nullnull第3章 功和能图为秦山核电站全景 null本章内容3. 1 功3. 2 几种常见力的功3. 3 动能定理3. 4 势能 机械能守恒定律3. 5 能量守恒定律null3.1 功一.恒力的功 二.变力的功空间积累：功时间积累：冲量ab求质点M 在变力作用下，沿曲线
轨迹由a 运动到b，变力作的功 一段上的功：M在null在直角坐标系中 说明(1) 功是标量，且有正负(2) 合力的功等于各分力的功的代数和在ab一段上的功在自然坐标系中(3) 一般来说，功的值与质点运动的路径有关 null三. 功率力在单位时间内所作的功，称为功率。平均功率 当t 0时的瞬时功率 null质量为10kg 的质点，在外力作用下做平面曲线运动，该质
点的速度为解在质点从 y = 16m 到 y = 32m 的过程中，外力做的功。求例,开始时质点位于坐标原点。null缓慢拉质量为m 的小球，解例 = 0 时，求已知用力保持方向不变作的功。null已知 m = 2kg , 在 F = 12t 作用下由静止做直线运动解例求t = 02s内F 作的功及t = 2s 时的功率。null3.2 几种常见力的功 一.重力的功重力mg 在曲线路径 M1M2 上的功为 重力所作的功等于重力的大小乘以质点起始位置与末了
位置的高度差。 (1)重力的功只与始、末位置有关，而与质点所行经的路
径无关。 (2)质点上升时，重力作负功；质点下降时，重力作正功。 mG结论②①null二.弹性力的功 (1) 弹性力的功只与始、末位置有关，而与质点所行经的路径无关。 (2) 弹簧的变形减小时，弹性力作正功；弹簧的变形增大时，弹性力作负功。弹簧弹性力由x1 到x2 路程上弹性力的功为 弹性力的功等于弹簧劲度系数乘以质点始末位置弹簧形变
量平方之差的一半。结论null三.万有引力的功 上的元功为 万有引力F在全部路程中的功为 (1) 万有引力的功，也是只与始、末位置有关，而与质点所行经的路径无关。 Mabm结论在位移元null四.摩擦力的功在这个过程中所作的功为 摩擦力的功，不仅与始、末位置有关，而且与质点所行经的路径有关 。摩擦力方向始终与质点速度方向相反(2) 质点移近质点时，万有引力作正功；质点A远离质点O 时，万有引力作负功。 结论摩擦力null3.3 动能定理一.质点动能定理 作用于质点的合力在某一路程中对质点所作的功，等于质点在同一路程的始、末两个状态动能的增量。 (1) Ek 是一个状态量, A 是过程量。(2) 动能定律只用于惯性系。 说明null二. 质点系动能定律把质点动能定理应用于质点系内所有质点并把所得方程相加有: (1) 内力和为零,内力功的和是否为零？不一定为零SL讨论null(2) 内力的功也能改变系统的动能例:炸弹爆炸，过程内力和为零，但内力所做的功转
化为弹片的动能。null 一轻弹簧的劲度系数为k =100N/m，用手推一质量 m =0.1 kg 的物体把弹簧压缩到离平衡位置为x1=0.02m处, 如图所示。放手后，物体沿水平面移动到x2=0.1m而停止。 放手后，物体运动到 x 1 处和弹簧分离。在整个过程中，解例物体与水平面间的滑动摩擦系数。求摩擦力作功弹簧弹性力作功根据动能定理有null长为l 的均质链条，部分置于水平面上，另一部分自然下垂, 已知链条与水平面间静摩擦系数为0 , 滑动摩擦系数为(1) 以链条的水平部分为研究对象，设链条每单位长度的质量为，沿铅垂向下取Oy 轴。解例求满足什么条件时，链条将开始滑动
(2) 若下垂部分长度为b 时，链条自静止开始滑动，当链条末端刚刚滑离桌面时，其速度等于多少？当 y >b0 ，拉力大于最大静摩擦力时，链条将开始滑动。 设链条下落长度 y =b0 时，处于临界状态null(2) 以整个链条为研究对象，链条在运动过程中各部分之间相互作用的内力的功之和为零，摩擦力的功重力的功根据动能定理有null3.4 势能 机械能守恒定律 一.保守力如果力所做的功与路径无关，而只决定于物体的始末
相对位置，这样的力称为保守力。保守力沿闭合路径一周所做的功为零。 即 例如重力、万有引力、弹性力都是保守力。 作功与路径有关的力称为非保守力。 例如: 摩擦力null质点在保守力场中某点的势能，在量值上等于质点从M点移动至零势能点M0 的过程中保守力1. 重力势能 2. 弹性势能 所作的功。二. 势能null3. 万有引力势能 rMm等势面例如在质量为M、半径为R、密度为 的球体的万有引力场中MRxm(1) 质点在球外任一点C ，与球心距离为x，质点受到的万有引力为:Onull(2) 质点在球内任一点C，与 球心距离为x，质点受到 的万有引力为m在保守力场中，质点从起始位置 1 到末了位置2，保守力的
功 A 等于质点在始末两位置势能增量的负值 null质点的势能与位置坐标的关系可以用图线
表
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示出来。三. 势能曲线(1) 由于势能零点可以任意选取，所以某一点的势能值是相对的。(2) 保守力场中任意两点间的势能差与势能零点选取无关。说明重力势能弹性势能E万有引力势能null1. 由势能函数求保守力 2. 由势能曲线求保守力势能曲线上某点斜率的负值，就是该点对应的位置处质点所受的保守力。 nullE质点运动范围：质点在（x2 x3）内释放：做往复振动ABCB点：稳定平衡位置A、C点：非稳定平衡位置null例是不是保守力?解不是保守力如果是保守力，则null四. 机械能守恒定律对质点系:当机械能守恒定律机械能增量(2) 守恒定律是对一个系统而言的(3) 守恒是对整个过程而言的，不能只考虑始末两状态说明(1) 守恒条件null把一个物体从地球表面上沿铅垂方向以第二宇宙速度 解根据机械能守恒定律有: 例物体从地面飞行到与地心相距 nRe 处经历的时间。求发射出去，阻力忽略不计，null用弹簧连接两个木板m1 、m2 ，弹簧压缩x0 。解整个过程只有保守力作功，机械能守恒例给m2 上加多大的压力能使m1 离开桌面？求null3.5 能量守恒定律 能量不能消失，也不能创造，只能从一种形式转换为另一种形式。对一个封闭系统来说，不论发生何种变化，各种形式的能量可以互相转换，但它们总和是一个常量。这一结论称为能量转换和守恒定律。 3. 机械能守恒定律是普遍的能量守恒定律在机械运动范围内的体现 1. 能量守恒定律可以适用于任何变化过程 2. 功是能量交换或转换的一种度量例如：利用水位差推动水轮机转动，能使发电机发电，将机械能转换为电能。讨论电流通过电热器能发热，把电能又转换为热能。
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