[doc格式] 一种判定矩形波导管壁电流密度图正确性的简单方法
一种判定矩形波导管壁电流密度图正确性
的简单方法
22《激管壁电驾鬟绦..2.2..9
一
种判定矩形波导管壁电流密度图正确性的简单方法
王剑,邵毅全
…..堡摹型.蝴连续件延了l波导管壁面上的传导电流和波导腔内的
位移电流构成一个闭合回路,提出了应用电流连续性来判定矩形波导
管壁电流密度图正确性的新方法
.
一一一…
Asimplemethodtojudgethevalidityofthewall——currentdistributionfigureoftherectangularwaveguide
WANGJian.SHA0Yi—quart
(PhysicsCollegeofNeijiangNormalUniversity,Neijiang-Sichuan,641112,
China}
Abstract:Thewall—currentcombinethedisplacementcurrenttoconstructal
oopinthewaveguide.80thewall—currentshouldbecontinuous.
According
tothis,wepromoteasinrplemethodtoverdictthecorrectnessofthevalidityoft
hewall—currentdistributionfigure.
Keywords:rectangularwaveguide;wall—currentdistributionfigure;curren
tcontinuity一
鎏曼孝露耋锅由文献[6]中式(24)可知’:Z方向的周期为L:,交法则求出每一个面的管壁电流分布,其是缺陷是不直观,田又献l』甲式()口J知J在万同的刷剽为=,
囊3要当沿Z方向取s和的距离为吼P误,在参考其他文献[]时,亦发现同样的问题.因此,本文当借刀l司耿布口s6明距罔为时,
1矩形波导TEm波的解9)H.dlJjJ’dSJJID.dS(11)
要讨论波导中管壁电流密度分布,也就是在给定边界条
件下,求解电磁波动方程,得到矩形波导中的电磁场分布和
电磁波的传播特性.对一个给定的矩形波导,其内TE波的
电磁场能量由磁场确定,它满足如下波动方程和边界条
件【
十:0(1)
l:0,1:0(2)
I:0,l:0(3)
利用变量分离法容易得到该波动方程的解
(,Y,.,t)=COsIJcos(cot一)(4)
(,Yf)=sin(詈)sin(cof—)(5)
(,,f)=Hmsin(号)sin(wt一)(6)
(,Y,z,t)=(,Y,z,,):(,Y,z)(7)
2面壁电流连续性判据
根据电流连续性原理,在波导管壁面上的电流和在波导
腔内的位移电流应该构成一个闭合回路.我们不妨考虑t:
0时刻的分布,从文献(3]中式(8.3.3a至8.3.3b)可知在波导
管的上面(=a),下面(=0)没有电荷的分布,在前侧(y
=
b)后侧(Y:0)有大小相等电性相反的电荷.在波导管内
取纵向平面s1,s2,S3和s4,任取两个横截面%和s6,它们构成
一
个闭合面S如图1所示.S.,S3和s4在波导金属壁内,s2部分
在金属波导腔内.由高斯定理,穿过闭合曲面s的电位移通
量为
:?
S
++
Jj+(8)
由于在波导金属内的部分D=0,故通过sl,S3,s4和S2
的电位移通量为零,在腔内和的面法向与电场方向垂
直,故穿过两横截面的电位移通量为零,从而可得
,J:Il(e+e+e—D)?dsS
rr,,
=
星sin(ax)sin(cot一)?ds(9)
收稿日期:2OO9—01一l8
基金项目:四川I省教育厅自然科学研究重点项目(批准号
2006A143)部分资助课题.
*通讯联系人:邵毅全.shaoyiquan@sina.CO.cn
图1矩形波导中的截面图图2在一个周期上的管壁电流分布
利用斯托克斯公式,则
I×.djJS
=
jje【sin(詈)c.s()一()sinc.s()J?
rr,
=
j:sin(警)J【譬cos()一()c0s()Jd=0(12)
即}lI,-ds+}1?ds=o,说明流进该曲面s的传导电
流,和位移电流大小相等方向相反.
由于位移电流的引入使得在波导的壁面上的电流和波
导腔内的位移电流保持连续,TE..波的管壁电流的空间分布
应如图2所示,在图2中取,=则流进,J的两端面的传导
电流的代数和为零.
总之,管壁电流以L=等为周期在管壁上呈周期性分
布,波导管的壁面上的电流和波导腔内的位移电流在z方向
以为周期的空间中构成闭合回路,保持了电流的连续性.
由此得到了用电流连续性判断电流分布图是否正确的一种
新方法.
参考文献
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[6]王剑,邵毅全.矩形波导中_fE波面壁电流密度分布讨沦[J].
内江师范学院(已接受待发表).