∞到t积分，并设i1(-∞)=i2(-∞)=0，得式中是由于存在初级自感L1而出现，称为励磁电流。是次级电流i2在初级反应，它与i2之间满足抱负变压器变流关系。4.5变压器第84页第84页西安电子科技大学第4-85页据此，可得到全耦合变压器电路模型，如图。可见，它是由抱负变压器在其初级并联电感L1构成。L1常称为励磁电感。4.5变压器第85页第85页西安电子科技大学