nullnull光的干涉 null一、光的两种学说牛顿的微粒说
光是由发光物体发出的遵循力学
规律作等速运动的粒子流。惠更斯的波动说
光是一种机械波，它依靠所谓的弹性介质“以太”来传播。null9.1 相干光一、光源1、光是电磁波红外光：波长λ>0.76μm
可见光：波长λ在0.40μm与0.76μm之间
紫外光：波长λ<0.40μmnull2、普通光源发光机制普通光源：最基本发光单元是分子、原子 普通光源发光特点：原子发光是断续的，每次发光形成一个短短的波列, 各原子各次发光相互独立，各波列互不相干.二、光的干涉现象二、光的干涉现象两束光在相遇区域形成稳定的、有强有弱的光强分布。a．相干条件
①振动方向相同；
②振动频率相同；
③相位相同或相位差保持恒定b．明暗条纹条件明条纹：Δ=±2k k=0,1,2,…
暗条纹：Δ=±(2k＋1) k=0,1,2,3,…null普通光源获得相干光的方法（1）分波面法 杨氏干涉三、获得相干光的方法null（2）分振幅法 等厚干涉null四、光程和光程差null光程表示在相同的时间内光在真空中通过的路程null 如果光线穿过多种媒质时，其光程为：null干涉现象决定于两束相干光的位相差 两束相干光通过不同的介质时，
位相差不能单纯由几何路程差决定。 null光程差两同相相干光源，干涉条件null五、使用透镜不会引起附加光程差null9.2 波阵面分割法双光束干涉杨氏双缝干涉null1、光程差： r12=D2+(x-d/2)2
r22=D2+(x+d/2)2D >> dr22- r12=2xd (r2- r1)( r2+r1)=2xdr2+r1≈2Dnull（1）明纹：干涉加强（2）暗纹：干涉减弱2、杨氏干涉条纹（3）两相邻明（或暗）条纹间的距离称为条纹间距。null(1)坐标原点处为中央明纹，又叫零级明纹。 3、干涉条纹特点：(3)相邻明条纹和相邻暗条纹等间距，与干涉级k 无关。若用复色光源，则干涉条纹是彩色的。(2)明暗相间的条纹对称分布于中心O点两侧。 null4．讨论 Δx=Dλ/dS下移时，零级明纹上移，干涉条纹整体向上平移；
S上移时，干涉条纹整体向下平移，条纹间距不变。当d 增大时，Δx减小，零级明纹位置不变，条纹变紧密;
当d 减小时，Δx增大，条纹变稀疏。①光源S位置改变：②双缝间距d 改变：③双缝与屏幕间距D 改变：当D 减小时，Δx减小，零级明纹位置不变，条纹变紧密;
当D 增大时，Δx增大，条纹变稀疏。null当λ增大时，Δx增大，条纹变稀疏；
当λ减小时，Δx减小，条纹变紧密。④入射光波长改变：⑤把整个实验装置置于折射率为n的介质中条纹间距为： Δx=Dλ/(n d)干涉条纹变紧密null(1) 一定时，若 变化, 则 将怎样变化？null(2) 一定时,缝间距离 与 的关系如何？null⑥在S1后加透明介质薄膜（厚度为t折射率为n）零级明纹：零级明纹上移，屏上所有干涉条纹同时向上平移。明条纹：δ=kλ条纹间距不变null例1：在杨氏双缝干涉实验中，已知双缝间距为0.60mm，缝和屏相距1.50m，测得条纹间距为1.50mm，求入射光的波长。条纹间距解：光波的波长null解：假设未加云母片时，p点出现k级亮纹：加云母片后，p点出现k-9级亮纹：习题习题例3 在双缝干涉实验中，波长λ＝550 nm的单色
平行光垂直入射到缝间距d＝2×10-4m的双缝上，
屏到双缝的距离D＝2 m．求：
(1) 中央明纹两侧的两条第10级明纹中心的间距；
(2) 用一厚度为e＝6.6×10-5 m、折射率为n＝1.58
的玻璃片覆盖一缝后，零级明纹将移到原来的
第几级明纹处？(1 nm = 10-9 m) null解：
(1) △X＝20Dλ/d ＝0.11m
(2) 覆盖云玻璃后，零级明纹应满足 r2-r1 -（n－1)e =0 设不盖玻璃片时，此点为第k级明纹，
则应有 r2－r1＝kλ
所以 (n－1)e = kλ
k＝(n－1)e/λ＝69.6≈70 零级明纹移到原第70级明纹处。null 洛埃镜实验 null9.4 薄膜干涉（一）等厚干涉 一、洛埃镜实验与半波损失1、产生半波损失的条件：光从光疏介质正射或掠射向光密介质，即n1n2>n3 无无没有情况3： n1n3 有无有情况4： n1>n2200nm）？此增透膜在可见光范围内有没有增反？解：相消：无附加光程差null此膜对反射光相干相长的条件：可见光波长范围 400 ~ 700 nm波长412.5 nm 的可见光有增反。null光程差：9.5 振幅分割法薄膜干涉（二）等倾干涉nullnull垂直入射：——等倾干涉
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