2006正 安阳师范学院学报 3
关于球 Bessel方程本征值问题的几个重要结果
吕金城 ,原新生
(安阳师范学院 土木建筑工程系,河南 安阳 455002)
[摘 要]主要讨论了球 Bessel方程在一般区间上的本征值问题,特别是方程在更为一般的第三边界条件下的本征
值问题 。首先说明了该问题是自共轭本征值问题,然后利用 自共轭本征值问题的性质,给出了该问题确定本征值的特征
方程和本征函数,并利用球 Bessel函数与半奇数阶 Bessel函数的关系计算了本征函数的模方。
[关键词]球 Bes~l方程;本征值问题 ;本征函数;模方
[中图分类号]0175.9 [文献标识码]A [文章编号]1671—5330{2006)02·0003—03
1 引言
在力学中,讨论球体在外力冲击下球体的位
移,例如,半径为 b的圆球,其外边界受法向冲击
载荷 (t)作用,使用 Green函数的方法对问题求
解,可以得到[0,b]区间上的一阶球 Bessel方程的
本征值问题⋯:
d2R
+
dR +( 2一 )R :0d d
r r r
一
r
2 “ 一
R(0):0
E(1一 ) dR+Y :LR]
= 0
然而,在讨论厚壁圆球在内外壁分别受法向
冲击载荷 。(t)、tit2(t)作用下的位移分析时,使
用 Green函数的方法对问题求解,可以得到更为
一 般的区间[。,b]上的一阶球 Bessel方程的本征
值问题 :
d2R
+ dE +( 一 ) :0 d
r
2 r dr 十 一 r2 n 一
[(1一 ) + ⋯ =0
[(1一 ) dR+2
r
=-R] =0
球 Bessel方程在[。,b]上的第三边界条件的
本征值问题有非常重要的实际的物理意义。我们
知道,[0,b]上的本征值问题因为可以使用在球
心上的自然边界条件 l R(O)l< ∞,使得问题的
本征函数具有较为简单的形式l2 J。[。,b]上的本
征值问题尽管与[0,b]上的本征值问题的物理来
源是相同的,但由于不能使用类似[0,b]上的本
征值问题的自然边界条件,使得本征函数具有较
为复杂的形式,求解区间的变化则使问题求解的
复杂性大大增加。进一步地,Bessel方程阶的变化
也将使得问题的求解复杂化,尤其是在第三类边
界条件下,问题的求解变得相当困难,这是诸多文
献对此问题不加讨论的主要原因[ ]一[ 。
本文将研究如下定解问题:
+ +( 2一lf )R
: 0 (1) — +——了 + ^一— —— J代= LI
dr一 , ar r一
(。l dR+卢
1 R),: :0 (2)
(。2 dR+卢2 :0 (3)‘
其中0<Ⅱ≤ r≤b<+∞,口l,口2异号,卢l,卢2同
号,n1, l不同时为零,nz, 不同时为零。文献
[2]一[4]讨论了[。,b]区间上 Bessel方程在第一
和第二类边界条件下的本征值问题,文献[6]虽
然讨论了[0,b]区间上第一和第二类边界条件的
本征值问题,但对于[。,b]上第三类边界条件下
的本征值问题,文献[6]并没有给出,其他文献也
未见给出。本文将首先说明问题是自共轭本征值
问题,然后利用自共轭本征值问题的性质,给出了
问题确定本征值的特征方程,得到了本征函数,并
利用球 Bessel函数与半奇数阶Bessel函数之间的
关系,计算了本征函数的模方。
2 引理
对于 Sturm—LiouviUe微分算符:
£( )=一di p( ) ]+q( )y= P( ) (Ⅱ
[收稿日期]2005—07—19
[作者简介]吕金城(1969一),男,河南唐河人 ,安阳师范学院讲师,硕士 ,主要从事偏微分方程研究。
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4 安阳师范学院学报 2006焦
< <6) (4)
我们有如下引理:
引理 1:设 S—L问题的方程(4)定义在有限
区间(a,b)且 a,b均为常型端点,则方程在给定
边界条件:
aly'(a
⋯
)+p
:
l y (a
Y b Y b 0
㈦ 【
口2 ()+ 2()=
下的S—L问题是 自共轭本征值问题。其中0
表
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示本征函数。
由文献[6]:
;dr=[去( +丢r 一 m2 ;] (2。)
将 a,b代入(20)式,可得
b
2 r:[譬(襄+1)一 m2][yⅡ 一 J口 二 ^ 上^
jor.(a 6)] 一 [a,,Z l
、
p
、
'
jt+1)一 mZ][Yj
m (~t )一
二 A ^
_,。Ym( )] (21)
另有公式:
I= 2J , I ( ) ( )l
应用公式(22),有:
[Y.Jm( )一J~rm(Xp)]: f (23)
由(16),可得:
一 一 1⋯
,24) pz 一— 万一
由(17),并使用公式(22),可得:
.,6= l_, ( i6)+P2J ( l6)
L[ ]
二_
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第 2期 吕金城 ,原新生:关于球 Bessel方程本征值问题的几个重要结果 5
从而可得 :
,' ,
E LL )一JoL,(af6)]= (25)
将(23)和(25)代回(21),立即可得(13)。
3 主要结论
根据以上的引理,我们可以得到如下主要的结论:
1)问题(1)一(3)是自共轭本征值问题。
将方程(1)改写为:
一
(r2 dR)+f(1+1)
:
2
r2R (26)
可知方程为 Sturm—Liouville型方程,且边界条件
(2)、(3)为常型端点的边界条件,由引理 1知问题
(1)一(3)为自共轭本征值问题,再由引理 2,可以
推知问题存在无穷多离散的实的非负本征值 (i
= 1,2,⋯),且本征函数系{R¨ (r)}(i=1,2,3,
⋯ )在 L [a,b]中构成完备的正交系。
2)问题(1)一(3)的本征值和本征函数
已知一阶球 Bessel方程(26)的通解为:
(r)=锄 (Ar)+Bnf(Ar) (27)
其中 (^ r)与 nf(Ar)分别为第一类和第二类 f阶
球 Bessel函数。
将(27)代入到边界条件(2)和(3),并令 h,:
lz
_ A
,
h,: 1z
_ _
22
,记:
l Ot2
= ( 0)+hti~(aa),na=An'l(Aa)+hi ( 。)㈣
Jb=Aj'l(Ab)+ ( 6),nb=An'l(Ab)+h2 ( 。) (29)
可得以 A,B为待定系数的方程组:
4 +Bn。=0, 6+Bn6=0 (3O)
根据其有非零解的条件可得特征方程为:
nb—jbn =0 (31)
特征方程(31)将给出无穷多正的实根 (i:1,
2,⋯),并由此可得本征函数为:
.
(r)= n (Air)一ionf( ,) (32)
3)本征函数的模方
本征函数的模方:
r b
Ij Ij。=I r2 (r; ,r)dr
f 0
= I r [n (Ar)一jonf(Ar)]dr (33)
注意到:Jl( )=√丢,f+{( ), ( )=√丢 + ( ),
将以上两式应用于(28)和(29)并令:Pt=(ht一
) =( ),.--f~ :
: (34)
则(31)可以写为 ,6一 J。=0,此即为(19)。由
此可知,本征值问题(1)一(3)与本征值问题(12)
一 (13)有相同的本征值。
而(3.8)式可改写为:
= 焘J [ ( )一 ym( )] (35)
上式积分已成为 ,n阶柱Bessel方程与边界条件:
f: :+p1 ~=0构成的本征值问题的本征 【(R +P2R)I,:6=0⋯⋯⋯ 一一⋯ 一 ⋯
函数的模方,从而根据引理 3可知:
= 蒜{[ (甓+1)一 m2 j l 2
Jb [譬(囊+1)一 m2][ (36)
[参考文献]
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社 ,2000,146—149.
Some Results on the Problems of Eigenvalue for Spheric Bessel Equation
LV Jin—cheng,YUAN Xin—sheng
(Department of Civil Engineering,Anyang Teachers College,Anyang 455002,China)
Abstract:Discuss the problems of eigenvalue ffJr spheric Besscl equation on general interval,specially,discuss the problem of eigenvMue
of equation with the third boundary conditions.First,this paper explain that this problem is a self-conjugate eigenvalue problem,second,
use the properties of self-conjugate eigenvalue problem,give its characteristic equation and its eigenfunction.use the relations between
spheric Bes~l function and semi—odd order Bessel function ,we calculate the module square of eigenfunction.
Key words:Spheric Bessel equation;Eigenvalue problem;Eigenfunction;Module spuare
[责任编校:弘扬]
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