大连理工大学大学物理1-22作业及答案详解

大连理工大学大学物理作业及 答案 八年级地理上册填图题岩土工程勘察试题省略号的作用及举例应急救援安全知识车间5s试题及答案 详解作业1（静电场一）1．关于电场强度定义式，下列说法中哪个是正确的？[]A．场强E的大小与试探电荷0q的大小成反比。B．对场中某点，试探电荷受力F与0q的比值不因0q而变。C．试探电荷受力F的方向就是场强E的方向。D．若场中某点不放试探电荷0q，则0F=，从而0E=。答案：【B】[解]定义。场强的大小只与产生电场的电荷以及场点有关，与试验电荷无关，A错；如果试验电荷是负电荷，则试验电荷受的库仑力的方向与电场强度方向相反，C错；电荷产生的电场强度是一种客观存在的物质，不因试验电荷的有无而改变，D错；试验电荷所受的库仑力与试验电荷的比值就是电场强度，与试验电荷无关，B正确。2．一个质子，在电场力作用下从A点经C点运动到B点，其运动轨迹如图所示，已知质点运动的速率是递增的，下面关于C点场强方向的四个图示哪个正确？[]答案：【D】[解]amEq=，质子带正电且沿曲线作加速运动，有向心加速度和切线加速度。存在向心加速度，即有向心力，指向运动曲线弯屈的方向，因此质子受到的库仑力有指向曲线弯屈方向的分量，而库仑力与电场强度方向平行（相同或相反），因此A和B错；质子沿曲线ACB运动，而且是加速运动，所以质子受到的库仑力还有一个沿ACB方向的分量（在C点是沿右上方），而质子带正电荷，库仑力与电场强度方向相同，所以，C错，D正确。3．带电量均为q+的两个点电荷分别位于X轴上的a+和a−位置，如图所示，则Y轴上各点电场强度的 表 关于同志近三年现实表现材料材料类招标技术评分表图表与交易pdf视力表打印pdf用图表说话 pdf 示式为E=，场强最大值的位置在y=。答案：jyaqyE23220)(2+=πε，2/ay±=[解]21EEE+=)(422021yaqEE+==πε关于y轴对称：θcos2,01EEEyx==jyaqyjEEy23220)(2+==∴πε沿y轴正向的场强最大处0=dydEyyayyadydE2)(23)(25222322×+−+∝−−2/ay=2/ay±=处电场最强。4．如图所示，在一无限长的均匀带点细棒旁垂直放置一均匀带电的细棒MN。且二棒共面，若二棒的电荷线密度均为λ+，细棒MN长为l，且M端距长直细棒也为l，那么细棒MN受到的电场力为。答案：2ln202πελ，方向沿MN[解]坐标系建立如图：MN上长为dx的元电荷dxdqλ=受力EdqdF=。无限长带电直线场强xE02πελ=，方向：沿x轴正向。2ln2202202πελπελ===∴∫∫dxxdFFll；方向沿x轴正向。5．用不导电的细塑料棒弯成半径为R的圆弧，两端间空隙为l()lR<<，若正电荷Q均匀分布在棒上，求圆心处场强的大小和方向。解：设棒上电荷线密度为λ，则：lRQ−=πλ2,根据叠加原理，圆心处场强可以看成是半径为R,电荷线密度为λ的均匀带电园环（带电量为λπRQ21=）在圆心处产生的场强1E与放在空隙处长为l，电荷线密度为λ−的均匀带电棒（可以看成是点电荷lqλ−=）在圆心产生的场强2E的叠加。即：210EEE+=;)ˆ(4,020012RRqEEE−==∴=πεRlRRlQRRlEˆ)2(4)ˆ(420200−=−−=ππεπελ(方向从圆心指向空隙处)。6．如图所示，将一绝缘细棒弯成半径为R的半圆形，其上半段均匀带有电荷Q，下半段均匀带有电量Q−，求半圆中心处的电场强度。解：按题给坐标，设线密度为λ，有：)2/(RQπλ=。上下段分割，任意dQ在圆心产生)(−+Ed对称性：)2(2,00yyoyoxEEEEE−+===，θcos++−=dEdEy方向沿y轴负方向。7．线电荷密度为λ的“无限长”均匀带电细线，弯成图示形状，若圆弧半径为R，试求O点的场强。答案：按题给坐标，O点的场强可以看作是两个半无限长直导线、半圆在O点产生场强的叠加。即：3210EEEE++=由对称性，1E和2E在y方向的矢量和为零；在x方向矢量和是单根的2倍。上半无限长导线取电荷元dxdqλ=1，它在O点的场强沿x方向的分量：222201)(41xRxxRqdxdEx++−=πεRxRxRxRdxRxxRdxEx002222220022220141)()(81)(41πελλπελπε−=+++−=++−=∫∫∞∞REExx0212πελ−=+，iREE0212πελ−=+由对称性，3E在y方向的分量为零。在圆弧上取电荷元θλRddq=3，它在O点的场强的x方向分量，θθλπεcos41203RRddEx=20220202004cos2cos42cos2RQRdRRdQdEEεπθλπεθθπεθπ−=−=−=−=∴∫∫∫+RRRdExλπεθθλπεππ02220321cos41==∫−，iREλπε0321=03210=++=EEEE8．一个金属球带上正电荷后，质量有所增大？减小？不变？答案：理论上说金属带正电后因失去电子，质量有所减少，但测量很困难。9．以点电荷为中心，半径为R的球面上，场强的大小一定处处相等吗？答案：如果点电荷是静止孤立的且周围介质均匀分布，则半径为R的球面上，场强大小一定处处相等，在其它情形，不一定处处相等。比如，点电荷周围还有其它的带电体，则球面上的场强应是各场强的叠加，可能不处处相等。作业21．如图所示，把点电荷q+从高斯面外P移到R处()OPOR=，O为S上一点，则[].A穿过S的电通量eφ发生改变，O处E变.Beφ不变，E变。.Ceφ变，E不变。.Deφ不变，E不变。答案：【B】[解]闭合面外的电荷对穿过闭合面的电通量无贡献，或者说，闭合面外的电荷产生的电场，穿过闭合面的电通量的代数和为零；移动点电荷，会使电荷重新分布，或者说改变电荷的分布，因此改变了O点的场强。2．半径为R的均匀带电球面上，电荷面密度为σ，在球面上取小面元S∆，则S∆上的电荷受到的电场力为[]。.A0.B202Sσε∆.C20Sσε∆.D2204SRσπε∆答案：【B】解：应用高斯定理和叠加原理求解。如图所示。面元S∆上的电荷受到的库仑力是其他电荷在面元S∆处产生的总电场强度1E与面元S∆上的电荷量SQ∆=∆σ的乘积：111ESEQF∆=∆=σ。面元S∆处电场强度E是面元S∆电荷在此产生的电场强度2E与其他电荷在面元S∆处产生的总电场强度1E的矢量和，21EEE+=。首先，由高斯定理求得全部球面分布电荷在面元S∆处产生的总电场强度REˆ0εσ=其次，面元S∆上的电荷量SQ∆=∆σ对于面元S∆来说，相当于无限大带电平面，因此，面元S∆上的电荷量SQ∆=∆σ在面元S∆处产生的电场强度为REˆ202εσ=由叠加原理，其他电荷在面元S∆处产生的总电场强度为REEEˆ2021εσ=−=面元S∆上的电荷量SQ∆=∆σ受到的库仑力为RSRSESEQFˆ2ˆ2020111εσεσσσ∆=∆=∆=∆=注：本题可以用叠加原理直接进行计算，太麻烦。3．如图所示，一个带电量为q的点电荷位于立方体的A角上，则通过侧面abcd的电场强度通量等于[]。.A06qε.B012qε.C024qε.D048qε答案：【C】[解]：如果以A为中心，再补充上7个相同大小的立方体，则组成一个边长为小立方体边长2倍大立方体，点电荷q位于大立方体的中心。由高斯定理，穿过大立方体表面的电通量为0/εq，大立方体的6个正方形表面相对于点电荷q是对称的，所以，穿过大立方体一个侧面的电通量是总电通量的61，即穿过大立方体一个侧面（可以考虑abcd所在的侧面）的电通量为06εq。大立方体一个侧面，是由4个小立方体一个侧面组成的，而这4个小立方体侧面对于点电荷q也是对称的，所以，穿过小立方体一个侧面的电通量是穿过大立方体一个侧面的电通量的41，即穿过小立方体一个侧面的电通量为024εq。4．一半径为R长为L的均匀带电圆柱面，其单位长度带电量为λ，在带电圆柱的中垂面上有一点P，它到轴线距离为()rrR>，则P点的电场强度的大小=，当rL<<时，E=，当rL>>时，E=。解：当Lr<<时，在柱体中垂面附近，带电柱体可以被看作无限长。以带电柱体的轴为对称轴，过P点作一个高为l（Ll<<）的柱面为高斯面，如图所示。则由对称性，柱面高斯面的上下底面处电场强度处处与高斯面的法线垂直，电通量为零；柱面高斯面的侧面上，电场强度近似处处相等，并与高斯面的法线方向平行。则穿过高斯面的总电通量为rlESdESdESdESdESdESSSSSπ22321=⋅=⋅+⋅+⋅=⋅∫∫∫∫∫∫∫∫∫∫而高斯面包围的电荷量为lQλ=由高斯定理，得到02ελπlrlE=，rE02πελ=如果Lr>>，则带电柱面体可以被看作点电荷，则204rLEπελ=注：本题可以使用电场强度叠加原理求解。即将柱面电荷分布微分成线电荷分布。5．半径为R的不均匀带电球体，电荷体密度分布为Arρ=，式中r为离球心的距离()rR≤，A为常数，则球体上的总电量Q=。[解]取半径为r、厚度为dr的球壳。认为球壳内电荷分布是均匀的drrArdrrdQ324)(4πρπ==ARdrrAdrrrQRR430204)(4ππρπ===∫∫6．如图所示，一质量61.610mkg−=×的小球，带电量11210qC−=×，悬于一丝线下端，丝线与一块很大的带电平面成30°角。若带电平面上电荷分布均匀，q很小，不影响带电平面上的电荷分布，求带电平面上的电荷面密度。解：方法一：受力分析：小球在重力gmG=（垂直方向），绳中张力T（与带电平面成30度角）及静电Eqf=（水平方向）的共同作用下而处于受力平衡状态。其中E为无限大均匀带电平面（电荷面密度为σ）产生的均匀电场，)2/(0εσ=E，方向应水平向左0cos=−mgTθ0sin=−θTqE∴116120102338.9106.11085.822−−−×××××××==qmgtgθεσ6100.8−×=（c/m2）方法二：利用高斯定理选择一个柱面为高斯面，柱面的轴垂直于带电平面，柱面包括带电小球并穿过带点平面。由于小球的带电量相对平面的带电量很小则小球的电量q在高斯面中忽略不计。7．大小两个同心球面，半径分别为()1221,RRRR>，小球上带有电荷()0qq>，大球上带有电荷()0QQ>。试分别求出1212,,rRrRRrR<><<时，离球心O为r处的电场强度。解：由于电荷、电场分布具有球对称性，可利用高斯定理求场强。取高斯面321,,SSS如图所示。011=⋅→→∫SdES（r<1R），0421=rEπ01=→E(r〈1R)022εqSdES=⋅→→∫0224επqrE=rrrqE→→=2024πε(2R>r>1R)0234επQqrE+=rrrQqE→→+=2034πε(r>3R)8．两个无限长同轴圆柱面，半径分别为1R和2R()21RR>，带有等值异号电荷，每单位长度的电量为λ（即电荷线密度）。试分别求出1212,,rRrRRrR<><<时，离轴线为r处的电荷密度。解：由于电荷、电场分布具有轴对称性，可利用高斯定理求场强，取长为L的同轴柱面加上、下底面为高斯面。当高斯柱面的半径r满足：r<1R时：011=⋅→→∫SdES，021=⋅lEπ，01=→E2R>r>1R时：022ελ=⋅→→∫SdES，022ελπ=⋅rlE，rrEr→→=022πελr>2R时：0033=−=⋅→→∫ελλSdES，03=→E9．半径为R、电荷体密度为ρ的均匀带电球体内部，有一个不带电的球形空腔，空腔半径为/R，其中心/O到球心O的距离为a，如图所示，求/OO的延长线上距球心O为r处的电场强度。解：利用场强叠加原理，所求场强可看成半径R，电荷密度ρ的均匀带电球体与半径/R，电荷密度ρ−的均匀带电球体（球心位于/O处）产生场强的叠加，→→→+=/EEEP。这两球各自产生的场强具有球对称性，利用高斯定理，有rrRrrQEˆ434ˆ420320περππε⋅==→OPr='ˆ434'ˆ420320rrRrrQE′⋅′=′′=′→περππεPOr'/=arr−=//ˆˆrr=，rrarRrRrarRrrREEEP→→→−′−=−′−=′+=])([3ˆ)(3ˆ323230203203ερερερ10．如果点电荷Q只受电场力作用而运动，其轨迹是否就是电场线？答案：不一定。例如，在均匀电场中，如果正电荷以垂直于电场方向的初速度Q进入电场，带电粒子的运动轨迹是抛物线，与电场线不一致；当带电粒子初速度沿着电场强度的方向进入电场时，带电粒子的运动轨迹为直线，而且沿着电场强度方向，运动轨迹与电场线方向一致。11．如果高斯面上E处处为零，能否肯定高斯面内一定没有净电荷？答案：能肯定。0/ε内QSdES=⋅→→∫，S面上E=0，给出电通量为0，因此0=内Q，即高斯面内的电荷代数和为零，也就是说，高斯面内正负电荷等量。如果高斯面内的正负电荷分开，这也称为高斯面内存在净电荷，则由于正负电荷分布的不均匀性，必将导致高斯面上电场强度不为零。12．如果高斯面内没有净电荷，能否断定高斯面上E一定处处为零？答案：不能断定。例如，点电荷的电场处处非0，任取不包含点电荷的闭合曲面，则高斯面内没有净电荷，但高斯面上电场强度不能处处为零。13．01iSiEdSQε⋅=∑∫∫表明静电场具有什么性质？答案：静电场是有源场。电场线由正电荷出发，终止于负电荷。作业31．电场中某区域内电场线如图所示，将一点电荷从M移到N点则必有[]。.A电场力的功0MNA>.B电势能MNWW>.C电势MNUU>.D电势MNUU<答案：【C】解：由于静电场的无旋性，电场强度的线积分与路径无关，由M点到N点的线积分（即M点与N点之间的电势差），可以取任意路径。现取积分路径为：由M点到O点，处处与电场线（电场强度方向）垂直；由O点到N点，处处沿着电场线。则0=⋅=−∫OMOMldEUU，0>=⋅=−∫∫NONONOEdlldEUU因此，M点与N点的电势差为0)()(>=⋅+⋅=−+−=⋅=−∫∫∫∫NONOOMNOOMNMNMEdlldEldEUUUUldEUU所以，C正确，D错误。由M点到O点，电场力所作的功为（设移动电荷量为q）∫⋅=−=NMNMNMldEqUUqA)(尽管0>⋅∫NMldE，但不知q的正负，无法判断NMA的正负。当0>q，即移动正电荷时，电场力作功为正，0>NMA；如果移动的是负电荷，电场力作功为负，0<NMA。电势能是静电场中的带电粒子与电场共同拥有的能量。定义为，点电荷q在静电场中M点时，系统拥有的电势能为：从M点移动电荷q到电势零点的过程中，电场力所作的功，MMMMqUldEqAW=⋅==∫→00，静电势能等于电荷量与电荷所在点电势的乘积。电场力所作的功等于静电势能的减少，静电场中M点与N点系统的电势能之差，等于移动点电荷q由M点到N点的过程中电场力所作的功)(NMNMNMNMUUqldEqAWW−=⋅==−∫→尽管0>−NMUU，但电势能之差还与电荷q有关，不能判断NMWW−的正负。2．图中，A、B是真空中的两块相互平行的无限大均匀带电平面，电荷面密度分别为σ+和σ2−，若将A板选作电势零点，则图中a点的电势是[]。.A032dσε.B0dσε−.C032dσε−.D03dσε答案：【C】解：板间电场为00023222εσεσεσ=−−=E。∫−=−=−dAadEdlUU0023εσ解：建立直角坐标系，如图。无限大带电平板A、B在两板间的电场强度分别为iE012εσ=，iiE002)(22εσεσ=−−=两板间电场强度为iiiEEE00021232εσεσεσ=+=+=电场强度线积分的积分路径为：由板间中点a指向坐标原点O（板A），则000002323)(23)(εσεσεσddxidxiidxEldEUUUddOaOaOaaO=−=−⋅==−⋅=⋅=−=∫∫∫∫因为0=OU，所以023εσdUa=3．如图所示，两个同心球面。内球面半径为1R，均匀带电荷Q；外球面半径为2R，是一个非常薄的导体壳，原先不带电，但与地相连接。设地为电势零点，求在两球面之间、距离球心为r处的的P点的电场强度及电势。解：取过点1P、半径1r)(211RrR<<的同心球面为高斯面S，∫=⋅SQSdE00/ε，得到021/4επQEr=)(211RrR<<，电场强度为rrQEˆ4210πε=。电势)11(44ˆ42012101210r222RrQdrrQrdrrQldEURrRrRP−==⋅=⋅=∫∫∫πεπεπε4．一偶极矩为lqp=的电偶极子放在场强为E的均匀外电场中，p与E的夹角为α。求此电偶极子绕垂直于),(Ep平面的轴沿α增加的方向转过0180的过程中，电场力做的功。解：设偶极子正电荷初始位置为a，负电荷初始位置为b。转动后正电荷在b处，负电荷在a处。如图，所作的功相当于，把正电荷q+从a点移到b点电场力做功)(+A与把负电荷q−从b点移到a点电场力做功)(−A之和。∫⋅=−=−−+−=−++=babaabbaldEqUUqUUqUUqAAA2)(2))(()()()(由于baqp=，ααcos2cos2222pEbaqEabEqldEqldEqbaba−=−=⋅=⋅=⋅∫∫故有αcos22pEabEqA−=⋅=。（注意电偶极子的方向是由负电荷指向正电荷）5．均匀带电球面，半径为R，电荷面密度为σ。试求离球心为r处一点P的电势。设()1P点在球内。()2P点在球面上。（3）P点在球面外。解：由于球对称性，由高斯定理求得场强分布0=→内Er(<)R；rrRrrREˆˆ44202202εσπεπσ=⋅=→外r(>)R选取无限远处为电势零点，则rRrdrRrdrrRrdEldEUrrrr02202202ˆεσεσεσ==⋅=⋅=⋅=∫∫∫∫∞∞∞→→∞→外外外r(>)RRrdEUR0εσ=⋅=→∞→∫外球面球面球面内内UUrdEURr=+⋅=→′→∫注意：零势面是无穷远。6．电荷Q均匀分布在半径为R的球体内，试求离球心r处()rR<的电势。解：电荷体密度334RQπρ=由于电场分布具有球对称性，利用高斯定理可得rˆ4rˆ434rˆ43020320RrQrrrQEπεπεπρπε===→内内?r(<)Rrˆ4rˆ434rˆ42020320rQrRrQEπεπεπρπε===→外r(>)R]3[844rˆ4rˆ4223020302030rRRQdrrQdrRrQrdrQrdRrQldEldEURRrRRrRRr−=+=⋅+⋅=⋅+⋅=∫∫∫∫∫∫∞∞∞→→→→πεπεπεπεπε外内内7．（不用看！）一圆盘，半径28.010Rm−=×，均匀带电，面密度522.010Cmσ−−=×⋅()1求轴线上任一点的电势（该点与盘心的距离为x）。()2由场强与电势梯度的关系，求该点电场强度。()3计算26.010xm−=×的电势和场强。解：（1）把圆盘无限分割成许多圆环，其中任一圆环半径为/R，宽为/dR，该圆环上的电荷量为//2dRRdSdqπσσ⋅==此圆环可以被看作无限细带电圆环，在P点产生的电势为rdRRrdSrdqdU0//004244πεπσπεσπε⋅===22/xRr+=由电势叠加原理，有][222220022///0//00xxRxRdRRrdRRdUURRP−+=+===∫∫∫εσεσεσ（2）由对称性知，电场沿x方向，→→→→+−=−==ixRxidxdUiEEx]1[2220εσ（3）mV/1013.1260×=εσ。mx2100.6−×=，VU4105.4×=)/(105.45mVE×=8．半径为R的圆弧ab，所对圆心角α，如图所示，圆弧均匀带正电，电荷线密度为λ。试求圆弧中心处的电场强度和电势。解：无限分割带电圆弧为许多电荷元，其中任一电荷元θλλRddldq==可看成点电荷，它在O点产生的场强为204RdqdEπε=，电势为RdqdU04πε=，以x轴为对称轴，选另一电荷元/dq与dq对称，dqdq=/，则有20//4RdqdEπε=，由于对称性0/=+yydEdE，)2/(20/RddEdEdExxxπεθλ==+O点总的场强和电势为所有点电荷在该点产生的场强和电势的叠加。2sin2cos2cos220200απελθπεθλθαRRddEdEExOx====∫∫∫→→=iRE2sin20απελαπελπεθλα⋅===∫∫0200422ddUUo9．0=⋅∫LldE表明静电场具有什么性质？答：静电场是无旋场。静电场中，任意两点之间电场强度的线积分与路径无关。静电场中，任意闭合回路电场强度的线积分为零。可以引入电势的概念。10．电势为零的空间场强一定为零吗？答：不一定。电势的零点是人为规定的，有意义的是电势差。电势差是电场强度的线积分，线积分为零，不等于电场强度为零。反例：如果取无限远处电势为零，则两个等量异号电荷的中垂面上各点电势为0，电场不为0（除电荷连线中点）。再如，均匀电场E中，连线垂直于电场强度方向的两点a和b，电势差为零，但电场强度不为零。11．电场强度为零的空间电势一定为零吗？答：不一定。电势的零点是人为规定的。如，均匀带电球面内部各点场强为0，电势不为0。但是，电场强度为零，线积分一定为零，空间各点电势相等，电势差为零。例如，处于静电平衡的导体内，电场强度为零，导体是等势体。作业41．如图所示，两个同心金属球壳，它们离地球很远，内球壳用细导线穿过外球壳上的绝缘小孔与地连接，外球壳上带有正电荷，则内球壳上[]。.A不带电荷.B带正电.C带负电荷.D外表面带负电荷，内表面带等量正电荷答案：【C】解：如图，由高斯定理可知，内球壳内表面不带电。否则内球壳内的静电场不为零。如果内球壳外表面不带电（已经知道内球壳内表面不带电），则两壳之间没有电场，外球壳内表面也不带电；由于外球壳带正电，外球壳外表面带正电；外球壳外存在静电场。电场强度由内球壳向外的线积分到无限远，不会为零。即内球壳电势不为零。这与内球壳接地（电势为零）矛盾。因此，内球壳外表面一定带电。设内球壳外表面带电量为q（这也就是内球壳带电量），外球壳带电为Q，则由高斯定理可知，外球壳内表面带电为q−，外球壳外表面带电为Qq+。这样，空间电场强度分布rrqrEˆ4)(201πε=，（两球壳之间：32RrR<<）rrQqrEˆ4)(202πε+=，（外球壳外：rR<4）其他区域（20Rr<<，43RrR<<），电场强度为零。内球壳电势为041)11(4ˆ4ˆ4)()(403202020214324322=++−=⋅++⋅=⋅+⋅=⋅=∫∫∫∫∫∞∞∞RQqRRqrdrrQqrdrrqrdrErdrEldEURRRRRRRπεπεπεπε则04432=++−RQRqRqRq，4324111RRRRQq+−−=由于432RRR<<，0>Q，所以0<q即内球壳外表面带负电，因此内球壳负电。2．真空中有一组带电导体，其中某一导体表面某处电荷面密度为σ，该处表面附近的场强大小为E，则0Eσε=。那么，E是[]。.A该处无穷小面元上电荷产生的场.B导体上全部电荷在该处产生的场.C所有的导体表面的电荷在该处产生的场.D以上说法都不对答案：【C】解：处于静电平衡的导体，导体表面附近的电场强度为0Eσε=，指的是：空间全部电荷分布，在该处产生的电场，而且垂直于该处导体表面。注意：由高斯定理可以算得，无穷小面元上电荷在表面附近产生的电场为02/εσ；无限大带电平面产生的电场强度也为02/εσ，但不是空间全部电荷分布在该处产生的电场。3．一不带电的导体球壳半径为R，在球心处放一点电荷。测得球壳内外的电场。然后将此点电荷移至距球心2R处，重新测量电场。则电荷的移动对电场的影响为[]。.A对球壳内外电场无影响.B球壳内电场改变，球壳外电场不变.C球壳内电场不变，球壳外电场改变.D球壳内外电场均改变答案：【B】解：球壳内的电场由球壳内的电荷分布及球壳内表面的总电量决定，球壳外的电场由球壳外的电荷分布及球壳外表面的总电量决定。由高斯定理可知，球壳内表面的电荷量与球壳内的电荷量等量异号。球壳内的电荷移动不会改变球壳内表面的电荷量。因此，球壳外表面的电荷量不会受到球壳内电荷移动的影响。由于静电屏蔽，球壳外表面的电荷分布不受球壳内电荷移动的影响。因此，球壳外的电场强度不受球壳内电荷移动的影响。球壳外表面的电荷在球壳内和球壳里产生的电场强度为零，不受球壳内电荷移动的影响。球壳内电荷移动，为保证球壳里的电场强度为零，球壳内表面的电荷要重新分布（净电荷量不变），这将导致球壳内的电场强度改变（电场线变化）。4．半径分别为R及r的两个球形导体()rR<，用一根很长的细导线将它们连接起来（即两球相距很远），使两个导体带电，则两球表面电荷面密度的比值σσ大球小球为[]。.ARr.BrR.C22Rr.D22rR答案：【B】解：由于两球相距很远，近似分别看作孤立导体球。电荷分布相互不影响，都是均匀分布，独自产生电场，电场不叠加。或者说，在对方电场强度线积分的范围内，电场强度为零。这样可以近似分别求得各自的电势（以无限远处电势为零）rrUrr0442πεπσ=，RRURR0244πεπσ=由于，两个导体球用导线连接，又是一个导体，由静电平衡条件，导体为等势体：R4R4r4r402R2r0πεπσπεπσ=⇒RrrR=σσ5．一面积为S，间距为d的平行板电容器，若在其中平行插入厚度为2d的导体板，则电容为。答案：dS2C0ε=021εσ==EE解1：设电荷面密度为σ，则电场在两极板之间、导体外处处为0/εσ。两极板电势差为0212/)2/(εσdadEaEU=−+=，而CUSQ==σ，则dS2C0ε=解2：可以看作两个平行板电容器的串联。aSC01ε=，adSC−=202εSdSadSaCCC0002122111εεε=−+=+=dSC02ε=6．两个同心导体球壳，内球壳带电Q，外球壳原不带电，则现外球壳内表面电量，外球壳外表面电量，外球壳外P点总场强。答案：QQ＝－内,QQ＝外,rrQOPˆ420πε=E7．试计算两根带异号的平行导线单位长度的电容。假设导线的半径为a，相隔距离为()dda>>，导线为无限长，电荷均匀分布。解：由题意和场强叠加原理,两导线间，距λ导线为x点的场强为21EEE+=由高斯定理0/εQd=⋅∫∫SE,在两个导线之间（平面）的P点，有ixE012πελ=，ixdE)(202−−−=πελP点的电场强度为ixdxdixdixEEE)(2)(2200021−=−+=+=πελπελπελ两个导线之间的电势为aaddxxddxxdxiEdxiEldEUadaada−=−+=⋅+⋅=⋅=∫∫∫∫∫−−ln)(2200021221121πελπελπελ故单位长度的电容为adaadLULLUQClnln00πεπελ≈−===8在一大块金属导体中挖去一半径为R的球形空腔，球心处有一点电荷q。空腔内一点A到球心的距离为Ar，腔外金属块内有一点B，到球心的距离为Br，如图4-2所示。求,AB两点的电场强度。S解：由于电荷q放在球心处，球形空腔内的电场强度具有球对称性，由高斯定理得到A的电场强度0Qdε/=⋅∫∫SE,AA2A0Arrr4qEπε=B点在导体内，BE=09．有两个无限大平行面带电导体板，如图4-3所示。()1证明：相向的两面上，电荷面密度总是大小相等而符号相反；相背的两面上，电荷面密度总是大小相等而符号相同。()2若左导体板带电23Cm−⋅，右导体板带电27Cm−⋅，求四个表面上的电荷面密度。E解：设4个面电荷分布为1σ、2σ、3σ、4σ（暂设为正）(1)做出如图所示的柱形高斯面1S，由于导体内部场强为零，侧面法线方向与场强方向垂直，故穿过高斯面1S的电通量为零，由高斯定理有，1S面内电荷数为零，即32σσ−=。做出如图所示的对称的柱形高斯面2S，侧面法线方向与场强方向垂直；柱形两个底面上，电场强度大小相等，而且都与底面法线方向同向，由高斯定理有SSSE∆+=∆+++=∆041043212εσσεσσσσ，0412εσσ+=E做出如图所示的对称的柱形高斯面3S，由高斯定理有SSE∆=∆01εσ，01εσ=E两式联立，即可得到41σσ=。(2)⋅−=−=⋅==⇒−===+=+−−232241324143212573mCmCσσσσσσσσσσσσ10．将一个中性的导体放在静电场中，导体上感应出来的正负电荷的电量是否一定相等，这时导体是否为等势体？若在电场中将此导体分为分别带正负电的两部分，两者的电势是否仍相等？答：(1)一定相等；是等势体.(2)不一定.解：（1）电荷守恒，中性导体感应出来的电荷的电量一定等值异号。只要导体达到静电平衡，导体一定是等势体。（2）分开后，变为两个导体，各自的电荷要重新分布，各自达到静电平衡，各自是等势体，但两个等势体的电势不一定相等。11．孤立导体带电量Q，其表面附近的场强方向如何？当将另一带电体移近导体时，其表面附近的场强方向有什么变化？导体内部的场强有无变化？答案：(1)方向为垂直导体面；(2)没有变化;(3)内部场强不变。解：（1）静电平衡时，导体表面附近的电场强度与该处导体表面。在表面正电荷处，电场强度方向向外；在表面负电荷处，电场强度方向向里。（2）当将另一带电体移近导体时，电荷要重新分布，两个导体的电荷产生的电场叠加，保证导体表面附近的电场强度与该处导体表面。（3）静电平衡时，导体内部电场强度为零。12．根据电容的定义QCU=，是否可以为系统不带电时电容为零？答案：不能这么认为。电容是系统的固有属性，不会因系统带电与否而改变。作业51．一平行板电容器中充满相对介电常数为rε的各向同性均匀电介质。已知介质表面极化电荷面密度为σ′±，则极化电荷在电容器中产生的电场强度的大小为[]。.A0σε′.B02σε′.C0rσεε′.Drσε′答案：【A】解：极化电荷也是一种电荷分布，除不能自由移动和依赖于外电场而存在外，与自由电荷没有区别。在产生静电场方面，它们的性质是一样的。在电容器中，正是极化电荷的存在，产生的静电场与自由电荷产生的静电场方向相反，使得电容器中总的电场强度减弱，提高了电容器储存自由电荷的能力，电容器的电容增大。或者说，储存等量的自由电荷，添加电介质后，电场强度减弱，电容器两极的电势差减小，电容器的电容增大。正负极化电荷产生的电场强度的大小都是0/2εσ，方向相同，所以，极化电荷产生的电场的电场强度为0/εσ。2．在一点电荷产生的静电场中，一块电介质如图5-1放置，以点电荷q所在处为球心作一球形闭合面，则对此球形闭合面[]。.A高斯定理成立，且可用它求出闭合面上各点的场强.B高斯定理成立，但不能用它求出闭合面上各点的场强.C由于电介质不对称分布，高斯定理不成立.D即使电介质对称分布，高斯定理也不成立答案：【B】解：静电场的高斯定理，是静电场的基本规律。无论电场分布（电荷分布）如何，无论有无电介质，也无论电介质的分布如何，都成立。但是，只有在电场分布（电荷分布和电介质分布），在高斯面上（内）具有高度对称时，才能应用高斯定理计算高斯面上的电场强度。否则，只能计算出穿过高斯面的电通量。图示的高斯面上，电场强度分布不具有高度对称性，不能应用高斯定理计算高斯面上的电场强度。3．半径为1R和2R的两个同轴金属圆筒，其间充满着相对介电常数为rε的均匀介质。设两圆筒上单位长度带电量分别为λ+和λ−，则介质中的电位移矢量的大小D=，电场强度的大小E=。答案：rD2πλ=,r2Er0επελ=解：如图，取柱面高斯面。根据对称性，柱面（高斯面）的上下底上，电位移矢量D与高斯面法线方向垂直；柱面（高斯面）的侧面上，电位移矢量D处处大小相等，并与高斯面法线方向平行。由高斯定理，得到0QSdDS=⋅∫∫，λπlrlD=2，rD2πλ=电场强度为rDErrεπελεε002==4．一带电量q、半径为R的金属球壳，壳内充满介电常数为ε的各向同性均匀电介质，壳外是真空，则此球壳的电势U=。答案：Rq04πε解：由高斯定理，可以求得球壳外电场强度204rqEπε=取无限远处电势为零，则RqdsEUR04cosπεθ==∫∞5．两个点电荷在真空中相距为1r时的相互作用力等于在某一“无限大”均匀电介质中相距为2r时的相互作用力，则该电介质的相对介电常数rε=。答案：2221rrr=ε解：在真空中，两个点电荷之间的作用力（库仑力）为210214rQQFπε=点电荷1Q在“无限大”电介质中产生的电场强度为201/14rQErεπε=点电荷2Q受到的库仑力为22021/12/4rQQEQFrεπε==依题FF=/220212102144rQQrQQrεπεπε=⇒2221rrr=ε6．有一同轴电缆，内、外导体用介电系数分别为1ε和2ε的两层电介质隔开。垂直于轴线的某一截面如图5-2所示。求电缆单位长度的电容。解：取高斯面为柱面。柱面的半径为r、长度为l，对称轴为同轴电缆的对称轴，柱面在同轴电缆的两极之间。由对称性，高斯面上的上下底面电位移矢量与高斯面法线方向垂直；侧面上，电位移矢量处处大小相等，并且与高斯面平行。由高斯定理,有lqrlDSdDSλπ===⋅∫∫02，rrDˆ2πλ=，31RrR<<则同轴电缆的两极之间的电场强度为rrDEˆ2111πελε==，21RrR<<；rrDEˆ2222πελε==，32RrR<<同轴电缆的两极之间的电势差为)ln1ln1(22ˆ223212121113221322121RRRRrdrrdrrrdErdEldEURRRRRRRRRRεεπλπελπελ+=⋅+⋅=⋅+⋅=⋅=∫∫∫∫∫单位长度的高斯面包围的自由电荷量为&lamb