大学物理(机械工业出版社)下册-课后练习答案

第11章 热力学基础 11－1　在水面下50.0 m深的湖底处（温度为4.0℃），有一个体积为1.0×10-5 m3的空气泡升到湖面上来，若湖面的温度为17.0℃，求气泡到达湖面的体积。（大气压P0 = 1.013×105 Pa） 分析：将气泡看成是一定量的理想气体，它位于湖底和上升至湖面代 表 关于同志近三年现实表现材料材料类招标技术评分表图表与交易pdf视力表打印pdf用图表说话 pdf 两个不同的平衡状态。利用理想气体物态方程即可求解本题。位于湖底时，气泡内的压强可用公式求出，其中为水的密度（常取 = 1.0103  kg·m3）。 解：设气泡在湖底和湖面的状态参量分别为（p1，V1，T1）和（p2，V2，T2）。由分析知湖底处压强为 。 利用理想气体的物态方程可得空气泡到达湖面的体积 11－2　氧气瓶的容积为3.2×10-2 m3，其中氧气的压强为1.30×107 Pa，氧气厂规定压强降到1.00×106 Pa时，就应重新充气，以免经常洗瓶。某小型吹玻璃车间，平均每天用去0.40 m3 压强为1.01×105 Pa的氧气，问一瓶氧气能用多少天？（设使用过程中温度不变） 分析：由于使用条件的限制，瓶中氧气不可能完全被使用。从氧气质量的角度来分析。利用理想气体物态方程pV = mRT/M可以分别计算出每天使用氧气的质量m3和可供使用的氧气总质量（即原瓶中氧气的总质量m1和需充气时瓶中剩余氧气的质量m2之差），从而可求得使用天数。 解：根据分析有 则一瓶氧气可用天数 11－3　一抽气机转速ω=400rּmin-1，抽气机每分钟能抽出气体20升。设容器的容积V0=2.0升，问经过多长时间后才能使容器内的压强由1.01×105 Pa降为133Pa。设抽气过程中温度始终不变。 分析：抽气机每打开一次活门,　容器内气体的容积在等温条件下扩大了V，因而压强有所降低。活门关上以后容器内气体的容积仍然为V0　。下一次又如此变化，从而建立递推关系。 解：抽气机抽气体时，由玻意耳定律得： 活塞运动第一次： 　　　　 活塞运动第二次： 　　　　　　　　　 活塞运动第n次： 　　　　　　　 抽气机每次抽出气体体积 　　　 　　　　 将上述数据代入（1）式，可解得　。则 11－4　l.0 mol的空气从热源吸收了热量2.66105J，其内能增加了4.18105J，在这过程中气体作了多少功？是它对外界作功，还是外界对它作功？ 解：由热力学第一定律得气体所作的功为 负号表示外界对气体作功。 11－5　1mol双原子分子的理想气体，开始时处于P1=1.01×105Pa，V1=10-3m3的状态。然后经本题图示直线过程Ⅰ变到P2=4.04×105Pa，V2=2×10-3m3的状态。后又经过程方程为PV1/2=C（常量）的过程Ⅱ变到压强P3=P1=1.01×105Pa的状态。求：（1）在过程Ⅰ中的气体吸收的热量；（2）整个过程气体吸收的热量。 解：（1）在过程I中气体对外作的功 在过程I中气体内能增量 在过程I中气体吸收的热量 （2）在过程II中气体对外作的功 由 可算得，带入上式得 整个过程中气体对外作功 整个过程中气体内能增量 整个过程中气体吸收的热量 11－6　如本题图所示，系统从状态A沿ABC变化到状态C的过程中，外界有326J的热量传递给系统，同时系统对外作功126J。当系统从状态C沿另一曲线返回到状态A时，外界对系统作功为52J，则此过程中系统是吸热还是放热？传递热量是多少？ 分析：已知系统从状态C到状态A，外界对系统作功为WCA，如果再能知道此过程中内能的变化为，则由热力学第一定律即可求得该过程中系统传递的热量QCA。由于理想气体的内能是状态（温度）的函数，利用题中给出的ABC过程吸热、作功的情况，由热力学第一定律即可求得由A至C过程中系统内能的变化，而，故可求得QCA。 解：系统经ABC过程所吸收的热量及对外所作的功分别为 则由热力学第一定律可得由A到C过程中系统内能的增量   由此可得从C到A，系统内能的增量 从C到A，系统所吸收的热量为 式中负号表示系统向外界放热252 J。这里要说明的是由于CA是一未知过程。上述求出的放热是过程的总效果，而对其中每一微小过程来讲并不一定都是放热。 12－7　空气由压强为1.52105 Pa，体积为5.010－3 m3，等温膨胀到压强为1.01105 Pa，然后再经等压压缩到原来的体积。试计算空气所作的功。 解：空气在等温膨胀过程中所作的功为 空气在等压压缩过程中所作的功为 利用等温过程关系，则空气在整个过程中所作的功为 12－8　如本题图所示，使l mol氧气（1）由A等温地变到B；（2）由A等体地变到C，再由C等压地变到B，试分别计算氧气所作的功和吸收的热量。 分析：从p－V图上可以看出，氧气在AB与ACB两个过程中所作的功是不同的，其大小可通过求出。考虑到内能是状态的函数，其变化值与过程无关，所以这两个不同过程的内能变化是相同的，而且因初、末状态温度相同，故，利用热力学第一定律，可求出每一过程所吸收的热量。 解：（1）沿AB作等温膨胀的过程中，系统作功 由分析可知在等温过程中，氧气吸收的热量为 （2）沿A到C再到B的过程中系统作功和吸热分别 11－9　一定量的某单原子分子理想气体装在封闭的气缸里，此气缸有可活动的活塞（活塞与气缸壁之间无摩擦且无漏气）。已知气体的初压强P1=1atm,体积V1=10-3m3，现将该气体在等压下加热直到体积为原来的两倍,然后在等体下加热,到压强为原来的2倍,最后作绝热膨胀,直到温度下降到初温为止,试求：在整个过程中气体内能的改变、吸收的热量和所作的功。 解： 因为，所以内能增量为零。 11－10　有1mol刚性多原子分子的理想气体,原来的压强为1.0atm,温度为27℃,若经过一绝热过程,使其压强增加到16atm。试求:(1) 气体内能的增量；(2) 在该过程中气体所作的功；(3) 终态时气体的分子数密度。 解：（1） （2） （3） 11－11　有一绝热的圆柱形的容器，在容器中间放置一无摩擦、绝热的可动活塞，活塞两侧各有摩尔同种单原子分子理想气体，初始时，两侧的压强、体积、温度均为（P0，V0，T0）。气体的定容摩尔热容量为CV＝3R/2。现将一通电线圈放在活塞左侧气体中，对气体缓慢加热。左侧气体膨胀，同时压缩右方气体，最后使右方气体体积为V2＝V0/8。求：（1）左、右两侧气体的终温是多少?（2）左侧气体吸收了多少热量?解：（1）右则气体经历一绝热过程，初态、终态，由方程　 　得出右侧气体末态温度： 由理想气体物态方程，右侧气体终态压强为 由于活塞是可动的，左、右两侧的压强应相同： ， 左侧末态体积：　 左侧气体末态温： （2） 11－12　如本题图所示，有一除底部外都是绝热的气筒，被一位置固定的导热板隔成相等的两部分A和B，其中各盛有一摩尔的理想气体氮。今将334.4J的热量缓慢地由底部供给气体，设活塞上的压强始终保持为1.01105Pa，求A部和B部温度的改变以及各吸收的热量(导热板的热容可以忽略)。若将位置固定的导热板换成可以自由滑动的绝热隔板，重复上述讨论。 解：（1）导热板固定，A中气体为等容加热；B中气体为定压膨胀，且为准静态的，搁板导热， （2）隔板活动，A气体等压膨胀；隔板绝热，B中气体温度不变。 11－13　0.32 kg的氧气作如本题图所示的ABCDA循环，设V2＝2V1，T1＝300K，T2＝200K，求循环效。（氧气的定体摩尔热容的实验值为CV= 21.1 J·mol-1·K-1） 分析：该循环是正循环。循环效率可根据定义式来求出，其中W表示一个循环过程系统作的净功，Q为循环过程系统吸收的总热量。 解：根据分析，因AB、CD为等温过程，循环过程中系统作的净功为 由于吸热过程仅在等温膨胀（对应于AB段）和等体升压（对应于DA段）中发生，而等温过程中，则。等体升压过程中W = 0，则，所以，循环过程中系统 吸热的总量为 由此得到该循环的效率为 11－14　如本题图所示，某理想气体循环过程的V－T图。已知该气体的定压摩尔热容CP = 2.5R，定体摩尔热容CV = 1.5R，且VC =2VA。试问：（1）图中所示循环是代表致冷机还是热机？（2）如是正循环（热机循环），求出循环效率。 分析：以正、逆循环来区分热机和致冷机是针对p－V图中循环曲线行进方向而言的。因此，对图中的循环进行分析时，一般要先将其转换为P－V图。由图可以看出，BC为等体降温过程，CA为等温压缩过程；而AB过程为等压膨胀过程。这样，就可得出p－V图中的过程曲线，并可判别是正循环。 解：（1）根据分析，将V－T图转换为相应的p－V图，如图所示。图中曲线行进方向是正循环，即为热机循环。 （2）根据得到的p－V图可知，AB为等压膨胀过程，为吸热过程。BC为等体降压过程，CA为等温压缩过程，均为放热过程。故系统在循环过程中吸收和放出的热量分别为 CA为等温线，有；AB为等压线，且因，则有。故循环效率为 11－15　有一以理想气体为工作物质的热机，其循环如本题图所示，试证明热机效率为 分析：该热机由三个过程组成，图中AB是绝热过程，BC是等压压缩过程，CA是等体升压过程。其中CA过程系统吸热，BC过程系统放热。本题可从效率定义 。出发，利用热力学第一定律和等体、等压方程以及的关系来证明。 证：该热机循环的效率为 其中 ， 则上式可写为 在等压过程BC和等体过程CA中分别有 代人上式得，证毕。 5－16　汽油机可近似地看成如图所示的理想循环，这个循环也叫做奥托（Otto）循环，其中DE和BC是绝热过程。证明此热机的效率为 证：（1）该循环仅在CD一过程中吸热，EB过程中放热。则热机效率为  （2）在过程BC和DE中，分别应用绝热方程，有 由上述两式可得 将此结果代人（1）中。即可得 11－17　在夏季，假定室外温度恒定为37℃，启动空调使室内温度始终保持在17℃、如果每天有2.51×108 J的热量通过热传导等方式自室外流人室内，则空调一天耗电多少？（设该空调致冷机的致冷系数为同条件下的卡诺致冷机致冷系数的60％） 分析：耗电量的单位为kWh，1kWh = 3.6106 J。因为卡诺致冷机的致冷系数为，其中T1为高温热源温度（室外环境温度），T2为低温热源温度（室内温度）。所以，空调的致冷系数为 另一方面，由致冷系数的定义，有 其中Q1为空调传递给高温热源的热量，即空调向室外排放的总热量；Q2是空调从房间内吸取的总热量。若Q为室外传进室内的热量，则在热平衡时。由此，就可以求出空调的耗电作功总值。 解：根据上述分析、空调的致冷系数为 在室内温度恒定时，有。由可得空调运行一天所耗电功 11－18　设一质量为m克的物体具有恒定的比热c。(1) 当此物体由温度T1加热到T2时，其熵的变化为多少？（2）当温度下降却时这物体的熵是否减小？如果减小，那么在这样的过程中宇宙的总熵是否减小？ 解： （1）　　　　　 则 （2）冷却时T2T1，S2S1 0，即　S2 S1熵减小 (3)　物体冷却时，周围环境的熵增加，宇宙的总熵不会减小 5－19　一黄铜棒的一端与127℃的热库接触，而另一端与27℃的热库接触。试问： （1） 当有1200卡的热量通过这棒时，在这传导过程中所发生的熵的总变化为多大？ （2） 在这传导过程中棒的熵是否改变？ 解：（1） 　　 （2）在这传导过程中棒的熵不改变。 5－20　让一摩尔的单原子理想气体由压强为P与体积为V的初态，经历两个不同过程改变到压强为2P与体积为2V的终态。（1）先让此理想气体等温地膨胀到体积加倍为止，然后在恒定体积下将压强增大到终态。（2）先让此理想气体等温地压缩到压强加倍为止，然后在恒定压强下将体积增大到终态。试分别对此两个过程计算理想气体熵的变化。 解：熵是态函数　△S=Sf － Si　与路线无关 由 有 11－21　如本题图所示，一长为0.8m的圆柱形容器被一薄的活塞分隔成两部分。开始时活塞固定在距左端0.3m处。活塞左边充有1mol，5105Nm-2的氦气，右边充有1105Nm-2的氖气。它们都是理想气体。将气缸浸入1升水中，开始时整个物体系的温度均匀地处于25C。气缸及活塞的热容可不考虑。放松以后振动的活塞最后将位于一新的平衡位置，试问（1）水温升高多少？（2）活塞将静止在距气缸左边多大距离位置？（3）物体系的总熵增加多少？ 解：（1）系统处于新的平衡位置后： 温度不变 （2）设新平衡后，活塞位于距A处，（活塞截面为S） A端： B端： 两式相除： （3）整个气体的熵变等于氦气的熵变和氖气的熵变之和。注意温度始终不变。利用理想气体熵变公式，则 11－22　如本题图所示，图中1→3为等温线，1→4为绝热线，1→2和4→3均为等压线，2→3为等体线。1mol的氢气在1点的状态参量为V1＝0.02m3，T1＝300K，在3点的状态参量为V3＝0.04m3，T3＝300K。试分别用如下三条路径计算S3－S1：（1）1→2→3；（2）1→3；（3）1→4→3。 解：（1）“”为等压过程，。而“”为等体过程。注意到为双原子分子，，。所以在“”过程中的熵变为 　 （2）“”为等温过程。其熵变 （3）“”过程是由“”的绝热过程， 　　　　（1） 和“”的等压过程 　　　　（2） 所组成的。联立（1）式、（2）式，考虑到，得到“”点的温度 其熵变 第12章　 气体动理论 12－1　一容积为10L的真空系统已被抽成1.0×10-5 mmHg的真空，初态温度为20℃。为了提高其真空度，将它放在300℃的烘箱内烘烤，使器壁释放出所吸附的气体，如果烘烤后压强为1.0×10-2 mmHg，问器壁原来吸附了多少个气体分子? 解：由式 ，有 因而器壁原来吸附的气体分子数为 12－2　一容器内储有氧气，其压强为1.01105 Pa，温度为27℃，求：（l）气体分子的数密度；（2）氧气的密度；（3）分子的平均平动动能；（4）分子间的平均距离。（设分子间等距排列） 分析：在题中压强和温度的条件下，氧气可视为理想气体。因此，可由理想气体的物态方程、密度的定义以及分子的平均平动动能与温度的关系等求解。又因可将分子看成是均匀等距排列的，故每个分子占有的体积为，由数密度的含意可知即可求出。 解：（l）单位体积分子数   （2）氧气的密度   （3）氧气分子的平均平动动能   （4）氧气分子的平均距离 12－3　本题图中I、II两条曲线是两种不同气体（氢气和氧气）在同一温度下的麦克斯韦分子速率分布曲线。试由图中数据求：（1）氢气分子和氧气分子的最概然速率；（2）两种气体所处的温度。 分析：由可知，在相同温度下，由于不同气体的摩尔质量不同，它们的最概然速率也就不同。因，故氢气比氧气的要大，由此可判定图中曲线II所标应是对应于氢气分子的最概然速率。从而可求出该曲线所对应的温度。又因曲线I、II所处的温度相同，故曲线I中氧气的最概然速率也可按上式求得。 解：（1）由分析知氢气分子的最概然速率为 利用可得氧气分子最概然速率为 （2）由得气体温度 12－4　有N个质量均为m的同种气体分子，它们的速率分布如本题图所示。（1）说明曲线与横坐标所包围面积的含义；（2）由N和v0求a值；（3）求在速率v0/2到3v0/2间隔内的分子数；（4）求分子的平均平动动能. 分析：处理与气体分子速率分布曲线有关的问题时，关键要理解分布函数的物理意义。题中纵坐标，即处于速率附近单位速率区间内的分子数。同时要掌握的归一化条件，即。在此基础上，根据分布函数并运用数学方法（如函数求平均值或极值等），即可求解本题。 解：（l）由于分子所允许的速率在0到2v0的范围内，由归一化条件可知图中曲线下的面积  即曲线下面积表示系统分子总数N。 （2）从图中可知，在0到v0区间内，；而在v0到2v0区间内，。则利用归一化条件有 得 （3）速率在v0/2到3v0/2间隔内的分子数为    (4)分子速率平方的平均值按定义为 故分子的平均平动动能为 12－5　当氢气的温度为300℃时，求速率在区间3000m/s到3010m/s之间的分子数ΔN1与速率在区间vp到vp+10m/s之间的分子数ΔN2之比。 解：氢气在温度T=273+300=573开时的最可几速率vp为 麦克斯韦速度分布公式可改写为 则速度在3000米/秒~3010米/秒间的分子数 速度在vp ~ vp10米/秒间的分子数 故 12－6　讨论气体分子的平动动能 的分布函数，归一化条件，及求任意函数 的平均值公式。并由麦克斯韦气体分子速率分布函数导出动能分布函数，求出最可几动能。 解：在动能空间中取一小区间 ，小区间内分子数dN占总分子数N之比为 其中 为分子动能分布函数，它满足归一化条件： 任意函数 的平均值公： 令 可求出 令　 　可得最可几动能 12－9　在容积为2.010-3 m3的容器中，有内能为6.75102 J的刚性双原子分子理想气体。（1）求气体的压强；（2）设分子总数为5.41022个，求分子的平均平动动能及气体的温度。 解：（1）由和可得气体压强 （2）分子数密度n=N/V为，则该气体的温度          气体分子的平均平动动能为 12－10　质点离开地球引力作用所需的逃逸速率为 ，其中R为地球半径。（1）若使氢气分子和氧气分子的平均速率分别与逃逸速率相等，它们各自应有多高的温度；（2）说明大气层中为什么氢气比氧气要少。（取R= 6.40106 m） 分析：气体分子热运动的平均速率。对于摩尔质量M不同的气体分子，为使等于逃逸速率v，所需的温度是不同的；如果环境温度相同，则摩尔质量M较小的就容易达到逃逸速率。 解：（1）由题意逃逸速率，而分子热运动的平均速率。当时，有 由于氢气的摩尔质量 ， 氧气的摩尔质量 则它们达到逃逸速率时所需的温度分别为 （2）根据上述分析，当温度相同时，氢气的平均速率比氧气的要大（约为4倍），因此达到逃逸速率的氢气分子比氧气分子多。按大爆炸理论，宇宙在形成过程中经历了一个极高温过程。在地球形成的初期，虽然温度已大大降低，但温度值还是很高。因而，在气体分子产生过程中就开始有分子逃逸地球，其中氢气分子比氧气分子更易逃逸。另外，虽然目前的大气层温度不可能达到上述计算结果中逃逸速率所需的温度，但由麦克斯韦分子速率分布曲线可知，在任一温度下，总有一些气体分子的运动速率大于逃逸速率。从分布曲线也可知道在相同温度下氢气分子能达到逃逸速率的可能性大于氧气分子。 12-11 一绝热的容器被中间隔板分成体积相等的两半，一半装有氦气，温度为250K；另一半装有氧气，温度为310K．两种气体的压强均为p0．求抽去隔板后的混合气体温度和压强为多少？ [解答]设氦气和氧气分子各有N1和N2个，氦气是单原子分子，自由度为i1 = 3；氧气是双原子分子，自由度为i2 = 5． 隔板抽去前，氦气和氧气分子的总能量为 ， ． 隔板抽去后，氦气和氧气分子的总能量为 ． 这个过程能量守恒，即，E = E1 + E2，所以有 i1N1T1 + i2N2T2 = (i1N1 + i2N2)T． 由于压强 ， 所以 ； 同理可得 ． 将N1和N2的公式代入上面公式可得 ， 约去公因子，可得混合气体的温度为 = 284.4(K)． 混合气体的压强为 = 1.0275 p0． 12－12　已知在单位时间内撞击在容器壁单位面积上的分子数为 。假定一边长为1米的立方箱子，在标准情况下盛有 个氧分子，计算1秒钟内氧分子与箱子碰撞的次数。 解：氧分子在标准状态下算术平均速率 米/秒 每边长为1米的立方箱的总面积S=611=6米2 则 次/秒 12－13　在标准状态下氦气（He）的内摩擦系数=1.89×105帕秒，摩尔质量M为0.004千克，平均速率 为1.20×103米/秒。试求：（1）在标准状态氦原子的平均自由程。（2）氦原子的半径。 解：（1）由公式 ，则 因为气体密度 千克/米3 米 （2） 由氦原子直径 氦原子半径为 米 12－14　（1）求氮气在标准状态下的平均碰撞次数。（2）若温度不变，气压降到1.33×10 4帕，平均碰撞次数又为多少？（设分子有效直径为10  10米） 解：（1）在标准状态下，氮气分子的算术平均速度 米/秒 由公式p =nRT得 由平均自由程 得 平均碰撞次数 （2）气压降低之后的平均碰撞次数为 12－15　若在标准压强下，氢气分子的平均自由程为6×10  8米，问在何种压强下，其平均自由程为1厘米？（设两种状态的温度一样） 解：按p = nKT 和 ，有 ， 则 即 12－16　如果理想气体的温度保持不变，当压强降为原值的一半时，分子的平均碰撞频率和平均自由程如何变化？ 分析：　在温度不变的条件下，分子的平均碰撞频率，而分子的平均自由程，由此可得压强变化时，平均碰撞频率和平均自由程的变化。 解：由分析知，当压强由p0降至p0/2时，平均碰撞频率为 又因，故当压强减半时，平均自由程为 第十四章　波动 #14－1 如本题图所示，一平面简谐波沿ox轴正向传播，波速大小为u，若P处质点振动方程为 ，求：（1）O处质点的振动方程；（2）该波的波动方程；（3）与P处质点振动状态相同质点的位置。 解：（1）O处质点振动方程： y0 = A cos [ ω（t + L / u）+φ] （2）波动方程 y0 = A cos  ω[t- （x - L ）/ u+φ （3）质点位置 x = L  k 2πu / ω （k = 0 , 1, 2, 3……） 14－2 一简谐波，振动周期T=1/2s，波长＝10m，振幅A=0.1m，当t=0时刻，波源振动的位移恰好为正方向的最大值，若坐标原点和波源重合，且波沿ox轴正方向传播，求：（1）此波的表达式；（2）t1＝T/4时刻，x1=/4处质点的位移；（3）t2 ＝T/2时刻，x1=/4处质点的振动速度。 解：（1） y = 0.1 cos ( 4πt - 2πx / 10 ) = 0.1 cos 4π（t - x / 20 ） (SI) （2） 当 t1 = T / 4 = 1 / 8 ( s ) , x1 = λ/ 4 = 10 / 4 m处 质点的位移y1 = 0.1cos 4π（T / 4 - λ/ 80 ） = 0.1 cos 4π(1 / 8 - 1 / 8 ) = 0.1 m （3） 振速 t2 = T / 2 = 1 / 4 (S) ,在x1 = λ/ 4 = 10 / 4( m ) 处质点的振速 v2 = -0.4πsin (π-π/ 2 ) = - 1.26 m / s 14－3 一简谐波沿x轴负方向传播，圆频率为 ，波速为u。设 时刻的波形如本题图所示，求该波的表达式。 解：由图可看出，在t=0时，原点处质点位移 y0＝－A， 说明原点处质点的振动初相 ，因而波动方程为 14－4　本题图表示一平面余弦波在t＝0时刻与t＝2s时刻的波形图，求： (1) 坐标原点处介质质点的振动方程；(2) 该波的波方程。 解：由图可知： 原点处质点的振动初相 ； 波长　 ，波速　 ； 因而圆频率　 ， (1) 原点处质点的振动方程 (2) 波方程　　 14－5已知一平面简谐波的方程为 (1) 求该波的波长，频率 和波速度u的值； (2) 写出t＝2.2s时刻各波峰位置的坐标表达式，并求出此时离坐标原点最近的那个波峰的位置。 　　14－6 波源作简谐振动，周期为，以它经平衡位置向正方向运动时为时间起点，若此振动以u＝400m/s的速度沿直线传播。求：（1）距离波源8.0m处质点P的运动方程和初相；（2）距离波源9.0m和10.0m处两点的相位差。 解：在确知角频率、波速和初相的条件下，波动方程 位于 xP = 8.0 m处，质点P的运动方程为 该质点振动的初相。而距波源9.0 m和 10.0 m两点的相位差为 如果波源初相取，则波动方程为 14－7 为了保持波源的振动不变，需要消耗4.0W的功率。若波源发出的是球面波（设介质不吸收波的能量）。求距离波源5.0m和10.0m处的能流密度。 分析：波的传播伴随着能量的传播。由于波源在单位时间内提供的能量恒定，且介质不吸收能量，故对于球面波而言，单位时间内通过任意半径的球面的能量（即平均能流）相同，都等于波源消耗的功率。而在同一个球面上各处的能流密度相同，因此，可求出不同位置的能流密度 。 解：由分析可知，半径r处的能疏密度为 当 r1 = 5.0 m、r2 = 10.0 m时，分别有 14－8　一弹性波在媒质中传播的速度u=103m/s，振幅A=1.0104m，频率 =103Hz，媒质的密度为=800kg/m3。求：（1）波的平均能流密度；（2）一分钟内垂直通过一面积S=4.0104m2的总能量。 解：（1）由能流密度I的表达式得 (2)在时间间隔内垂直通过面积 S的能量为 14－9 如本题图所示，三个同频率，振动方向相同（垂直纸面）的简谐波，在传播过程中在O点相遇；若三个简谐波各自单独在S1、S2和S3振动方程分别为y1＝Acos(ωt+π/2)，y2＝Acosωt和y3＝2Acos(ωt π/2)，且S2O＝4，S1O＝S3O＝5（为波长），求O点的合振动方程。（设传播过程中各波振幅不变） 解：每一波传播的距离都是波长的整数倍，所以三个波在O点的振动方程可写成 y1 = A1 c o s (ωt +π/ 2 ) y2 = A 2c o s ωt y3 = A3 c o s (ωt -π/ 2 ) 其中A1 = A2 =A， A3 = 2A , 在O点，三个振动叠加，利用振幅矢量图及多边形加法（如图） 可得合振动方程 y = 14－10 本题图中 和 是波长均为 的两个相干波的波源，相距3 /4， 的位相比 超前 。若两波单独传播时，在过 和 的直线上各点的强度相同，不随距离变化，且两波的强度都是 ，则在 、 连线上 外侧和外侧 各点，合成波的强度分别为多少？ 解：在 的外侧，两波源引起的分振动的相位差 ， 合振动振幅 ，波的强度 ； 在 外侧， ，所以I=0 。 14－11在弦线上有一简谐波，其表达式为 （SI）。为了在此弦线上形成驻波，并且在x＝0处为一波腹，此弦线上还应有一简谐波，求其表达式。 解：设另一波的波动方程为 则驻波方程为 x＝0处为波腹， 取k＝0处，则 14－12　如本题图所示， 和 为同位相的两相干波源，相距为L，P点距 为r；波源 在P点引起的振动振幅为 ，波源 在P点引起的振动振幅为 ，两波波长都是 ，求P点的振幅。 解：两列波传到P点时的相位差 ， 因而P点振幅 14－13　如本题图所示，S为点波源，振动方向垂直于纸面， 和 是屏AB上的两个狭缝， EMBED Equation.3 ＝a。 ⊥AB，并且 ＝b。x轴以 为坐标原点，并且垂直于AB。在AB左侧，波长为 ；在AB右侧，波长为 。求x轴上干涉加强点的坐标。 解：在坐标为x的P点，两列波引起的分振动的位相差为 代入干涉加强的条件 解出干涉加强点的坐标为 14－14　设入射波的方程式为 ，在x＝0处发生反射，反射点为一固定端。设反射时无能量损失，求：（1）反射波的方程式；（2）合成的驻波的方程式；（3）波腹和波节的位置。 解：（1）反射点是固定端，反射时有半波损失，且振幅不变，所以反射波的方程式为 （2）合成的驻波的方程式为 （3） 波腹位置满足 ， 波节位置满 ， 。 14－15　如本题图所示，一平面简谐波沿x轴正方向传播，BC为波密介质的反射面。波由P点反射，OP=3λ/4，DP=λ/6。在t＝0时，O处质点的合振动是经过平衡位置向负方向运动。求D点处入射波与反射波的合振动方程。（设入射波和反射波的振幅皆为A，频率为 。） 解：以O点为坐标原点，设入射波方程式为 在P点引起的振动方程为 反射时有半波损失， ，反射波方程式为 合成驻波方程式为 由题设条件t＝0时x＝0处y＝0， ，所以 ， 又 ，代入上式，得D点的振动方程 14－16　一平面简谐波的频率为500Hz，在空气中（＝1.3kg/m3）以u＝340m/s的速度传播，到达人耳时，振幅约为A＝1.0×10-5m。试求波在耳中的平均能量密度和声强。 解：波在耳中的平均能量密度 声强就是声波的能流密度，即 这个声强略大于繁忙街道上的噪声，使人耳已感到不适应。一般正常谈话的声强约为左右。 14－17　面积为1.0m2的窗户开向街道，街中噪声在窗户的声强级为80dB。问有多少“声功率”传入窗内？ 分析：首先要理解声强、声强级、声功率的物理意义，并了解它们之间的相互关系。声强是声波的能流密度I，而声强级L是描述介质中不同声波强弱的物理量。它们之间的关系为，其中 为规定声强。L的单位是贝尔（B），但常用的单位是分贝（dB），且1B = 10 dB。声功率是单位时间内声波通过某面积传递的能量，由于窗户上各处的I相同，故有。 解：根据分析，由可得声强为 则传入窗户的声功率为 14－18　若在同一介质中传播的、频率分别为1200Hz和400Hz的两声波有相同的振幅。求：（1）它们的强度之比；（2）两声波的声强级差。 解：（1）因声强，则两声波声强之比 （2）因声强级，则两声波声强级差为 14－19　一警车以25m/s的速度在静止的空气中行驶，假设车上警笛的频率为800Hz。求：（1）静止站在路边的人听到警车驶近和离去时的警笛声波频率；（2）如果警车追赶一辆速度为15m/s的客车，则客车上的人听到的警笛声波的频率是多少？（设空气中的声速u =330m/s） 分析：由于声源与观察者之间的相对运动而产生声多普勒效应，由多普勒频率公式可解得结果。在处理这类问题时，不仅要分清观察者相对介质（空气）是静止还是运动，同时也要分清声源的运动状态。 解：（1）根据多普勒频率公式，当声源（警车）以速度运动时，静止于路边的观察者所接收到的频率为 警车驶近观察者时，式中前取“”号，故有 警车驶离观察者时，式中前取“+”号，故有 （2）声源（警车）与客车上的观察者作同向运动时，观察者收到的频率为 14－20　一声源的频率为1080Hz，相对地面以30m/s的速率向右运动。在其右方有一反射面相对于地面以65m/s的速率向左运动。设空气中声速为331m/s。求：（1）声源在空气中发出的声音的波长；（2）反射回的声音的频率和波长。 解： （1）在声源运动的前方 在声源运动的后方 （2）反射面接收到的频率为 反射后声音的频率为 波长为 第十六章 光的干射 16－1 汞弧灯发出的光通过一滤光片后照射双缝干涉装置。已知缝间距d=0.60mm，观察屏与双键相距D＝2.5m，并测得相邻明纹间距离Δx=2.27mm。试计算入射光的波长，并指出属于什么颜色。 解： ，黄绿色。 16－2 由光源S发出的λ＝600nm的单色光，自空气射入折射率n＝1.23的一层透明物质，再射入空气（如图）若透明物质的厚度d=1cm，入射角θ＝300，且SA=BC=5cm。 求（1）θ1为多大？（2）此单色光在这层透明物质里的频率、速度和波长各是多少？（3）S到C的几何路程为多少？光程为多少？ 解：(1)由折射定律 可得: (2) (3)S到C的几何路程为: S到C的光程为: 16－3 劳埃德镜干涉装置如图所示，光源S0和 它的虚像S1位于镜左后方20cm的平面内，镜长30cm， 并在它的右边缘处放一毛玻璃屏幕。如果从S0到镜 的垂直距离为2mm，单色光的波长为720nm，试求 镜的右边缘到第一条明纹的距离。 解： 16－4一双缝实验中两缝间距为0.15mm，在l.0m远处测得第l级和第10级暗纹之间的距离为36mm。求所用单色光的波长。 解： 16－5利用洛埃德镜观察干涉条纹，条纹间隔为0.005cm，所用的波长为589nm，如果光源和屏的距离为0.3m，问光源放在镜面上方多高的地方？ 解： 16－6在菲涅耳双棱镜的实验中，若光源 离两镜交线的距离是1m，屏距交线2m，所 用单色光的波长是500nm，所得干涉条纹的 间距为lmm，试计算两反射镜的夹角。 解 16－7沿南北方向相隔3.0km有两座无线发射台，它们同时发出频率为2.0×105HZ的无线电波。南台比北台的无线电波的相位落后(/2。求在远处无线电波发生相长干涉的方位角（相对于东西方向）。 解： 其中 (舍) (舍) 16－8用很薄的、折射率为1.58的云母片覆盖在双缝实验中的一条缝上，这时屏幕上的零级明条纹移到原来的第七级明条纹位置上，如果入射光波长为550nm，试问此云母片的厚度为多少？ 解：零级明条纹移到第七级明条纹上,则 原来零级明纹的地方出现的为－7级明纹，设 b为云母片厚度,则 光程1为: 光程2为: r 解得: 16－9 用白光垂直入射到间距为0.25mm的双缝上，距离缝1.0m处放置屏幕。求第二级干涉条纹中紫光和红光极大点的间距（白光的波长范围是400～760nm）。 解： 16－10 让一束水平的氦氖激光器发出波长为632.8nm的激光垂直照射双缝，在缝后2.0m处的墙上观察到中央明纹和第1级明纹的间隔为14cm。 （1）求双缝的间距； （2）在中央条纹以上还能看到几条明纹？ 解：(1) (2) 时, 16－11 在空气中有一厚度为5000A的薄油膜（n=1.46），并用白光垂直照射到此膜上，试问在300nm到700nm的范围内，哪些波长的光反射最强? 解： EMBED Equation.DSMT4 (舍) (舍) (舍) 所以,反射最强的光为584nm , 417.1nm , 324.4nm. 16－12 一折射率为1.5表面附有一层折射率为1.32油膜，今用一波长连续可调的单色光束垂直照射油面。当波长为485nm时，反射光干涉相消。当波长增为670nm时，反射光再次干涉相消。求油膜的厚度。 解： 其中 , , ,代入数据,可得 , 16－13 如图，一长10cm的玻璃片，叠加在另一玻璃片上，并用0.1mm厚度的金属带从一端塞入它们之间，使两玻璃片成一小角度。以波长为546nm的光从玻璃片顶上照射，从反射光可以观察到每厘米有多少条干涉条纹？ 解： 16－14 如图，与上题原理同，将金属带换成金属丝D，用589nm的钠光照射，从图示之劈尖正上方的中点处（即L/2处）观察到条纹向左移动了10条，求金属丝直径膨胀了多少？若在金属丝D的上方观察又可看到几条条纹移动？ 解： 16－15如果观察到肥皂水薄膜（n＝1.33）的反射光呈深黄色（(＝590.5nm），且这时薄膜法线与视线间的角度为i=450，问薄膜最薄的厚度是多少？ 解： 当 时, 16－16 若透镜表面涂一层MgF2（n＝1.38）透明物质薄膜，利用干涉来降低玻璃表面的反射。试问，为了使透镜在可见光谱的中心（550nm）处产生极小的反射，这层薄膜最少厚度多少？ 解： 取k=0,则 16－17 白光照射到折射率为1.33的肥皂膜上，若从450角方向观察薄膜呈现绿色（500nm），试求薄膜最小厚度。若从垂直方向观察，肥皂膜正面呈现什么颜色？ 解：(1) 当 时, (2) EMBED Equation.DSMT4 k=1, 黄色 k=1, 舍去 16－18 用单色光观察牛顿环，测得某一明环的直径为3.00mm，它外面第5个明环的直径为4.60mm。，平凸透镜的半径为1.03m，求此单色光的波长 解： 16－19 当牛顿环装置中的透镜与平面玻璃之间充以某种液体时，某一级干涉条纹直径由1.40cm变成1.27cm时，试求该液体的折射率。 解： ∵是等厚干涉,∴对于同一级条纹有: 其中 16－20 折射率为n，厚度为d的薄玻璃片放在迈克耳孙干涉仪的一臂上，问两光路光程差改变量是多少？ 解： 16－21 用迈克耳孙干涉仪可以测量光的波长，某次测得可动反射镜移动距离（L=0.3220mm时，等倾条纹在中心处缩进1204条条纹，试求所用光的波长。 解： 16－22 迈克耳孙干涉仪的两臂中，分别放入长0.2m的玻璃管，一个抽成真空，另一个充以1 atm的氩气。今用汞绿线（＝546nm照明，在将氩气徐徐抽出最终也达到真空的过程中，发现有205个条纹移过视场，问氩气在1 atm时的折射率是多少？ 解： 第十七章 光 的 衍 射 第十七章 光 的 衍 射 第十七章 光 的 衍 射 第十七章 光 的 衍 射 第十七章 光 的 衍 射 第十七章 光 的 衍 射 第十七章 光 的 衍 射 第十七章 光 的 衍 射 第十七章 光的衍射 17－1 波长为700nm的红光正入射到一单缝上，缝后置一透镜，焦距为0.70m，在透镜焦距处放一屏，若屏上呈现的中央明条纹的宽度为2mm，问该缝的宽度是多少？假定用另一种光照射后，测得中央明条纹的宽度为1.5mm，求该光的波长。 解：单缝衍射中央明条纹的宽度为 代入数据得 17－2一单缝用波长为l1和l2的光照明，若l1的第一级衍射极小与l2的第二级衍射极小重合。问 （1）这两种波长的关系如何？ （2）所形成的衍射图样中是否还有其它极小重合？ 解：（1）单缝衍射极小条件为 依题意有 （2）依题意有 因为 ，所以得所形成的衍射图样中还有其它极小重合的条件为 17－3 有一单缝，缝宽为0.1mm，在缝后放一焦距为50cm的汇聚透镜，用波长为546.1nm的平行光垂直照射单缝，试求位于透镜焦平面处屏上中央明纹的宽度。 解：单缝衍射中央明条纹的宽度为 代入数据得 17－4 用波长为632.8nm的激光垂直照射单缝时，其夫琅禾费衍射图样第一极小与单缝法线的夹角为50，试求该缝宽。 解：单缝衍射极小的条件 依题意有 17－5 波长为20m的海面波垂直进入宽50m的港口。在港内海面上衍射波的中央波束的角宽是多少？ 解：单缝衍射极小条件为 依题意有 中央波束的角宽为 17－6 一单色平行光垂直入射一单缝，其衍射第3级明纹位置恰与波长为600nm的单色光垂直入射该缝时衍射的第2级明纹位置重合，试求该单色光的波长。 解：单缝衍射明纹条件为 依题意有 代入数据得 17－7 用肉眼观察星体时，星光通过瞳孔的衍射在视网膜上形成一个亮斑。 （1）瞳孔最大直径为7.0mm，入射光波长为550nm。星体在视网膜上像的角宽度多大？ （2）瞳孔到视网膜的距离为23mm。视网膜上星体的像的直径多大？ （3）视网膜中央小凹（直径0.25mm）中的柱状感光细胞每平方毫米约1.5×105个。星体的像照亮了几个这样的细胞？ 解：（1）据爱里斑角宽公式，星体在视网膜上像的角宽度为 （2）视网膜上星体的像的直径为 （4） 细胞数目应为 个 17－8 在迎面驶来的汽车上，两盏前灯相距120cm。试问汽车离人多远的地方，眼睛恰能分辨这两盏前灯？设夜间人眼瞳孔直径为5.0mm，入射光波长为550nm.。 解： 17－9 据说间谍卫星上的照相机能清楚识别地面上汽车的牌照号码。 （1）若被识别的牌照上的字划间的距离为5cm，在160km高空的卫星上的照相机的角分辨率应多大？（2）此照相机的孔径需多大？光的波长按500nm计算。 解：装置的光路如图所示。 17－10 一光栅每厘米刻有4000条线，计算在第二级光谱中，氢原子的a和d谱线间的角间隔（以度为单位）已知a和d谱线的波长分别为656nm和410nm，假定是正入射。 解： 17－11 两束波长分别为450nm和750nm的单色光正入射在光栅上，它们的谱线落在焦距为1.50m的透镜的焦平面上，它们的第一级谱线之间的距离为6×10－2m，试求光栅常数为多少？ 解： 17－12 以氦放电管发出的光正入射某光栅，若测得波长为668nm的单色光衍衍射角为200，如在同一衍射角下出现了更高级次的氦谱线，波长为447nm，问光栅常数最小应为多少？ 解： 17－13 一束光线正入射到衍射光栅上，当分光计转过j角时，在视场中可看到第三级光谱内波长为440nm的条纹。问在同一角j上，可看见波长在可见光范围内的其它条纹吗？ 解： 17－14 某单色光垂直入射到一每厘米刻有6000条的光栅上，如果第一级谱线的偏角为200，试问入射光的波长如何？它的第二级谱线将在何处？ 解： 17-15波长600nm的单色光垂直入射在一光栅上，第二级明条纹分别出现在sin(=0.2处，第四级缺级，试问： （1）此光栅常数多少？ （2）光栅上狭缝可能的最小宽度a多少？ （3）按上述选定的d、a值，试问在光屏上可能观察到的全部级数是多少？ 解： 17－16 波长为500nm的单色光，垂直入射到光栅上，如果要求第一级谱线的衍射角为300，问光栅每毫米应刻几条线？如果单色光不纯，波长在0.5％范围内变化，则相应的衍射角变化范围Dq如何？如果光栅上下移动而保持光源不动，衍射角q有何变化？ 解： ＝20/ （3）如果光栅上下移动而保持光源不动则衍射角不发生变化。 17－17 波长为500nm的单色光，以300入射角斜入射到光栅上，发现原正入射时的中央明条纹的位置现在改变为第二级光谱的位置。求此光栅每毫米上共有多少条刻痕？最多能看到几级光谱？ 解： 17－18若单色光的波长不变，试画出下列几种情况下衍射的光强度分布曲线I－sinq示意图，并标出各图横坐标标度值。 （1）N=1； （2）N=2，d/a=2（画出单缝衍射中央包络线的主极大即可） （3）N=4，d/a=4（画出单缝衍射中央包络线的主极大即可） （4）N=5，d/a=3（画出单缝衍射中央包络线的主极大即可） 解: （1） （2） （3） （4） 17－19 波长为600nm的单色光垂直入射在一光栅上，第2、3级明条纹分别出现在sinq=0.2与sinq=0.3处，第4级缺级。若光栅的缝数为6，试画出单缝衍射中央包络线的主极大衍射的光强度分布曲线I－sinq示意图，并标出横坐标标度值。 解: 17－20 以波长为1.10×10－10m的X射线照射岩盐晶面，实验测得在X射线上晶面的夹角（掠射角）为11030/时获得第一级极大的反射光。问（1）岩盐晶体原子平面之间的间距d为多大？（2）如以另一束待测的X射线照射岩盐晶面，测得X射线与晶面的夹角为17030/时获得第一级极大反射光，则待测的X射线的波长是多少? 解： 17－21 对于同一晶体，分别以两种X射线实验，发现已知波长为9.7nm的X射线在与晶体面成300掠射角处给出第一级极大，而另一未知波长的X射线在与晶体面成600的掠射角处给出第三级反射极大。试求此未知X射线的波长。 解： 17－22 北京天文台的米波综合孔径射电望远镜由设置在东西方向上的一列共28个抛物线组成（如图）。这些天线用等长的电缆连到同一个接收器上（这样各电缆对各天线接收的电磁波信号不会产生附加相差），接收由空间射电源发射的232MHZ的电磁波。工作时各天线的作用等效于间距为6m，总数为192各天线的一维天线阵列。接收器收到的从正天顶上的一颗射电源发来的电磁波将产生极大强度还是极小强度？在正天顶东方多大角度的射电源发来的电磁波将产生第一级极小强度？又在正天顶东方多大角度的射电源发来的电磁波将产生下一级极大强度？ 解： 第十八章 光的偏振 18－1 两偏振片的方向成300夹角时，透射光强为I1，若入射光不变，而两偏振片的偏振化方向成450夹角时，则透射光强如何变化？ 解：设透过第一块偏振片后的振幅为A0，透过第二块偏振片后的振幅为A1。依题意 EMBED Equation.3 EMBED Equation.3 EMBED Equation.3 EMBED Equation.3 EMBED Equation.3 18－2 使自然光通过两个偏振化方向成600夹角的偏振片，透射光强为I1，今在这两偏振片之间再插入另一偏振片，它的偏振化方向与前两偏振片均成300角，则透射光光强为多少？ 解：设自然光的振幅为A0透过第一块偏振片后的振幅为A/，透过第二块偏振片后的振幅为A1。依题意 EMBED Equation.3 EMBED Equation.3 在这两偏振片之间再插入另一偏振片，它的偏振化方向与前两偏振片均成300角，设自然光的振幅为A0透过第一块偏振片后的振幅为A/，透过第二块偏振片后的振幅为A/1，透过第三块偏振片后的振幅为A2。则 EMBED Equation.3 EMBED Equation.3 EMBED Equation.3 EMBED Equation.3 EMBED Equation.3 18－3 一束平行的自然光，以580角入射到一平面玻璃的表面上，反射光是全偏振光。问（1）折射光的折射角是多少？（2）玻璃的折射率是多少？ 解：（1）折射光的折射角 ＝900－580＝320 （2）玻璃的折射率为： 18－4 一束光以起偏角i0入射到一平面玻璃的上表面，试证明玻璃下表面的反射光也是偏振光。 证明：以起偏角i0入射到平面玻璃的上表面，反射 光是偏振光所满足的式子为 ，折射角 ＝900－i0 如图，玻璃下表面的反射光所对的下表面入射光的入 射角为玻璃下表面的反射光是偏振光所满足的式子为 即 即满足： 式子 所以玻璃下表面的反射光也是偏振光，得证。 18－5 一束光射入装在玻璃容器（n=1.50）的液体上，并从底部反射，反射光与容器底部成42037/角度时是完全偏振光，求液体的折射率。 解：如习题18－4图所示，本题中： ＝900－42037/，反射光与容器底部成42037/角度时是完全偏振光所满足的式子为 EMBED Equation.3 1.38 18－6 一束光是自然光和平面偏振光的混合，当它通过一偏振片时发现透射光的强度取决于偏振片的取向，其强度可以变化5倍，求入射光中两种光的强度各占入射光强度的几分之几？ 解：旋转偏振片混合光中的偏振光有影响，在旋转的过程中，透射光光强会从最大最小间变化。设混合光强为I其中偏振光光强为xI，自然光光强为（1－x）I 最大透射光强为 最小透射光强为 依题意 即 EMBED Equation.3 入射光中偏振光光强为2/3，自然光光强为1/3。 18－7 已知从一池静水的表面反射出来的太阳光是线偏振光，此时，太阳在地平线上多大仰角处？（水的折射率取1.33） 解：池静水的表面反射出来的太阳光是线偏振光满足的式子为 EMBED Equation.3 太阳在地平线上多大仰角为 ＝900－i0＝36056/ 18－8 用方解石割成一个正三角形棱镜，其光轴与棱镜的棱边平行，亦即与棱镜的正三角形横截面相垂直。今有一束自然光射入棱镜，为使棱镜内e光折射线平行于棱镜的底边，该入射光的入射角i应为多少？对应o光的折射角为多少？已知no=1.66，ne=1.49。 解：如图，依题意e光的折射角为300，据折射定律 EMBED Equation.3 i=48010/， 设o光的折射角为r0，则有 EMBED Equation.3 ＝ 26040/， 18－9棱镜ABCD由两个450的方解石棱镜组成（如图），棱镜ABD的光轴平行于AB，棱镜BCD的光轴垂直于图面。当自然光垂直于AB入射时，试在图中画出o光和e光的传播方向及光矢量振动方向。 解：方解石是负晶体，左边 , 两者虽然还同方向前进，而 ； 到了右边，因为e光要平行光轴，所以 左边的o到了右边成为e光，速度增大， 折射率变小；到了右边，因为o光要垂 直于光轴，所以左边的e到了右边成为o光， 速度减小，折射率变大。o光和e光的传播方向及光矢量振动方向大致画如上图。 18－10在图中所示的装置中，P1、P2为两个正交偏振片。C为四分之一玻片，其光轴与P1的偏振化方向间夹角为600。光强为I1的单色自然光垂直入射于P1。（1）试说明①，②，③各区光的偏振状态，并在图上大致画出； （2）计算各区光强。 解：（1）①区光是偏振光，偏振方向与P1同；②区光是椭圆偏振光，③区光是偏振光，偏振方向与P2同。大致如图所示。 （2）①区的光强I1/2；②区的光强I1/2；③区分析如下： 设从晶片C出来后o光与e光的相差为，因为C为四分之一玻片，故＝/2， 据偏振光干涉原理可得 叠加后合振幅为 EMBED Equation.3 合光强为I＝ EMBED Equation.3 I＝ 18－11试计算用方解石晶体制成的对波长分别为λ1＝589.3nm的钠黄光和λ2＝546.1nm的汞灯绿光的1/4玻片的最小厚度为多少？（方解石晶体中o光折射率为no=1.658，e光折射率为ne=1.486） 解：1/4玻片最小厚度d应满足 对λ1＝589.3nm的钠黄光： 对λ2＝546.1nm的汞灯绿光： 18－12某晶体对波长632.8nm的主折射率no=1.66，ne=1.49。将它制成适用于该波长的四分之一玻片，晶片至少要多厚？该四分之一波片的光轴方向如何？ 解：1/4玻片最小厚度d应满足 对λ＝632.8nm的主折射率no=1.66，ne=1.49的光波 光轴平行于晶片表面 P O V II I 习题11－5图 1 2 3 � 习题11－8图 � 习题11－6图 习题11－12图 习题11－13图 习题11－14图 T V 习题11－15图 习题11－16图 习题11－21图 习题11－22图 习题12－3图 � 习题12－4图 12-7 12-8 米 O P L x 习题14－1图 � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� 习题14－3图 � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� 习题14－4图 S3 O S1 S2 习题14－9图 A1 π/4 A3 A=ΣAi 0 y A2 � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� 习题14－10图 � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� 习题14－12图 � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� 习题14－13图 � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� � EMBED Equation.3 ��� 习题14－15图 16-2 � 习题3用图 � EMBED Equation.DSMT4 ��� � EMBED Equation.DSMT4 ��� � EMBED Equation.DSMT4 ��� � EMBED Equation.DSMT4 ��� � EMBED Equation.DSMT4 ��� � EMBED Equation.DSMT4 ��� � EMBED Equation.DSMT4 ��� � EMBED Equation.DSMT4 ��� � EMBED Equation.DSMT4 ��� � EMBED Equation.DSMT4 ��� � EMBED Equation.DSMT4 ��� � EMBED Equation.DSMT4 ��� 习题16-6用图 1 2 O S1 S２ b 习题16-8用图 r r D L n=1 习题16-13用图 i ν 习题16-15用图 i0  n 习题18－4图 600 300 i 习题18－8图 习题18－9图 � e o 习题18－10图 � _1114337680.unknown _1114337729.unknown _1114337781.unknown _1114338752.unknown _1114338886.unknown _1114338965.unknown _1114351299.unknown _1114351415.unknown _1114352233.unknown _1114773482.unknown _1114773486.unknown _1216388209.unknown _1216388633.unknown _1216388812.unknown _1216388904.unknown _1216388970.unknown _1216389297.unknown _1216389605.unknown _1216392239.unknown _1216392278.unknown _1216392482.unknown _1216392524.unknown _1216392579.unknown _1216392673.unknown _1216392869.unknown _1216392870.unknown _1216392871.unknown _1216392873.unknown _1216392874.unknown _1216392875.unknown _1216392876.unknown _1216392877.unknown _1216392878.unknown _1216393010.unknown _1216393171.unknown _1216393609.unknown _1216624671.unknown _1216624719.unknown _1216624757.unknown _1216624878.unknown _1216624945.unknown _1216624979.unknown _1216625002.unknown _1216625045.unknown _1216625134.unknown _1216625146.unknown _1216625190.unknown _1216625236.unknown _1216625244.unknown _1216625317.unknown _1216625318.unknown _1216625319.unknown _1216625320.unknown _1216625329.unknown _1216625339.unknown _1216625351.unknown _1216625359.unknown _1216625499.unknown _1216625588.unknown _1216625604.unknown _1216625621.unknown _1216625647.unknown _1216625682.unknown _1216625699.unknown _1216625790.unknown _1216625803.unknown _1216626724.unknown _1216626780.unknown _1216626859.unknown _1216626915.unknown _1216626970.unknown _1216626971.unknown _1216627039.unknown _1216627040.unknown _1216627075.unknown _1216627076.unknown _1216627102.unknown _1216628510.unknown _1216628562.unknown _1216628671.unknown _1216628722.unknown _1216628773.unknown _1216628793.unknown _1216628815.unknown _1216629597.unknown _1216629729.unknown _1216629794.unknown _1216629943.unknown _1216629986.unknown _1216630041.unknown _1216630055.unknown _1216630123.unknown _1216630180.unknown _1216630223.unknown _1216630381.unknown _1216630382.unknown _1216630383.unknown _1216797305.unknown _1216797571.unknown _1216797673.unknown _1216799025.unknown _1216799091.unknown _1216799189.unknown _1216799325.unknown _1216799405.unknown _1216799442.unknown _1216799460.unknown _1216799583.unknown _1216799593.unknown _1216799673.unknown _1216799679.unknown _1216799716.unknown _1216799723.unknown _1216799943.unknown _1216799955.unknown _1234567890.unknown _1234567891.unknown _1234567892.unknown _1234567893.unknown _1234567894.unknown _1234567895.unknown _1234567896.unknown _1234567897.unknown _1234567898.unknown _1234567899.unknown _1234567900.unknown _1234567901.unknown _1234567902.unknown _1234567903.unknown _1234567904.unknown _1234567905.unknown _1234567906.unknown _1234567907.unknown _1234567908.unknown _1234567909.unknown _1234567910.unknown _1234567911.unknown _1234567912.unknown _1234567913.unknown _1234567914.unknown _1234567915.unknown _1234567916.unknown _1234567917.unknown _1234567918.unknown _1234567919.unknown _1234567920.unknown _1234567921.unknown _1234567922.unknown _1234567923.unknown _1234567924.unknown _1234567925.unknown _1234567926.unknown _1234567927.unknown _1234567928.unknown _1234567929.bin _1234567930.unknown _1234567931.unknown _1234567932.unknown _1234567933.unknown _1234567934.unknown _1234567935.unknown _1234567936.unknown _1234567937.unknown _1234567938.unknown _1234567939.unknown _1234567940.unknown _1234567941.unknown _1234567942.unknown _1234567943.unknown _1234567944.unknown _1234567945.unknown _1234567946.unknown _1234567947.unknown _1234567948.unknown _1234567949.unknown _1234567950.unknown _1234567951.unknown _1234567952.unknown _1234567953.unknown _1234567954.unknown _1234567955.unknown _1234567956.unknown _1234567957.unknown _1234567958.unknown _1234567959.unknown _1234567960.unknown _1234567961.unknown _1234567962.unknown _1234567963.unknown _1234567964.unknown _1234567965.unknown _1234567966.unknown _1234567967.unknown _1234567968.unknown _1234567969.unknown _1234567970.unknown 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