大学物理-波动光学

nullnull 光学是物理学中最早发展起来的学科之一。关于光的本性，在十七世纪末，惠更斯建立了光的波动说；到十九世纪，以许多新的实验事实为依据，扬，菲涅尔等才真正确定了光的波动论。麦克斯韦的电磁理论及赫兹的实验，确立了光是电磁波。波的一般性质和电磁波的性质都适合于光。第十四章 波 动 光 学 nullnullnullnullnullnullnullnull第一节 单色光 双缝干涉 光程 光程差null光振动与光矢量nullnull028null明，暗条纹的分布规律幕根据波的干涉理论，当nullnullnull会计算某级的彩带的宽度。null三 光程 光程差nullnullnullnull例 142 如图所示。null 题 快递公司问题件快递公司问题件货款处理关于圆的周长面积重点题型关于解方程组的题及答案关于南海问题 null例 144 求单色平面波在幕中央光程差和位相差。 nullnull第二节 薄膜干涉nullnull 沿着入射光的方向看去，看到在上表面附近形成明，暗相间的干涉直条纹。null单色光波长，劈尖角，薄膜折射率和相邻明暗纹间距的关系式null则nullnull讨论 光程差的变化引起干涉条纹的移动。以劈尖为例。null三 牛顿环实验装置空气劈尖劈尖的上下表面的反射光形成干涉。null暗环明暗环的分布规律…膜厚平凸透镜的 曲率半径几何条件代入光程差 公式 小学单位换算公式大全免费下载公式下载行测公式大全下载excel公式下载逻辑回归公式下载 nullnullnullnullnullnullnull相干光镀层膜null2 应用null题题nullnull第 三 节 光的相干性 一 问题的提出二 时间的相干性*** 解释：相干长度对干涉的影响。nullnull二 空间的相干性 光源的线度对干涉的影响各处光强相同，干涉条纹消失经证明，产生干涉的条件为null 一 光的衍射现象 光通过狭缝时，改变方向，为光的衍射现象null二 惠更斯----菲涅耳原理 nullnull3 实验结果的理论解释----菲涅尔半波带法衍射条纹的半波带解释 来自不同的子波源但传播方向相同的光经透镜汇聚在幕（焦平面）上的某区域处，它们相干涉的结果，因不同处合振动的振幅不同而使幕上不同点呈现不同的亮度。null（1）中央明纹的形成机理讨论传播方向不变的一组光： 原因：等光程性。由狭缝处的不同子波源发出的光波，到主焦点处的几何路程不同，但光程相同（证明略）。null（2）其它明，暗纹的形成机理***解释等光程性。nullnull考虑更倾斜的一组衍射光线。nullnullnull 结论：不难想象，对于某一方向的衍射光线，若单缝处的波面恰被分成偶数个菲涅尔半波带，此方向上的的衍射形成暗纹；对另一方向的衍射光线，若单缝处的波面恰被分成奇数个菲涅尔半波带，相邻半波带相互抵消，还余下一半波带，故为明纹形成。nullnull四 夫琅和费单缝衍射的光强分布null 书 关于书的成语关于读书的排比句社区图书漂流公约怎么写关于读书的小报汉书pdf 中120---122页的详细讨论不考虑，不要求。nullnullnullnull 除了以上的单缝衍射外，还有圆孔衍射，单丝衍射等，基本的物理思想相同。在此，仅简介圆孔衍射（详细内容看理科光学教材）。题六 圆孔衍射nullnullnull七 光学仪器的分辨本领 光学仪器如照相机，幻灯机，以及人的眼睛等都可简化视为一带透镜的圆孔，按光的衍射理论，存在衍射现象。下面简单地讨论一下衍射对光学仪器成像的影响。null张角大时能分辩nullnullnull1990年发射的哈勃太空望远镜null nullnull第四节 衍射光栅一 光栅结构大量等宽等间距的平行狭缝所组成的光学器件。 *** 第一个制做光栅的是美国人雷登奥斯（1785），他透过一块丝手帕看到了非常飘亮的灯光而受的启发。但在光栅的原理和制作上贡献最大的是夫琅和费，当初用金属丝排列而成。null二 光栅公式nullnull三 分析与讨论1 缺级事实上，光栅的各个单缝均存在衍射，因而，光栅缝间的干涉是在各缝衍射的基础上进行的。若在某一衍射方向上，按光栅公式应为明纹，而该方向上又恰为单缝衍射的暗纹。则此明纹不存在，称为光栅缺级。nullnullnull4 主极大和次极大null入射能量集中在若干条明纹上，为宽的暗区隔开，故条纹明亮细锐。null光栅光谱次最大返回nullnull光栅null四 斜入射nullnullnullnull*** 光栅的应用nullnullnull5 实际工作中，常用反射式光栅null 例 14—13 用每毫米有300条刻痕的衍射光栅来检验仅含有红和蓝的两种单色成分的光谱，已知红谱线的波长 在0.63---0.76 之间，蓝谱线波长 在0.43---0.49 之间。当光垂直入射时，发现在 角度处，红蓝两谱线同时出现。1 如果还有的话，在什么角度下还会出现这种复合谱线？2 在什么角度下只有红谱线出现？null题null第五节 X射线的晶体衍射 X射线是波长很短的电磁波。波长在1埃左右。要观察其波的特征，如干涉或绕射，需要缝宽与波长相近方可。因此，用晶体来完成，晶格常数与波长相近。 1912年，劳厄首先指出，X光可以在晶体上衍射并完成了仑琴射线的晶体衍射实验。 布喇格父子最早得出X射线在晶体上的衍射公式，并做出了解释。null科学家 仑琴null科学家 M.劳厄1879----1960发现X射线在晶体内的衍射获1914年诺贝尔奖。（德）nullnullnull原子晶格镜面反射相互加强似斜入射光栅的衍射光线null用 射线测定的DNA双螺旋结构nullnullnull全息照象的 记录 混凝土 养护记录下载土方回填监理旁站记录免费下载集备记录下载集备记录下载集备记录下载 过程是物光和参考光在底片上干涉的结果。null一 自然光 偏振光第六节 自然光 偏振光 nullnull1 自然光（Natural light）的特征自然光的内部结构null2 偏振光（Polarized Light）的特征null二 偏振光的获得（ 方法 快递客服问题件处理详细方法山木方法pdf计算方法pdf华与华方法下载八字理论方法下载 之一）nullnull由偏振片获得偏振光的图示法nullnull 1869年由法国物理学家马吕斯提出； 当完全线偏振光入射到偏振片时，光的振动方向和偏振化方向的夹角不同，出射的偏振光的光强不同。第七节 马吕斯定律 如何的计算nullnull 例 14 16 一部分偏振光（由自然光与偏振光组成）入射到一偏振片上，如图。当偏振片的出射光由对应最大亮度位置转过 时，光束亮度减小一半，求入射的部分偏振光中自然光与偏振光的强度之比。题nullnullnull用玻璃堆获的偏振光null第九节 双折射null该方向上二者 的速度相同该方向上二者 的速度相同nullnull三 用惠更斯原理解释双折射（以方解石为例）1 晶体的光轴垂直晶面，平面波垂直入射不产生双折射2 晶体的光轴平行晶面，平面波垂直入射传播方向不变，但传播速度不同。null3 晶体的光轴斜交晶面，平面波斜入射产生双折射。4 晶体的光轴斜交晶面，平面波垂直入射产生双折射。null四 尼可耳棱镜(1828年首制)为一起偏或检偏光学器件，原理如下：解释全反射null而另一束光是由相当于光由光疏介质向光密介质折射。则棱镜二中的O光有小的折射角。O和e光的方向相同 但速度不同。null第十节 偏振光的干涉 原理示意图：关键是如何从线偏振光中获取频率相同，振动方向相同，有固定相差的相干光。分析图二者同方向 同频率nullnull null 光弹性效应：非晶体透明物质，如玻璃，赛路珞塑料，环氧树脂等当存在内应力时，成为各向异性晶体，当偏振光照射时，形成干涉条纹。下图为在白光的偏光下观察到的干涉条纹。通过对条纹的分析，了解内部应力的分布，称为光弹法。nullnullnull第十一节 圆或椭圆偏光 四分之一波片 二分之一波片一 圆或椭圆偏光 四分之一波片null使线偏光变成圆或椭圆偏光时的晶片厚度nullnull*** 如何区分自然光，完全线偏振光和椭圆偏光 。null二 二分之一波片 线偏光 设想一与光线 垂直的一平面线偏振光，振动的方向改变了。null 光弹性效应：非晶体透明物质，如玻璃，赛路珞朔料，环氧树脂等当存在内应力时，成为各向异性晶体，当偏振光照射时，形成干涉条纹。下图为在白光的偏光下观察到的干涉条纹。通过对条纹的分析，了解内部应力的分布，称为光弹法。第十二节 人工双折射一 光弹性效应null三 磁光效应四 旋光现象nullnullnull 2 均匀散射 又称大颗粒散射，如烟尘，水分子的散射。蓝蓝的天上白云飘，一缕白烟。在此散射中，各种波长的散射光强与波长无关，均被散射。 应用：用来研究胶体溶液，混浊介质，和高分子性能，大气悬浮颗粒的测定等。nullnullnull可见辐射光中有入射光的倍频光。nullnullnull下一章返回null