相对相位对双色激光场中线性多原子分子离子增强电离行为的影响
相对相位对双色激光场中线性多原子分子
离子增强电离行为的影响
的含时薛定谔方程,研究了一维多原子分子离子
在权色(基频:780tUI1,二倍频:390Il1)激光场中的增强电离行为给出了相对相位对不同核间
距处的电离概率的
影响计算结果
表
关于同志近三年现实表现材料材料类招标技术评分表图表与交易pdf视力表打印pdf用图表说话 pdf
明,在发牛增强电离行为的桉问处.相对相位对电离概率的影响最为着用标
准静场电离摸
型给}l{了台理解释
关键词:双色激光场,相对相位,增强电离
PACC:4250
1引言
近几年来,强激光与物质的相互作用已成为现
代物理学中的一个极为活跃的领域.分子或分子离
子在强激光场中的动力学行为已引起了广泛的关
注..1995年Bandrauk和Corkun发现了”电荷谐
振增强电离效应”,表明了强激光场中分子首先软化
至临界键长R.随后迅速电离.剩下的正离子因库
仑排斥而迅速分离(“库仑爆炸行为)’,并分别从
实验和理论上证明了分子增强电离(E1)的存
在研究表明,和在双色激光场中也同
样能够发生增强电离现象.本文是采用短时指数
传播于的对称分割法…和快速傅里叶变换技术数
值求解了一维含时薛定谔方程,研究了双色激光场
中线性多原子分子离子的增强电离行为
2理)=E(f)P
:f(){EfCOS(forf)+Ehc0s(叫h+))P,(3)
其中,E和,分别为基频和倍频光波的电
场幅值和角频率,p为两激光场的相对相位,f【)为
脉冲的包络因子,取为
厂(f)
sin(,-ttt2T.),o??To;
1,?’??n;(
41
co(?(一To一T)t2),
+T?’?T++Ton,
其中T=T=2,5倍光波周期,分别为激光波的
上升和下降时间,T=5倍光波周期,为激光脉冲的
常幅值段.
在外加激光场作用下,体系的薛定谔方程为
.
a(,)—一
=
(一{+v(R+)),f)_(5)
其解的形式为
(,f+A)
2l56物理学报50卷
=ex
(iz({一(,)一)))
(6)
在求解(6)式中,使用短时指数传播子对称分割的方
法可将误差降至(?)量级.’,?为时间步长,
此时
(,,+?f)=
唧t
{)exp(一_?i((R,)+)
…pt
1).1)+o(a?.(7)
利用(2)式中求出的波函数为初始渡函数.,由方
程(7)可得到波函数在激光场中随时间的演化过程
由于动能传播子与势能传播子是不对易的使
用快速傅里叶变换,可将坐标波函数变换到动量表
象,这样指数动能算符作用在波函数上变成了相乘
关系,再经过逆快速傅里叶变换,将动量波函数变换
回坐标空间.
在计算中,为了确保波函数归一化,我们选取
I一I?4096a.u.为波函数的空间扩展区,计算空
间就在此范围内.当波函数接近边界时,为了避免
波函数反射回计算空间而影响计算结果,采用cosi/8
作为模糊函数来吸收这非物理波函数,由于这些波
函数已远离核,因此可用来表示电子电离.模糊函
数的表达式取为
,(X)=
co8(?(一widtx—))/2(一一widtx)
一
一??一widtx,
1,一widtx<<widtx,
coil(?(—w/dtx))/2(一widtx),
“??一,
(8)
其中取Jwidtxl-400a.u.,略小于JxJ,一JwidtxJ
??1wid~xI为光与分子离子的相互作用区,在激
光脉冲末计算电离概率.
3计算结果与讨论
本文计算了N=5和7的线性多原子分子离子
在双色激光场中的增强电离情况双色激光场由波
长为780nln的基频光渡和其二倍频光波组成,基频
激光的强度为12x10W/ci112,二倍频激光的强度
为0.3x10”W/c.
图1(a)给出N=5的线性多原子分子离子在相
对相位为0,n/2和时,电离概率与核间距R的关
系从图中可以看出,三种情况下都表现出了增强
电离特性,并且发生增强电离处的核间距的范围也
大致相同,在3.2—5.9a.u之间.另外还可以看
到,在发生增强电离行为的核问距范围内,相对相位
对电离概率的影响十分明显,例如,在R=4.4a.u.
处,相对相位为0,,2和时的电离概率分别为
509%,18.5%和55.1%.而当核间距再增大时,相
对相位对电离概率的影响变得越来越小.
*
鞋
犍
图I不同相对相位时电离概率与原子阃距的关系
图1(b)给出?=7的线性多原子分子离子在不
同相对相位时的电离概率与R的变化关系.图中
同样表明在不同的相对相位时都出现了增强电离现
象,在不同的核间距范围内,电离概率受相对相位的
影响程度也不一样,核间距在2.6—5.3a.u.范围
时,相对相位对电离概率的影响大,当核问距大于
6.5a.u.时,相对相位的影响变得很小.
相对相位对电离概率的影响可以用
标准
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静场电
离模型来解释.使用短时指数传播子对称分割法,
让体系在峰值场作用下从自由场的基态渡函数
()开始演化,即
\*謇挂
期王训春等:相对相位对双色激光场中线性多原于分子离子增强电离行为的影响
图2N=5的线性当原于分子离在=0,,2和时的场辗饰势,分别
为876x10.759×10.和4+3810..nu,实线为场诱导志能级的位置,虚
线为隧穿电离的可能性
)一i{,)
?exp(一iAt((R,)+xE))
?exp
(iAz1),
其中E,为双色激光场的最大强度.然后计算归一
化的自相关函数a(1):l(,1)()dx,q()
经傅里叶变换后得到场诱导态这意味着经作用
后基态波函数(,1)可以用这些场诱导态展开,
而.(,1)与()的自相关度表明了展开的权
重.以N=5的多原子分子离子为例,计算了R=
4.4a.u,相对相位为0,2和?时的场诱导态情
况,相应诱导态能级的数值列于表1.将场诱导态的
能级叠加在场缀饰势r(R,),上,之后得到
图2,图中右上角给出场诱导态的能级结构.从图中
可以看出,在不同相对相位情况下,场缀饰势的形状
和场诱导态能级的相对位置也都不相同.图2(b)
与(a)和(c)相比,它有更多的能级陷落在势阱中,
只有n=6,7,8的能级摆脱了势阱的柬缚(用箭头
表示),从而具有一定的电离概率,但总的电离概率
要小得多.囝2(c)与(a)相比,虽然陷落在势阱中
的能级多,但是它的能级较浅(从表1可以看出),结
果总的电离概率较大.由此可知,在发生增强电离
的核间距范围内,由于不同相对相位的双色激光场
对缀饰势形状和诱导态能级的影响程度不同,导致
了电离概率不同.
2158物理学报50卷
4总结
本文研究了线性多原子分子离子在双色激光场
中的增强电离行为,发现在发生增强电离行为的核
间距范围内,电离概率受相对相位影响较大,而其他
核间距处的电离概率随相对相位变化很小利用标
准静场电离模型给出了合理的解释
奉课题得到中国科学院上海光学精密机械研究所强光
开放实验室的支持作者衷心感谢徐至展院十,李儒新研究
员的关心和帮助.
ADB蚰dmuk.Mecu】inI—rFietds(Ma肿dDekker.New
Yk.1994).P156
AGiusti—sllz,XHe.OAtabeke/a1.m.”
(19qO),5I5
T.Zuo,A.DBandrattk.”,A52(1995),R2511
T.Seide~,MI…PBCorkum,Physc75
【1995),28I9
Sx}ineta/.SciCh/na,A41(1998).t98(inChine~)胡
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【1JJavanaJnen口f.,Phys..&(1988),3430
21RWH~ther,Compu~Phys+Commun.63(I991).446
INFLUENCEoFRELATIVEPHASEoNTHEENHANCEDIoNIZATIoN
BEHAVIoURoFLEARMULTLToMICMoLECULARIoNS
INTWo.CoLoRLASERFlELDS
WANGXux.CHUNQxiJUNZHENGLI-PING
Sch,~Scie~,Shimghi*ib’mt~nily,Shar~’ha/200436,mM
{R~eived16May2001…sed~tiptrevival12June21KII/
ABS’TRAcr
Theenhancedionizanon(EI)behaviouroflinearmultiatomicmolecularionsisstudledintwo—color(fundamenta]radiatloil:
780nm,thesecondharmonic:390tim)laserfieldsbythenumericalsolutionofthetime—dependentSchrSdingerequationwith
thesymmetricalsplittingoftheshort—timeexponentialpropagatoreinfluenceoftherelativephasebetw
eenthetwo-colorlaser
fieldsontheionizationprobabilityisode1.
Keywords:two-colorlaserfields,relativephase,enhancedionization
PACC:4250