光的干涉光波可见光常用单色光源相干光光程透镜无附加光程差续9分波面与分振幅杨氏双缝干涉条纹间距关系式洛埃镜实验紧靠镜端处总是产生暗纹，说明在镜端处反射光与入射光的相位差为，相当于光程差，称为半波损失。双棱镜实验分波面法小结平行平面膜反射反射条件总光程差公式平行平面膜透射透射附加光程差等倾干涉条纹平行膜例一算例防反（增透）膜增反膜非平行膜等厚干涉劈尖干涉垂直入射总光程差劈尖等厚条纹劈尖厚度变化劈尖夹角变化劈尖例一3.0mm充油（）后测得2.1mm1.055(rad)1.43劈尖例二920(nm)牛顿环牛顿环例题在牛顿环实验中589nm4.00mm6.00mm暗环6.79m迈克耳孙干涉仪等倾和等厚光路吐级吞级移级多个相干点源干涉相邻两光线的光程差相应的相位差N个初相相同的相干点光源主极大与次极大相邻两光线在P点的相位差设各光线在P点的振幅大小均为用旋转矢量法求N个振动的合成振幅大小先粗略了解随的变化概貌同向叠加（主极大）自行封闭同向叠加（主极大）（主极大）同向叠加自行封闭自行封闭同向叠加（主极大）（次极大）位于相邻两零值间合成振幅公式各旋转矢量的垂直平分线的公共交点与的普遍关系相邻两光线的相位差当同向叠加。用罗彼塔法则得当旋矢自行封闭主极大在两个相邻的主极大之间，存在个，从而存在个次极大（处于每两相邻零值位置的中间）。据此可应用公式算出次极大的幅值，可以发现，当N增大时，次极大相对于主极大迅速变小。设相干点光源的强度相同，而且已给定，随N的增大，屏幕上主极大处的条纹越清晰明亮，次极大处的条纹相对越来越暗，甚至不被察觉。附图一012-2-1N=2N=3N=4N=10N很大N增大，主极大条纹变亮变窄，次极大数目变多而相对强度变小。附图二N个相干线光源干涉条纹示意图N=2N=3N=4N=10N很大
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