《化工热力学》通用型第二、三章答案

《化工热力学》通用型其次、三章 答案 八年级地理上册填图题岩土工程勘察试题省略号的作用及举例应急救援安全知识车间5s试题及答案 《化工热力学》通用型其次、三章答案《化工热力学》通用型其次、三章答案习 题 快递公司问题件快递公司问题件货款处理关于圆的周长面积重点题型关于解方程组的题及答案关于南海问题 ：2－1．为什么要争辩流体的pVT关系？答：在化工过程的分析、争辩与设计中，流体的压力p、体积V和温度T是流体最基本的性质之一，并且是可以通过试验直接测量的。而很多其它的热力学性质如内能U、熵S、Gibbs自由能G等都不便利直接测量，它们需要利用流体的p–V–T数据和热力学基本关系式进行推算；此外，还有一些概念如逸度等也通过p–V–T数据和热力学基本关系式进行计算。因此，流体的p–V–T关系的争辩是一项重要的基础工作。2－2．抱负气体的特征是什么？答：假定分子的大小犹如几何点一样，分子间不存在相互作用力，由这样的分子组成的气体叫做抱负气体。严格地说，抱负气体是不存在的，在极低的压力下，真实气体是格外接近抱负气体的，可以当作抱负气体处理，以便简化问题。抱负气体状态方程是最简洁的状态方程：2－3．偏心因子的概念是什么？为什么要提出这个概念？它可以直接测量吗？答：纯物质的偏心因子是依据物质的蒸气压来定义的。试验发觉，纯态流体对比饱和蒸气压的对数与对比温度的倒数呈近似直线关系，即符合：其中，对于不同的流体，具有不同的值。但Pitzer发觉，简洁流体（氩、氪、氙）的全部蒸气压数据落在了同一条直线上，而且该直线通过，这一点。对于给定流体对比蒸气压曲线的位置，能够用在的流体与氩、氪、氙（简洁球形分子）的值之差来表征。Pitzer把这一差值定义为偏心因子，即任何流体的值都不是直接测量的，均由该流体的临界温度、临界压力值准时的饱和蒸气压来确定。2－4．纯物质的饱和液体的摩尔体积随着温度上升而增大，饱和蒸气的摩尔体积随着温度的上升而减小吗？答：正确。由纯物质的p–V图上的饱和蒸气和饱和液体曲线可知。2－5．同一温度下，纯物质的饱和液体与饱和蒸气的热力学性质均不同吗？答：同一温度下，纯物质的饱和液体与饱和蒸气的Gibbs自由能是相同的，这是纯物质气液平衡准则。气他的热力学性质均不同。2－6．常用的三参数的对应状态原理有哪几种？答：常用的三参数对比态原理有两种，一种是以临界压缩因子Zc为第三参数；另外一种是以Pitzer提出的以偏心因子作为第三参数的对应状态原理。2－7．总结纯气体和纯液体pVT计算的异同。答：很多p–V-T关系如RKS方程、PR方程及BWR方程既可以用于计算气体的p–V–T，又都可以用到液相区，由这些方程解出的最小体积根即为液体的摩尔体积。当然，还有很多状态方程只能较好地说明气体的p–V-T关系，不适用于液体，当应用到液相区时会产生较大的误差。与气体相比，液体的摩尔体积简洁测定。除临界区外，温度（特殊是压力）对液体容积性质的影响不大。除状态方程外， 工程 路基工程安全技术交底工程项目施工成本控制工程量增项单年度零星工程技术标正投影法基本原理 上还经常选用阅历关系式和普遍化关系式等方法来估算。2－8．简述对应状态原理。答：对比态原理认为，在相同的对比状态下，全部的物质表现出相同的性质。对比态原理是从适用于p–V-T关系两参数对比态原理开头的，后来又进展了适用于很多热力学性质和传递性质的三参数和更多参数的对比态原理。2－9．如何理解混合规章？为什么要提出这个概念？有哪些类型的混合规章？答：对于真实流体，由于组分的非抱负性及由于混合引起的非抱负性，使得抱负的分压定律和分体积定律无法精确     地描述流体混合物的p–V-T关系。如何将适用于纯物质的状态方程扩展到真实流体混合物是化工热力学中的一个热点问题。目前广泛接受的方法是将状态方程中的常数项，表示成组成x以及纯物质参数项的函数，这种函数关系称作为混合规章。对于不同的状态方程，有不同的混合规章。查找适当的混合规章，计算状态方程中的常数项，使其能精确     地描述真实流体混合物的p–V-T关系，经常是计算混合热力学性质的关键。常用的混合规章包括适用于压缩因子图的虚拟临界性质的混合规章、维里系数的混合规章以及适用于立方型状态方程的混合规章。2－10．在一个刚性的容器中，装入了1mol的某一纯物质，容器的体积正好等于该物质的摩尔临界体积Vc。假如使其加热，并沿着习题图2－1的p–T图中的1→C→2的途径变化（C是临界点）。请将该变化过程表示在p–V图上，并描述在加热过程中各点的状态和现象。解：由于加热过程是等容过程，1→C→2是一条的等容线，所以在p–V图可以表示为如图的形式。点1表示容器中所装的是该物质的汽液混合物（由饱和蒸汽和饱和液体组成）。沿1－2线，是表示等容加热过程。随着过程的进行，容器中的饱和液体体积与饱和蒸汽体积的相对比例有所变化，但由图可知变化不是很大。到了临界点C点时，汽液相界面渐渐消逝。连续加热，容器中始终是均相的超临界流体。在整个过程中，容器内的压力是不断增加的。C121···212－11．已知SO2在431K下，其次、第三Virial系数分别为：，，试计算：SO2在431K、10×105Pa下的摩尔体积；在封闭系统内，将1kmolSO2由10×105Pa恒温（431K）可逆压缩到75×105Pa时所作的功。解：（1）三项维里方程为：（A）将p=10×105Pa，T=431K，，代入式（A）并整理得：迭代求解，初值为：迭代结果为：压缩功由（A）式得：，则：（B）当p=75×105Pa时，用（1）同样的方法解出：将，代入式（B）解出：2－12．试计算一个125cm3的刚性容器，在50℃和18.745MPa的条件下能贮存甲烷多少克（试验值为17g）？分别用抱负气体方程和RK方程计算（RK方程可以用软件计算）。解：由附录三查得甲烷的临界参数为：＝190.56K，MPa，（1）利用抱负气体状态方程得：（2）RK方程式中：依据式（2-16a）和式（2－16b）迭代计算，取初值Z＝1，迭代过程和结果见下表。迭代次数Zh011234可见，用RK方程计算更接近试验值。2－13．欲在一个7810cm3℃下工作，若钢瓶的平安工作压力为10MPa，问是否平安？解：查得丙烷的临界性质为：＝369.83K，MPa，使用RK方程：首先用下式计算a，b：代入RK方程得：格外接近于10MPa，故有肯定危急。×105Pa时的饱和蒸气的摩尔体积。已知试验值为。解：由附录三查得异丁烷的临界参数为：＝407.8K，MPa，依据式（2-16a）和式（2－16b）迭代计算，取初值Z＝1，迭代过程和结果见下表。迭代次数Zh01113102345误差2－15．试分别用RK方程及RKS方程计算在273K、1000×105Pa下，氮的压缩因子值，已知试验值为Z＝2.0685。解：由附录三查得氮的临界参数为：＝126.10K，MPa，（1）RK方程依据式（2-16a）和式（2－16b）迭代计算，取初值Z＝2，迭代过程和结果见下表。迭代次数Zh021234……..迭代不收敛，接受RK方程解三次方程得：V=m3/molRKS方程依据式（2-16a）和式（2－16b）同样迭代不收敛接受RKS方程解三次方程得：V=512m3/mol×105Pa、593K下的比容，并与水蒸气表查出的数据（）进行比较。（1）抱负气体定律（2）维里方程（3）普遍化RK方程解：从附录三中查得水的临界参数为：＝647.13K，MPa，（1）抱负气体定律误差=维里方程使用普遍化的其次维里系数：误差=普遍化R-K方程（2－38a）（2－38b）将对比温度和对比压力值代入并整理的：误差=水是极性较强的物质2所需要的压力。试验值为3.090MPa。解：从附录三中查得CO2的临界参数为：＝304.19K，MPa，vanderWaals方程式中：则：误差％＝RK方程式中：误差％＝RKS方程式中，而，则，误差％＝比较几种方程的计算结果，可见，vanderWaals方程的计算误差最大，RKS方程的计算精度最好。RK方程的计算精度还可以。m3的封闭储槽内贮乙烷，温度为290K、压力为25×105Pa，若将乙烷加热到479K，试估算压力将变为多少？解：乙烷的临界参数和偏心因子为：＝305.32K，MPa，因此：故使用图2-11，应当使用普遍化其次维里系数计算加热后，接受RK方程进行计算。其中：T=479K，摩尔体积仍旧为，首先计算：代入RK方程：m3的钢瓶中，问压力应为多少？解：从附录三查得乙烯的临界参数为：＝282.34K，MPa，摩尔体积接受RK方程进行计算。首先计算：代入RK方程：2-20（由于较简洁省略了，忽视不计了）×10－4×107Pa。解：从附录三查得甲烷的临界参数为：＝190.56K，MPa，；但是不能直接计算，需要试差计算并且因此，结合上两式得：（A）Pitzer的普遍化关系式为：（B）依据（A）、（B）两式进行迭代，过程为：设Z值，然后代入（A）式求出；依据和值查（2－9）和（2－10）得到和；将查图得到的和值代入（B）式求得Z值；比较Z的计算值与试验值，假如相差较大，则代入（A）式重新计算，直到迭代收敛。依据上述迭代结果为：77则：误差：2－22．试用RK方程计算二氧化碳和丙烷的等分子混合物在151℃和13.78MPa下的摩尔体积。解：计算所需的数据列表如下：组元ZcCO2（1）×10-5C3H8（2）200×10-512由（2－51a）和（2－51b）得：依据式（2-16a）（A）和式（2－16b）（B）联立求解方程（A）、）（B）进行迭代计算得：迭代次数Zh0112340.5976587因此：Z＝0.5975，h混合物得摩尔体积为：2－23．混合工质的性质是人们有爱好的争辩课题。试用RKS状态方程计算由R12（CCl2F2）和R22（CHClF2）组成的等摩尔混合工质气体在400K和1.0MPa，2.0MPa，3.0MPa，4.0MPa和5.0MPa时的摩尔体积。可以认为该二元混合物的相互作用参数k12＝0（建议自编软件计算）。计算中所使用的临界参数如下表组元（i）/K/MPaR22（1）R12（2）385解：计算过程是先计算两个纯组分的RKS常数，再由混合规章获得混合物的RKS常数后，可以进行迭代计算，也可以求解三次方程的体积根。建议大家自编程序进行计算。所得的结果列于下表：T/K400组成RKS方程常数×10-5×10-5×10-5p/MPa12345Vcal/（cm3·mol-1）2－24．试用下列方法计算由30％（摩尔％）的氮（1）和70％正丁烷（2）所组成的二元混合物，在462K、69×105Pa下的摩尔体积。（1）使用Pitzer三参数压缩因子关联式（2）使用RK方程，其中参数项为：（3）使用三项维里方程，维里系数试验值为，，，（的单位为）。，，，（的单位为）。已知氮及正丁烷的临界参数和偏心因子为N2＝126.10K，MPa，nC4H10K，MPa，＝0.199解：（1）依据Kay规章求出混合物的虚拟临界参数虚拟对比条件为：查图2－9和2－10得：,则：RK方程组元Zc11×10-522255×10-512进行试差迭代得：h三项的维里方程为：将以上结果代入三项维里方程得：试差求解得：2－25．一压缩机，每小时处理454kg甲烷及乙烷的等摩尔混合物。气体在50×105Pa、422K下离开压缩机，试问离开压缩机的气体体积流率为多少？解：混合物的分子量为混合物的流率为：利用Kay规章求虚拟临界常数：虚拟对比条件为：用图2-11推断，应当使用维里方程，现将所需数据列于下表，其中第三行数据依据（2-48a）~（2-48e）式计算。ij/K/MPa112212241.21接受二阶舍项的virial方程计算混合物的性质，需要计算混合物的交互其次virial系数，计算结果见下表，ij112212由式（2－46）得：体积流率2－26．H2和N2的混合物，按合成氨反应的化学计量比，加入到反应器中混合物进反应器的压力为600×105Pa，温度为298K，流率为6。其中15％的N2转化为NH3，离开反应器的气体被分别后，未反应的气体循环使用，试计算：（1）每小时生成多少公斤NH3?若反应器出口物流（含NH3的混合物）的压力为550×105Pa、温度为451K，试问在内径D＝0.05m管内的流速为多少？解：（1）这是一个二元混合物系pVT的计算问题。使用RK方程进行计算组元Zc11（N2）×10-522（H2）×10-5122进行试差迭代得：h摩尔流率N2的摩尔流率为：生成的NH3量为：（2）这是一个三元混合物系pVT的计算问题。连续使用RK方程进行计算反应器出口物流组成：以入口1molN2为基准N2：1—H2：3—3×NH3×2＝0.30各物质的摩尔分率为：以NH3作为第三组元，补充数据如下：组元Zc33（NH3）×10-51323进行试差迭代得：h所以以进口N2为1mol作基准入口总物质的量为：1＋3+0＝4mol出口总物质的量为：1×（1－0.15）＋3×（1－0.15）+1××产品的摩尔流率为：反应物摩尔流率××105××104产品的体积流率为：速率2－27．测得自然 气（摩尔组成为CH484%、N29%、C2H6℃下的平均时速为25。试用下述方法计算在 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状况下的气体流速。（1）抱负气体方程；（2）虚拟临界参数；（3）Dalton定律和普遍化压缩因子图；（4）Amagat定律和普遍化压缩因子图。解：（1）按抱负气体状态方程；标准状况下气体流速v（273K，0.1013MPa）＝（2）虚拟临界参数法首先使用Kay规章求出虚拟的临界温度和临界压力，计算结果列表如下：组分摩尔/％/K/MPay/Ky/MPa甲烷氮气乙烷合计虚拟临界温度为192.79K，压力为4.510MPa，混合物的平均压缩因子可由下列对比温度和对比压力求出：，查两参数普遍化压缩因子图得：Zm将压缩因子代入方程得：在标准状态下，压缩因子Z＝1，因此体积流率可以得到：Dalton定律和普遍化压缩因子查普遍化压缩因子图时，各物质的压力使用分压组分ZyiZi甲烷氮气乙烷合计将压缩因子代入方程得：在标准状态下，压缩因子Z＝1，因此体积流率可以得到：Amagat定律和普遍化压缩因子先查得各物质的压缩因子，再使用分体积定律进行计算组分ZyiZi甲烷氮气乙烷合计在标准状态下，压缩因子Z＝1，因此体积流率可以得到：2－28．试分别用下述方法计算CO2（1）和丙烷（2）以3.5：6.5的摩尔比混合的混合物在400K和13.78MPa下的摩尔体积。（1）RK方程，接受Prausnitz建议的混合规章（令＝0.1）（2）Pitzer的普遍化压缩因子关系数。解：（1）RK方程由附录三查得CO2（1）和丙烷（2）的临界参数值，并把这些值代入方程（2－48a）～（2－48e）以及（2－13a）、（2－13b）进行计算，得出的结果如下：ij/K/MPa112212并且组元CO2（1）×10-5C3H8（2）×10-512由（2－51a）和（2－51b）得：依据式（2-16a）（A）和式（2－16b）（B）联立求解方程（A）、）（B）进行迭代计算得：迭代次数Zh0112340.5211567因此：Z＝0.5287，h混合物得摩尔体积为：（2）Pitzer的普遍化压缩因子关系式求出混合物的虚拟临界常数：查图2－9和2－10得：,则：2－29．试计算甲烷（1）、丙烷（2）及正戊烷（3）的等摩尔三元体系在373K下的值。已知373K温度下，，，，解：由式（2－45），对于三元体系得：2－29．试计算混合物CO2（1）－n-C4H10（2）在344.26K和6.48MPa时的液体体积。已知混合物中CO2的摩尔分数为x1＝0.502，液体摩尔体积的试验值为解：从附录三中CO2（1）和n-C4H10（2）的临界参数值如下：物质/K/MPaZCCO2n-C4H10255使用式（2－63）：计算式中：每个物质的ZRA值使用Zc代替，则：由式（2－65c）得：误差％＝习题3－1.单组元流体的热力学基本关系式有哪些？答：单组元流体的热力学关系包括以下几种：（1）热力学基本方程：它们适用于封闭系统，它们可以用于单相或多相系统。（2）Helmholtz方程，即能量的导数式（3）麦克斯韦（Maxwell）关系式3－2.本章争辩了温度、压力对H、S的影响，为什么没有争辩对U的影响？答：本章具体争辩了温度、压力对H、S的影响，由于，在上一章已经争辩了流体的pVT关系，依据这两部分的内容，温度、压力对U的影响便可以便利地解决。3－3.如何理解剩余性质？为什么要提出这个概念？答：所谓剩余性质，是气体在真实状态下的热力学性质与在同一温度、压力下当气体处于抱负气体状态下热力学性质之间的差额，即：M与Mig分别表示同温同压下真实流体与抱负气体的广度热力学性质的摩尔量，如V、U、H、S和G等。需要留意的是剩余性质是一个假想的概念，用这个概念可以表示出真实状态与假想的抱负气体状态之间热力学性质的差额，从而可以便利地算出真实状态下气体的热力学性质。定义剩余性质这一个概念是由于真实流体的焓变、熵变计算等需要用到真实流体的热容关系式，而对于真实流体，其热容是温度和压力的函数，并且没有相应的关联式，为了解决此问题就提出了剩余性质的概念，这样就可以利用这一概念便利地解决真实流体随温度、压力变化的焓变、熵变计算问题了。3－4.热力学性质图和表主要有哪些类型？如何利用体系（过程）的特点，在各种图上确定热力学的状态点？答：已画出的热力学性质图有p－V，p－T，H－T、T－S、lnp－H、H－S图等，其中p－V图和p－T图在本书的其次章已经介绍，它们只作为热力学关系表达，而不是工程上直接读取数字的图。在工程上常用地热力学性质图有：（1）焓温图（称H－T图），以H为纵坐标，T为横坐标。（2）温熵图（称T－S图），以T为纵坐标，S为横坐标。（3）压焓图（称lnp－H图），以lnp为纵坐标，H为横坐标。（4）焓熵图（称Mollier图，H－S图），以H为纵坐标，S为横坐标。水蒸汽表是收集最广泛、最完善的一种热力学性质表。热力学性质图的制作可以将任意点取为零（即基准点），例如，目前常用的H、S基点为该物质－129℃的液体。可以利用一些试验数据，此外，还可以依据体系和过程的特点，利用各种热力学基本关系，如热力学性质关系式、p－V－T数据等进行计算。制作纯物质（包括空气）热力学性质图表是一个格外简单的过程，制图中输入的试验值是有限的，大量的数据是选用合适的方法进行计算得到的。并且既需要各单相区和汽液共存区的p－V－T数据，又需要它们在不同条件下的等热力学基础数据，如沸点、熔点、临界常数、和。3－5.推导以下方程，式中T、V为独立变量证明：（1）设变量x,y,z，且写出z的全微分为：令，则，由全微分性质得：类比：写出A的全微分为：且，并，由全微分性质得：（2）将上式两边在恒定的温度T下同除以的dV得：已经证明则，3－6.试证明(a)以T、V为自变量时焓变为证明：以T、V为自变量时焓变为（A）又由（B）将（B）式两边在恒定的温度V下同除以的dT得：因，则，（C）将（B）式两边在恒定的温度T下同除以的dV得：将Maxwell关系式代入得：（D）将（C）式和（D）式代人（A）式得：即：原式得证(b)以p、V为自变量时焓变为证明：以p、V为自变量时焓变为（A）又由（B）将（B）式两边在恒定的体积V下同除以的dp得：因，且，，则：则，（C）将（B）式两边在恒定的压力p下同除以的dV得：且，，则：（D）将（C）式和（D）式代人（A）式得：即：原式得证3－7.试使用下列水蒸汽的其次维里系数计算在573.2K和506.63kPa下蒸汽的Z、及。T/K－125－119－113解：T=573.2K，B=－119，且p=由式（2-10b）得：由式（3—64）得：式中：由式（3－65）得：3－8.利用合适的普遍化关联式，计算1kmol的1，3－丁二烯，从2.53MPa、400K压缩至12.67MPa、550K时的。已知1，3－丁二烯在抱负气体状态时的恒压热容为：，1，3－丁二烯的临界常数及偏心因子为＝425K，MPa，Vc＝221×10-6，＝0.193解：抱负气体抱负气体初态，，参照图2-11，初态用其次Virial系数关系式终态用三参数图（1）由式（3－78）得：由式（3－79）得：由式（2－30）和（2－31）得：（2）计算抱负气体的焓变和熵变（3）由，查图（2-9）和（2-10）得：查图（3—4）、（3—6）、（3—8）、（3—10），分别得到：，，由式（3－87）得：由式（3－88）得：（4）×105×107Pa下氯的焓值和熵值。解：将计算分解为以下几步：抱负气体抱负气体已知氯的临界参数为：K，MPa，＝0.069，，初态压力较低，依据图2—11，末态应当使用普遍化的焓差图和熵差图进行计算，查图（3—4）、（3—6）、（3—8）、（3—10），分别得到：，，由式（3－87）得：由式（3－88）得：查附录六，氯气的抱负气体热容表达式为：3－10.试用普遍化方法计算二氧化碳在473.2K、30MPa下的焓与熵。已知在相同条件下，二氧化碳处于抱负状态的焓值为8377。解：需要计算该条件下二氧化碳的剩余焓和熵已知二氧化碳的临界参数为：K，MPa，＝0.228，依据图2—11，应当使用普遍化的焓差图和熵差图进行计算，查图（3—4）、（3—6）、（3—8）、（3—10），分别得到：，，由式（3－87）得：由式（3－88）得：故，故，3－11.试计算93℃、2.026MPa条件下，1mol乙烷的体积、焓、熵和内能。设0.1013MPa，－18℃时乙烷的焓、熵为零。已知乙烷在抱负气体状态下的摩尔恒压热容。解：初态的温度，末态温度为：先计算从初态到末态的热力学性质变化，计算路径为：抱负气体抱负气体（1）计算剩余性质乙烷的临界参数为：K，MPa，＝0.099初态压力为常压，末态：，依据图2-11，应当使用普遍化的其次维里系数计算。由式（3－78）得：由式（3－79）得：（2）计算抱负气体的焓变和熵变（3）计算末态的体积由式（2－30）和（2－31）得：因此：×105Pa，温度为260℃×105Pa。问蒸汽作的功为多少？在此过程中蒸气吸取的热量为多少？解：初始状态为：；末态为：查水蒸气发觉，始态和末态均为过热蒸气状态，查过热水蒸气表。题中的温度和压力值只能通过查找过热水蒸气表并内插得到，通过查表和内插计算得到：依据封闭系统的热力学第肯定律由于过程可逆，所以3－13.一容器内液态水和蒸汽在1MPa压力下处于平衡状态，质量为1kg。假设容器内液态和蒸汽各占一半体积，试求容器内的液态水和蒸汽的总焓。解：设有液体mkg，则有蒸气（1-m）kg查饱和水蒸气表，在1MPa下饱和蒸气和液体的密度分别为，则体积分别为：，依照题意：求解得：查饱和水蒸气表可以得到：在1MPa下，蒸气和液体的焓值分别为：，则，总焓值为：3－14.和分别是压缩系数和膨胀系数，其定义为和，试证明。对于通常状态下的液体，和都是T和p的弱函数，在T，p变化范围不是很大的条件下，可以近似处理成常数。证明液体从（T1，p1）变化到（T2，p2）过程中，其体积从V1变化到V2。则。解：,此外，对于液体，和近似为常数，故上式从至积分得：[3－15].在T－S图和lnp－H上示意性地画出下列过程过热蒸气等压冷却，冷凝，冷却成为过冷液体；饱和蒸气可逆绝热压缩至过热蒸气；接近饱和状态的气液混合物，等容加热、蒸发成过热蒸气；饱和液体分别作等焓和等熵膨胀成湿蒸气。（5）过冷液体等压加热成过热蒸气。3－16.空气在膨胀机中进行绝热可逆膨胀。始态温度T1为230K、压力p1×105Pa。（1）若要求在膨胀终了时不消灭液滴，试问终压不得低于多少？×105Pa，空气中液相含量为多少？终温为多少？膨胀机对外做功多少？×105Pa，终温为多少？解：（1）查空气的T－S图，其中初态为T1=230K，p1×105Pa，查得其中绝热可逆过程是一个等熵过程沿着等熵线从初态到末态为饱和液体（即交于饱和液相线时），此时压力可查得：p2=8atm若沿着等熵线到压力为1atm时，则到了气液共存区，查得此时T2=84K且此时，饱和状态的焓值分别为：，由热力学第肯定律，此时膨胀机对外做功34若过程是通过节流阀膨胀，即是一个等焓过程×105Pa，终温为：192K