(白)（哈工大教材）Y第17章光的干涉nullnull光的电磁理论光矢量： 1. 光强可见光：波长：频率：光强Ｉ光是一定波段的电磁波 第17章 光的干涉null2. 光谱曲线图 谱线及其宽度谱线宽度3. 光波的描述理想的单色光场波函数单色光
准单色光
光谱曲线 （谱线）null1. 光波叠加原理遵从波的独立传播原理, 多列波交叠区有:条件: 介质是线性的, 光波服从叠加原理2. 光的干涉17-1 相干光null相干波相位差合振幅如果光在相同介质中传播null光程:光程差:相位差:3 光程差如果光在不同介质中传播null加强减弱 ...
nullnull光的电磁理论光矢量： 1. 光强可见光：波长：频率：光强Ｉ光是一定波段的电磁波 第17章 光的干涉null2. 光谱曲线图 谱线及其宽度谱线宽度3. 光波的描述理想的单色光场波函数单色光
准单色光
光谱曲线 （谱线）null1. 光波叠加原理遵从波的独立传播原理, 多列波交叠区有:条件: 介质是线性的, 光波服从叠加原理2. 光的干涉17-1 相干光null相干波相位差合振幅如果光在相同介质中传播null光程:光程差:相位差:3 光程差如果光在不同介质中传播null加强减弱 ( k = 0 1 2……) 加强和减弱的条件:相位:加强减弱 ( k = 0 1 2……) 光程差:光的强度或明暗在空间非均匀的稳定分布--- 光的干涉null从普通光源获得相干光方法:分波前法分振幅法分振动面法4. 获得相干光方法普通光源的发光特点:1) 一个原子每一次发光只能发出一个波列2) 原子的发光是断续的3) 各原子的各次发光是完全相互独立的 两个普通光源或同一普通光源的不同部分所发出的光是不相干的null17-2 杨氏双缝干涉一 杨氏双缝干涉实验 实验装置分波阵面干涉null 杨氏干涉条纹P点光强S1 和 S2 振动方向相同,
相位相同频率相同null光强极大极小交替出现, 形成明暗相间、等亮度、等间距的条纹.明纹中心:暗纹中心:条纹间距(亮亮或暗暗)null讨论:null二 菲涅耳双棱镜、双面镜和劳埃德镜图 菲涅耳双面镜图 劳埃德镜图 菲涅耳双棱镜暗纹为什么？半波损失！null*三 非单色性对干涉条纹的影响（光场的时间相干性）1. 干涉条纹可见度(衬度)定义:null准单色光：
中心波长为
谱线宽度为干涉条纹消失的位置： 波长为 +/2 成分的第 k 级明纹与波长为 -/2 成分的第 （k+1）级明纹重合的位置。相干长度2. 非单色性对干涉条纹的影响 null白光与同数量级He-Ne激光长单色性好相干长度波列长度 L相干时间 时间相干性：
光源在同一时刻发的光分为两束后又先后到达某一观察点，只有这先后到达的时差小于某一值时才能在观察点产生干涉。null光源宽度对干涉条纹影响 --- 光场的空间相干性*四 光源大小对干涉条纹的影响（光场的空间相干性）null 带光源双缝干涉的强度分布曲线null 设光源上边缘处线光源 L产生的中央条纹 0L与下边缘处线光源N 产生的第一级亮纹 1N 重合。空间相干性： 具有一定宽度的普通光源发出的光波，要使其波面上的两点（ S1 和 S2）作为次波源能发生干涉现象，这两点之间的距离必须小于某一值。null相干间隔 d0 ：干涉条纹刚好消失时，S1 和 S2 之间的距离最大张角 s ：S1 和 S2 对光源 S 的中心所张的角null亮点薄透镜，近轴光线：透镜不产生附加光程差一般在透镜前找光程差d亮暗{{亮暗条纹间距一 透镜不引起附加的光程差17-3 等倾干涉null 分振幅干涉
定域干涉 点光源非定域干涉 扩展光源的定域干涉二 薄膜干涉nulln2 > n1两相干光的光程差亮纹暗纹当 e、n2、n1 确定，则相同入射角的入射光线有相同光程差。它们在透镜焦平面上构成同一级条纹，称等倾干涉。由三 等倾干涉null 等倾干涉条纹null1) 增透膜对某一特定波长 ，反射干涉相消，透过相长。2) 高反膜 对某一特定波长使反射率大大加强，透射率相应减少。增透膜、多层膜3) 干涉滤光层 多层膜可使从白光中获得特定波长范围的光。null一 劈尖亮纹暗纹讨论：1）2）3）e 相同的条纹在同一级上，称为等厚干涉e=0 的棱边处，是暗纹，这是半波损失一例证。任意相邻明（暗）纹间距为 L17-4 等厚干涉null二 牛顿环1) 干涉图样：内疏外密中心为暗点的圆环。2）明纹、暗纹条件：null3）明（暗）环的半径：明环半径暗环半径null17-5 迈克耳逊干涉仪null平面镜 M1 平移的距离为null法布里 —珀罗干涉仪(F-P)
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