赵凯华_电磁学_第三版_第四章_稳恒磁场(1)_51_pages

nullnull第四章 (真空中)稳恒电流的磁场 magnetic field 磁现象研究发展概要 1820年9月,法国人阿拉果经过一段时间的旅行,回到法国,并带来了丹麦奥斯特发现电流磁效应的消息,这在法国科学界引起了轰动. 安培、毕奥、萨伐尔迅速开展了关于这种效应的定量研究。安培开展独立研究平行载流导线之间相互作用的研究，并通过一系列的实验（课本小字部分）由此发展得到安培定律。毕奥和萨伐尔合作开展研究，发现了载流长直导线对磁极作用反比于距离r的实验结果,这是人们第一次得到电流磁效应的定量结果，并确定了电流对磁极的作用力为横向力。拉普拉斯参与实验分析，推导得到了电流元产生磁场的毕奥和萨伐尔定律。 奥斯汀发现电流磁效应的半年后，就基本建立了电流磁场的知识体系。电学、磁学合并成为一个新的学科：电磁学。 1820年之前（库仑实验：1784--1785 ），人们认为磁和电是没有关系的物理问题。 1820年丹麦人奥斯特的电流的磁效应揭示：运动的电产生磁。发现的意义：电磁之间有相互联系。作业：p255思考题2 习题6,10,20,25,30 §1. 磁的基本现象和规律null1.1不同的磁作用形式nullN指南针指南原理Snull（2）电流线—磁铁（电流磁效应 奥斯特实验 ） 实验现象实验结论电流对磁铁有作用分析电流方向变化、磁针转动方向也变化对比磁铁间的作用，电 流产生了磁。电流的本质是运动的电荷运动的电荷产生磁场磁与电的关系历史真相 启示： （1）机遇总是垂青准备的头脑－－奥斯特信奉康德哲学，认为世界上的各种力可以相互转化； （2）技术发展是推动科学发展的动力－－伏打电池的发明，为研究电流磁效应奠定基础－－重视实验研究； （3）我国科学源头创新的困境思考。 null问题电流对磁铁有作用，磁铁对电流是否有作用？实验N 极向内结论和磁铁一样，载流导线不仅具有磁性，也受磁作用力实验结论作用规律 同向电流相吸 异向电流相斥null问题载流导体也具有磁极 ?电流 电流 磁作用也具有极性特点null电流 总结：磁作用的表现形式分析电荷之间的库伦作用力通过电场来传递，上述各种作用应该具有相同的作用机理，上述作用力也应该通过一种场来传递，3.磁场磁场这种场就是磁场问题是一种产生方式？ 还是两种产生方式?磁场的概念最早由法拉第提出，是当时物理学的一个创举，爱因斯坦认为场的价值比电磁感应高许多。 学习过程：力场，物理本源：电磁场场粒子电磁力null分析实验表明:磁性特征相同产生磁场的源应该相同1822安培提出：组成磁铁的最小单元(磁分子)就是环形电流，这些分子环流定向排列，在宏观上就会显示出N、S极。null图示NS磁铁内部分子电流相互抵消为什么是假说？安培提出了分子环流，但在安培时代，还没有建立 物质的分子、原子模型。因此，安培的模型为假说。现代观点物质组成：分子、原子原子：原子核（正电）+ 电子（负电）电子绕核旋转+电子自旋分子环流经典模型null磁场的本源相互作用模型 的统一运动的电荷导线中的传导电流磁铁中的分子环流电流 分子环流 磁铁 电流磁场传导电流 载流线 分子环流 传导电流 库仑力 与磁力 的区别运动电荷之间的作用静止（相对静止）电荷之间的作用（束缚电流）null3.安培定律 库仑力、磁力的对比 定量描述定律磁作用力库仑力库仑定律？定律地位基本规律高斯 环路（应该为）基本规律 ? ?实验上可以得到近似的点电荷相对简单明了研究难易相对简单相对复杂 没有简单的电流元 （稳恒电流必须 构成闭合回路）历史 过程相对曲折（B、H，磁荷观点）讲授过程简单简单化处理null3.安培定律 研究内容：两个电流元之间的磁相互作用力说明： 不同于库仑定律的发现，安培没有能 直接通过实验得到电流元之间磁相 互作用力。（原因？） 研究过程：提出了一个假设，设计了四 个实验，根据实验结果，通过数 学分析得到了安培定律。说明：null实验二 矢量和推导安培定理的四个示零实验实验一 电流反向实验四：作用力与几何尺度d1: d2= n : 1d1d2null安培假设：两个电流元之间的相互作用力 沿它们的连线安培定理的数学表达：安培最初的数学表达式错误之一：作用力沿电流元之间的连线正确的安培定理数学表达式该公式与安培实验结果相符（自行验证）安培定理数学表达式说明见下页null安培定理数学表达式的说明dF12的方向与电流元空间取向的关系平面 II在平面I内 且垂直平面IInulldF12的大小与电流元参量之间的关系平面 II对比 库仑定律问题： dF12的最大值条件？电流元dl1，dl2 在同一平面nullk 的取值问题1： 库仑定律有文字表述，为什么安培定律 没有文字表述？量纲数值问题2： 如何记忆公式？ 结合B-S公式、 洛伦兹力公式null安培定律分析平行电流元受力 相同分析：反向电流相互排斥问题： 有限长平行载流线的作用力null安培定律分析垂直电流元受力问题：磁作用不满足牛顿第三定律？本节思考题3null(1) 通过与电场强度的对比引入磁感应强度矢量 点电荷电场强度的引入两点电荷之间的库仑力将q2 看作试探电荷，电 场由q1 产生 电流元磁感应强度的引入两电流元之间的安培力将 看作试探电流元，磁场由 产生null 特性：大小： 与电流元、场点之间的距离 平方成反比方向： 由 决定，即与电流元取向、 场点空间位置有关。确定 方向的 另一方法：B线形状：以dl及延长线为中心的同心圆右手法则null(3) 闭合载流回路的磁感应强度 矢量叠加原理 两电流元作用力：电流元与闭合回路：Lnull(a)电流元受力大小与其取向有关（不同于点电荷）(6) B 的广义定义（电流元受力） B大小：B方向：在dF=0时的电流元方向上。两个:θ=0,π再由唯一确定(见图)null∴量纲：单位：特斯拉 ( T )，高斯（Gs） 换算关系：1 T=104 Gs说明：高斯不是MKSA有理制单位（国际单位制中的电磁学部分）, 特斯拉是MKSA有理制单位MKSA有理制四个基本量：米，千克，秒，安培其他电磁学量均为导出量附：特斯拉单位太高 稳态磁场、6 0T长脉冲磁场、80T非破坏性脉冲磁场和百特斯拉级磁场. 45T稳态磁场：美国强磁场国家实验室,系统高6.6米，重35吨，由液氦冷却 至－271.2摄氏度.null美国佛罗里达强磁场国家实验室 稳态磁场（45T，世界 记录 混凝土 养护记录下载土方回填监理旁站记录免费下载集备记录下载集备记录下载集备记录下载 ）nullLos Alamos Science and Technology Magazine Lab 美国洛斯阿拉莫斯实验室（脉冲磁场）null高温核聚变中的磁场线圈null 是电磁学发展中的历史 “错误”。在早期磁学研究中，用磁场强度衡量天然磁铁产生的磁场强弱。 由分子电流解释的磁场产生时：磁感应强度磁场强度Magnetic induction intensityMagnetic field intensitynull（与电场线作用相同）直观地描述磁场的空间分布大小：穿过单位面积的磁感应线根数 （或磁通量，后面讲授）方向： 磁感应线上每一点的切线方向；B线密集：B强 ，B线稀疏：B弱闭合(后面 证明 住所证明下载场所使用证明下载诊断证明下载住所证明下载爱问住所证明下载爱问 )null毕奥萨--伐尔定律的表达式微分形式 (电流元)积分形式 (闭合回路)形状电流元的B线为圆环 任意载流体的B线也为圆环? 如何理解？ 对比：点电荷的E线， 任意带电体的E线。作业P367,题3,P370,题19， P372，题30null2.利用毕奥萨--伐尔定律求磁场（1）载流直导线(a) 对称性分析 轴对称性，取任一平面分析(b) 分割电流元 分析元磁场方向、大小大小：null(c)元磁场积分将被积函数、微元，积分上下限 化为关于某一变量（此处为θ）的函数积分方法：l , r 与θ的关系：取微分null将 dl , r 代入积分式null讨论(a) B的空间分布径向：B随 r0 增加而减小轴向：B在 z1= z2处取得最大值(b) 载流直导线为无限长时对比：无限长均匀 带电直线B与轴向位置无关 随半径增加而降低相同特征！！记忆结果？null(c) 场点 P 充分靠近导线：r0 « l(d) 解法二：按矢量差理解nullnull（2）载流圆线圈轴线上的磁场采用柱坐标系null=0讨论(1) 轴线上的B(2) 轴向分布null(3)特殊空间位置的磁场圆心，z=0表达式要掌握null远离圆心，z»R0与静电场电偶极子比较磁偶极子轴线上null场点不在极轴上时电磁对称场量的表达形式相同null（2） 轴线外的BBr≠0B无解析式，由椭圆积分函数计算（3）螺线管轴线上的磁场解法要点：将不连续的螺线管线圈电流视为单层均匀连续电流。单位长度内的匝数：ndl单位长度内的电流：nI dl 长度内的电流： nI* dlnull由螺线管几何尺寸、P点位置确定。载流体形状、尺寸固定决定磁场分布位形，两点之间B的比值与I无关元电流环电流元磁场积分积分变化代入Z0：常量，Z：变量333分割电流元电流元 定位被积函数微元null讨论（1）L→∞，管内轴线的B（2）L→∞，端口的B（3）螺线管B空间分布如何记忆？null三. 磁场中的“高斯定理”与安培定理(a)典型载流体的磁场线(b)磁场线的特性（1）闭合，或来自无穷 远或发散至无穷远（2） B线环绕载流体（3） B与电流遵守右手定则0 引言null(c)决定磁场线特性的物理定律？B 线性质(d)直接描述磁场线（磁场）特性的物理定律静电、稳恒磁场对比静电场稳恒磁场库仑定律高斯定理环路定理毕奥萨伐尔定律磁场“高斯定理”安培环路定理null磁场中的“高斯定理”(a)磁通量参照电通量理解 通过曲面 S 的磁通量通过闭合面 S 的磁通量在MKSA单位制中：特斯拉·米2专用单位：韦伯 为什么还有专用单位？磁通量 的单位 1韦伯=特斯拉·米2null(b)闭合曲面磁通量特性---磁场中的“高斯定理”静电场高斯定理:稳恒磁场“高斯定理”：证明方法：点电荷的电场性质＋叠加原理证明方法：电流元的磁场性质 ＋ 叠加原理BB(a)不穿越闭合曲面电流元的两类磁场线(b)穿越闭 合曲面s电流元的磁场特性 null电流元磁场的磁通量叠加闭合电流回路在闭合曲面的总磁通量(a) S 为闭合曲面(b) B为任意磁场任意磁场的 B 线连续、闭合注：闭合电流回路的磁 注：线（管）不是圆形B线管的磁通量连续说明普适BBs磁场中的“高斯定理”磁场性质null(c)磁场中的“高斯定理”应用磁场线管的高斯面：结论： 磁场线稀疏处，磁场弱；磁场线密集处，磁场强。高斯面： 侧面+两个截面通过高斯面的磁通量：应用1： B强、弱与B线疏、密null磁场高斯定理由真空、稳恒情况导出，适用于有介质（第六章）和时变情形（第八章）（非现阶段学习内容）应用2：通过以任意闭合曲线 L 为边界的所有曲 面，具有相同的磁通量（简化磁通量计算） L讨论