离心泵ppt课件

第二章离心泵2.1概述离心泵是一种典型的叶轮式泵，它在国民经济中应用很广。在石油矿场上，离心泵主要用于油田注水，采油，油品输送，钻井泵灌注和供排水等。**2.1.1离心泵的工作原理图2-1为离心泵的结构示意图，**离心泵开始工作后，发动机经泵轴带动叶轮1旋转，充满叶轮的液体受到叶轮上许多弯曲的叶片作用而随之旋转在离心力的作用下，液体沿叶片间流道，由叶轮中心甩向边缘再通过螺形泵壳（简称涡壳)流向排出管。*随着液体的不断排出，在泵的叶轮中心形成真空，在大气压力的作用下，吸入池中液体通过吸入管源源不断地流入叶轮中心，再由叶轮甩出。*叶轮的作用是把泵轴的机械能传给液体，变成液体的速度能和压力能。**泵的蜗壳则是收集从叶轮甩出的液体并引向排出口处的扩散管。扩散管过流面积是逐渐增大的，它起着降低液流速度，使流体的部分速度能转变为压力能的作用。在有些泵上叶轮外缘装有导叶，其作用也是导流和转换能量。*离心泵必须与吸入管汇和排出管汇等共同组成如图2－2所示的装置才能正常工作，*吸入管的下部装有滤网和底阀1对液体起过滤作用，并防止管中液体倒流入吸入池。*排出管汇装有用以调节流量的闸门。蜗壳的顶部装有漏斗，用以在开泵前向泵内灌水，排除泵腔内气体。启泵前一般要关闭排出闸门，启动后方打开。*2.1.2离心泵的种类离心泵的种类很多，分类方法各不相同。按叶轮数目分：1)单级泵，泵轴上只装一个叶轮(图2－1)。*2)多级泵泵轴上装有两个以上的叶轮，液体依次通过各个叶轮，如图2。3所示，它的总压头是各级叶轮压头之和。**1)单吸泵叶轮只有一个吸入口(图2－1)*2)双吸泵叶轮从两侧吸入(图2.4)；****按泵壳能量转换部分的结构分：1)蜗壳泵泵壳作成截面逐渐扩大的蜗壳形(图2－4)，流体从叶轮甩出后直接进入蜗壳的螺旋形流通，再被引入排出管线。*2)导叶泵在泵壳内装有固定的导叶(导轮)，如图2－3所示，液体从叶轮流出后先进入导叶转换能量，再流入泵壳。这种泵亦称透平泵。*按照泵轴的位置可分为立式泵，等。*卧式泵。卧式泵。*按照所输送的液体性质又可分为水泵、热油泵、汽油泵、酸泵、碱泵、污水泵，电动潜油泵等。**2.1.3离心泵的典型结构石油矿场上使用各种类型的离心泵。单级离心泵中最常见的是单级悬臂式BA型离心泵，图2.5为其典型结构。该系列的泵排量范围为5～330m3/h，扬程8～98米。*其结构特点是叶轮装在悬臂轴的一端，从而省去了吸入端的密封，减少了从吸入端漏气的可能性。*其优点是结构紧凑、造价低廉，使用方便、工作可靠。这种泵的排出管线可根据安装条件装成任何角度(水平、垂直或与水平成角30°、60°等)，这只需在法兰联结处加以调整即可。*当排量较大而扬程不高时，一般采用sh系列的单级双吸泵(图2－4)。它广泛用于矿场输水、输油、民用供水等。该系列泵一般流量为90～3500m3/h，扬程为10～104m。*这种泵结构较简单，泵壳一般为水平剖分式，叶轮、轴和密封装置等可事先装好，然后整体装入泵壳中去，因而制造和检修都较方便。*对这种泵应注意使泵壳两端密封可靠，以防吸入空气而破坏泵的正常工作。通常是用管子把泵腔中高压液体引到两端填料中间的液封环处，可防止空气侵入吸入端，亦有助于密封处的冷却和润滑。*当需要扬程较大时，一般采用D或DA系列的分段式多级离心泵（图2－3)。*例如，油田注水中采用的3D100－150(吸入管径3英寸，额定流量100m3/h，额定压力15MPa)和150D一170×10(吸入管径150mm，单级扬程170m，10级)。它们的结构如图2－3所示，*这种泵中的液体连续流经各个叶轮和导叶，泵各级结构相同，整个泵体用长螺拄联接。它们可以在排量一定的情况下，根据工作需要选用不同的级数，从而得到不同的额定扬程。输送石油产品或其它腐蚀性介质的离心泵，在结构上与上述离心泵没有原则区别，只是在密封及泵的材料方面有特殊的要求。*2.1.4离心泵的轴向力及平衡措施在单级离心泵中，设液体进入叶轮前的压力为P1，出叶轮后的压力为P2，则叶轮两侧所承受的作用力近似地如图2－6所示，*这时一级叶轮所受到的轴向力为：*对于单吸多级泵，每级叶轮都产生轴向力，泵轴承受的轴向力可高达数万牛顿，这种力使叶轮沿轴线向吸入口一侧窜动，引起零件磨损，所以要采取措施予以平衡。离心泵轴向力的平衡方法很多，可分为下述三种方法：*对于单级泵，采用如图2-4所示的双吸叶轮，使叶轮两侧盖板上的压力相互抵消，可以有效地消除轴向力。*对于多级泵，利用对称排列方式，即将总级数为偶数的叶轮，如图2-7所示那样背靠背或面对面地联在一根轴上，这种方法可有效地减少轴向力，*另外还应在轴上装止推轴承以承受剩余的轴向力。水平中开式多级泵和立式多级泵，常采用此法。*2)改造叶轮以平衡轴向力对于单吸单级离心泵，常采取适当改变叶轮结构，以达到减少或消除轴向力的目的。图2－8所示的为平衡孔法，是在叶轮后盖板上开一圈小孔，称为平衡孔，使后盖板密封环内的液压力与前盖板密封环内的液压力基本相等。只要使后盖板密封环直径与前盖板密封环直径相同，则轴向力基本上可以被平衡。*如图2－9所示的为平衡管法，即在叶轮前、后盖板上都装有直径相同的密封环，并自后盖板泵腔处接一平衡管，同样使叶轮后盖板密封环内的压力等于吸入压力达到平衡轴向力的目的。*图2-10所示的叶轮后盖板上加有径向筋板，亦称为副叶片。叶轮旋转时，筋板强迫叶轮后面的液体加快旋转，使压力下降，从而达到减小轴向力的目的。上述方法简单易行，缺点是增加了能量消耗，使泵的效率略有降低。*3)平衡盘法油田使用的3D100～150注水泵，驱动功率800Kw，当扬程为1500m时，产生的轴向力约为1.2×104N，采用图2－11所示的平衡盘 方案 气瓶 现场处置方案 .pdf气瓶 现场处置方案 .doc见习基地管理方案.doc关于群访事件的化解方案建筑工地扬尘治理专项方案下载 平衡轴向力的。*平衡室位于多级泵的出口端，使其与泵的吸入口相通，即平衡室内压力P6基本等于吸入口压力P5。泵出口处的液体压力为P2，在b1入口处为P3，流经轴向间隙b1(b1约1.5～2mm)后压力降为P4，然后再经径向间隙b2后压力降至P5。*由于平衡盘两侧面所受到的压力为P6与P4，它们的压力之差而产生一个轴向平衡力F，该力与叶轮所受到的轴向力A相平衡。*由叶轮背面压力大于吸入口一侧压力而产生的轴向力A（向左）小于平衡盘所产生的平衡力F（向右），即A＜F时，泵轴带动叶轮及平衡盘向右移动，于是间隙b2增大。*间隙b2增大，使阻力减小，导致流量增加，因流道b1的长度和宽度都没变，流量的增大，使流经b1的阻力损失Δp1增加，因P4＝p3－Δp1，因p3不变，Δp1的增加使P4减小，而P6＝p5基本不变，P4减小使平衡盘上向右的力减小，即平衡力Ｆ减小，最终达到A＝F；*当轴向力A（向左）大于平衡盘所产生的平衡力F（向右）时，即A＞F时泵轴带动叶轮及平衡盘向左移动，于是间隙b2减小，*间隙b2减小，使阻力增大，导致流量减小，因流道b1的长度和宽度都没变，流量的减小，使流经b1的阻力损失Δp1减小，因P4＝p3－Δp1，因p3不变，Δp1的减小使P4加，而P6＝p5基本不变，P4增加使平衡盘上向右的力增大，即平衡力Ｆ增大，最终达到A＝F；*所以，在离心泵整个工作过程中泵轴随离心泵的工况在某一平衡位置左右来回窜动，从而自动地实现平衡。采用平衡盘平衡轴向力需要采用使轴可以在轴向自由浮动的轴承。*2.1.5离心泵特性参数 标志 禁止坐卧标志下载饮用水保护区标志下载桥隧标志图下载上坡路安全标志下载地理标志专用标志下载 离心泵工作能力的基本特性参数有流量、扬程（压力）、功率、效率和转速等，一般都在泵的名牌上标出。1)流量，单位时间内输送的流体量(体积或质量)，通常用Q来 表 关于同志近三年现实表现材料材料类招标技术评分表图表与交易pdf视力表打印pdf用图表说话 pdf 示体积流量，单位为1／s或m3/h。*（N为重量单位，m为长度单位，Nm即表示能量，能量也用J表示，以H表示单位重量液体经过泵后所增加的能量，则H＝J／N=Nm/N=m)*3*2.1.3离心泵的工作特点离心泵的性能特点和能量转化方式与往复泵不同，如表2－1所示。*2.2离心泵的基本工作理论液体在离心泵内的流动可以分为三部分：液体进入叶轮前在进液流道(吸入室)中的流动，在叶轮内的流动和在排液流道(压出室或导叶)中的流动。*液体是在叶轮内被叶轮强制运动时获得能量，而在其余两个部分中流动时要消耗能量。离心泵是通过叶轮的转动，带动泵内液体，使之获得能量的。因此研究离心泵的工作理论，首先必须研究液体在泵内通过叶轮的运动。*2.2.1叶轮内液体的运动1.三种速度液体在叶轮内的运动是复杂的，为了便于研究，我们先作如下假设：1)叶轮有无限多，无限薄的叶片，因此液体质点完全按照叶片形状规定的轨迹运动2)液体是理想的，即液体没有粘性，流动时无摩擦阻力损失。3)叶轮转速和液体流量是恒定的。*我们可以把液体在叶轮内的流动看成在叶片推动下随叶轮以速度u作圆周运动和液体沿叶片以相对速度W作相对运动的合成(图2－12)。*即液体在叶轮内任一点的绝对速度c：C＝U十w这种速度矢量合成图，称为速度三角形。由于要研究的是进叶轮前到出叶轮后的液体能量的变化情况，故我们只研究进口、出口的液流速度三角形。*2.进、出口速度三角形当离心泵工作时，吸入池中液体在大气压力作用下，沿吸入管流向泵的叶轮进口，其速度为c0。在叶轮内，液体由轴向变为径向，并以速度c1流向叶片间的流道，如图2－13。*一般离心泵的液体沿半径方向进入叶片，故其绝对速度的方向α1＝90°，绝对速度的大小为：c1＝c1r=Qi/F1式中：Qi－流经叶轮的流量；F1－进口断面的环形有效过流面积。下角标r或u，表示径向或周向分速度。*而进口处的圆周速度u1的方向为周向，大小为u1=πnD1/60，n为叶轮转速。由于u1，c1的大小和方向皆己确定,故液体进入流道的相对速度ω1即可确定，ω1＝c1－u1。进口处的速度三角形见图2-13，即液体进入叶轮时的水力角β1就确定了.*为了使液体进入叶片时与叶片不产生冲击，进口处相对速度ω1的方向应和叶片进口表面相切，即相对速度ω1与圆周速度u1反方向的夹角βl应与叶片结构角βlK相等。即使βl＝βlK。当离心泵选定后，其叶轮的叶片结构角是不会变的，而βl的数值取决于c1和u1的大小。当泵轴转速一定时，u1为常数，速度c1的方向是一定的，其大小取决于流量，因此βl的数值也取决于流量。*从图2-14可知，只有离心泵流量为额定流量(最优流量)时，βl＝βlK，符合无冲击的条件。而当流量增大或减小时都将产生水力冲击。*在叶轮出口处的圆周速度u2=πnD2/60，相对速度W2与叶片相切，即水力角β2＝β2K，绝对速度的径向分速度c2r＝Qi/F2,F2为出口断面环形有效过流面积。因此，出口处的速度三角形就确定了，见图2-15。*2.2.2离心泵的理论扬程了解了离心泵叶轮内液体运动情况以后，就能进一步研究泵内的能量转换规律。在离心泵中，影响叶轮和液体进行能量转换的因素很多，如叶轮转速，叶轮的尺寸，叶片的数量，叶片的角度和液体的性质等。为了研究主要因素的影响，先作以下两点假设：①叶轮具有无限多，无限薄的叶片，这样就可以认为液体质点是完全按照叶片形状规定的轨迹运动的；②液体是理想的，即液体没有粘性，流动时没有摩擦阻力损失。*在上述假设的基础上，就可以利用动量矩定理来推导离心泵的基本能量方程式。图2－16中表示液体质点从进叶轮时的起始位置a，到流出叶轮时的最终位置b为止的运动情况。*质点是沿着叶片形状所规定的轨迹运动的。根据动量矩定理，在稳定流情况下，单位时间内流过的液体质量，从一个断面到另一个断面的动量矩变化，等作用在这两个断面间的液流上的外力矩。*以m表示每秒内流过叶轮的液体质量，那末，在半径为R1的叶轮进口处，液体相对于叶轮轴线的动量矩为M1＝mc1l1*在半径为R2的叶轮出口处，液体相对于叶轮轴线的动量矩为M2＝mc2l2*液体动量矩的增加应等于作用在液体上的外力矩M。即Mi＝M2－M1＝mc2l2－mc1l1)Mi＝M2－M1＝m（c2l2－c1l1)(2-12)*由图2-16所示的速度三角形可知l2＝R2cosα2l1＝R1cosα1*考虑到m＝G/g＝Qiρ式中G－通过叶轮的液体的重量流量，N/s。g－重力加速度，m/s。ρ－液体的密度，kg／m3。将上式子及l2＝R2cosα2，l1＝R1cosα1代入式(2-12)：Mi＝M2－M1＝m（c2l2－c1l1)可得Mi＝Qiρ(c2R2cosα2－c1R1cosα1)/g(2-13)*假设液体通过叶轮时没有能量损失，根据能量守恒定律，叶轮消耗的机械功率应全都变为液体的水力功率，即Miω＝ρgQiHi(2-14)式中ω－叶轮的旋转角速度；Hi－叶轮传递给每一N重量液体的能量，称为泵的理论压头。因为假定叶轮叶片为无限多，所以Hi用Hi∞表示。*所以，离心泵的理论压头Hi∞等于Hi∞＝Miω/ρgQi＝Qiρ(c2R2cosα2－c1R1cosα1)ω/ρgQi＝(c2R2cosα2－c1R1cosα1)ω/g＝(c2R2ωcosα2－c1R1ωcosα1)/g因为R2ω＝u2，R1ω＝u1所以Hi∞＝1/g×(u2c2cosα2－u1c1cosα1)米液柱(2-15)上式就是离心泵的基本能量方程式*因c2cosα2＝c2u，c1cosα1＝c1u。故式(2-15)Hi∞＝1/g×(u2c2cosα2－u1c1cosα1)可改写为Hi∞＝1/g（u2c2u－u1c1u)米液柱(2-16)*由于在一般离心泵中。液体通常是沿径向进入叶轮，即α1＝90°，因此，基本能量方程式Hi∞＝1/g（u2c2u－u1c1u)可简化为Hi∞＝u2c2u/g(2-9）*从式(2-17)Hi∞＝u2c2u/g可见，离心泵的理论压头与出口圆周连度(或叶轮外径D2及转速n)、出口绝对速度的周向分量c2u(或α2及β2等)有关。当叶轮的外径越大，转速越高以及β2越大，α2越小时，离心泵给出的理论压头也越大。*在基本能量方程式中，没有包含液体物理性质的参数(如密度，粘度等)，所以此式适用于输送任何物理性质的液体。*2.叶片数为有限时对理论扬程的影响实际上，离心泵叶轮叶片数通常在3～12之间，一般不超过9个，于是液体在叶轮中的运动除了有一个均匀的相对运动以外，还存在一个相对的轴向旋涡运动，而使其不完全与叶片的形状相同，使泵理论扬程降低。*大量实验表明，有限叶片数的叶轮所产生的理论扬程要比无限多叶片数的叶轮理论扬程小15～20％。此外，叶轮出口角，泵壳结构等也对理论扬程有影响。为此引入扬程修正系数K：Hi＝KHi∞上式中Hi为叶片有限时离心泵的理论扬程。K值通常在0.7～0.9之间，叶片越多，K也就越大。*3.叶片出口角对理论扬程的影响从图2－15可以看出，c2u＝u2－c2rctgβ2k,*将此关系代入式(2－9)Hi∞＝u2c2u/g中可得到Hi∞＝u2（u2－c2rctgβ2k）/g，由上式可以看出，除u2，c2r外，叶片的出口结构角也直接影响泵的理论扬程。*按叶片出口角大小可以分成三种情况(图2-17)1)β2k＜90°，叶片向叶轮旋转方向的后方弯曲。2)β2k＝90°，叶片在出口处为径向。3)β2k＞90°，即叶片向叶轮旋转方向的前方弯曲。*为了便于比较，设三种叶轮的D2、n、Qi等条件都相同，u2及c2r相同。从图2-15可以看出,β2k增加，c2r增大，因此理论扬程Hi∞也就增大。*从表面上来看，似乎使用叶片向前弯曲的叶轮最为有利，然而实际上离心泵叶轮的叶片全部采用向后弯曲，即β2k＜90°的结构。*这是在因为β2k越大，c2越大，液体得到的主要是动能，从以后的 分析 定性数据统计分析pdf销售业绩分析模板建筑结构震害分析销售进度分析表京东商城竞争战略分析 可以知道要将这些动能转变为压能，就会有较大的损失，因为泵内液体的速度越大，其沿程损失和局部损失越大。所以一般离心泵的出口角β2k＝15°～40°，而石油工业用离心泵多取为β2k＝25°～30°，有的石油化工用泵也采用β2k＝30°～90°。*