质点动力学的根本方程知识
总结
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1•牛顿三定律适用于惯性参考系。质点具有惯性，以其质量度量；作用于质点的力与其加速度成比例；作用与反作用力等值、反向、共线，分别作用于两个物体上。质点动力学的根本方程。质点动力学的根本方程为^二•厂，应用时取投影形式。质点动力学可分为两类根本问题。质点动力学可分为两类根本问题：〔1〕.质点的运动，求作用于质点的力；〔2〕•作用于质点的力，求质点的运动。求解第一类问题，需先求得质点的加速度；求解第二类问题，一般是积分的过程。质点的运动规律不仅决定于作用力，也与质点的运动初始条件有关，这两类的综合问题称为混合问题。动量定理知识点总结1•牛顿三定律适用于惯性参考系质点具有惯性，以其质量度量；作用于质点的力与其加速度成比例；作用与反作用力等值、反向、共线，分别作用于两个物体上。质点动力学的根本方程。质点动力学的根本方程为宀；L-，应用时取投影形式。质点动力学可分为两类根本问题。质点动力学可分为两类根本问题：〔1〕.质点的运动，求作用于质点的力；〔2〕•作用于质点的力，求质点的运动。求解第一类问题，需先求得质点的加速度；求解第二类问题，一般是积分的过程。质点的运动规律不仅决定于作用力，也与质点的运动初始条件有关，这两类的综合问题称为混合问题。常见问题问题一在动力学中质心意义重大。质点系动量，它只取决于质点系质量及质心速度。问题二质心加速度取决于外力主失，而与各力作用点无关，这一点需特别动量矩定理知识点总结1.动量矩。质点对点0的动量矩是矢量（«3V）=rXmv\质点系对点质点系对点0的动量矩是矢量血=乞巫c■他©=丫耳枷図i-i：-i假设z轴通过点O，那么质点系对于z轴的动量矩为4二刀叫他引二［412-1假设C为质点系的质心，对任一点0有■U'C2.动量矩定理对于定点0和定轴z有將止矶（針学—ix（刖）*2>1假设C为质心，Cz轴通过质心，有3.转动惯量假设zC与z轴平行，有刚体绕z轴转动的动量矩。刚体绕z轴转动的动量矩为假设z轴为定轴或通过质心，有5.刚体的平面运动微分方程。桝备二E药尹=功灯（戸⑷）常见问题问题一要注意，计算动量矩时，仅仅计算对质心动量矩时，用静止坐标系或用随质心平移的坐标系都可以，两者的计算结果是一样的。对一般的动点，两者计算结果不同，必须用静止坐标系计算，或用书中的公式计算。问题二要注意，动量矩定理仅仅对定点或质心成立，对一般的动点通常是不成立的。问题三要仔细体会在知识点例题中所提到的技巧及本卷须知问题四求解运动学问题时，通常要补充运动学关系，一定注意正确的补充运动学关系动能定理知识点总结1•动能是物体机械运动的一种度量T=丄用J质点的动能二平移刚体的动能'L二T=—WPn+—平面运动刚体的动能’2力的功是力对物体作用的积累效应的度量弹性力的功＞I--定轴转动刚体上力的功定轴转动刚体上力的功平面运动刚体上力系的功-*'3动能定理。微分形式「—二"积分形式-'1-2_理想约束条件下，只计算主动力的功，力有时作功之和不为零功率是力在单位时间所作的功功率方程。功率方程功率方程机械效率。L有效功率|*—输入功率有效功率二忌+詈=碁-咼功与物体运动的起点和终点的位置关系。有势力的功只与物体运动的起点和终点的位置有关，而与物体各点轨迹的形状无关。机械能守恒定律。机械能二动能+势能二T+V机械能守恒定律：如质点或质点系只在有势力作用下运动，那么机械能保持不变，即T+V=常量由于利用动能定理可以较方便的计算速度和角速度、加速度和角加速度，因此很多动力学题目都是优先选用动能定理。利用动能定理的积分形式很容易求得速度及角速度。如果这一积分形式的动能定理
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达的是函数关系〔即适用于任意时刻或者任意位置〕，那么将其两端对时间求导即可得到加速度及角速度〔或利用动能定理的微分形式或功率方程也可直接求得加速度或角速度〕。进而再利用刚体平面运动微分方程〔或动量定理、动量矩定理〕就可以求得作用力。常见问题问题一正确计算功和动能，分析哪些力不作功，哪些力作功。问题二在理想约束下只考虑主动力的功。如果有摩擦，只需记入摩擦力的功。问题三功是力与受力物体上力作用点位移的点积，不是力与力在空间位移的点积。问题四作用于纯滚动圆盘与静止地面接触点的法向约束力和摩擦力〔不含滚动摩阻〕不作功。问题五如果动能定理的积分形式用函数形式表示，那么将其对时间求导即可求得加速度和角加速度，当然也可以用动能定理的微分形式或功率方程。问题六多数动力学问题可优先考虑动能定理求得加速度和角加速度，然后再利用动量及动量矩定理求得力。问题七对某些动力学问题，在求解时注意分析是否存在动量守恒和动量矩守恒。问题八求解动力学问题，一般要补充运动学关系。
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