理论力学论文
理论力学论文——
振子在恒定阻尼下的振动
在这学期的理论力学课程中,我们接触了机械振动基础,学习了有阻尼情况下的自由振动。教材上指出,当振动速度不大时,由于介质粘性引起的阻力近似的与速度成正比,即
c ,这样的阻尼称为粘性阻尼或线性阻尼。系数称为粘性阻尼系数。但是,振子Fcv,,
在滑动摩擦作用下的运动,虽然十分常见,却几乎没有讨论。我认为,其原因可能是滑动摩擦使运动微分方程变得十分复杂。在这种情况下,我尝试着自己推一推公式,讨论一下这个问题。
m假定一个弹簧振子,由质量为的物体和劲度系数的弹簧组成,置于水平面上。物k
x体和水平面间的滑动摩擦系数为。开始,物体对平衡位置的偏离为,由静止释放。如,0
图所示。
t,0
k
m
x0
1, 物体最后静止时所到达的位置
H在单自由度系统的强迫振动中,我们曾有静力偏移。与之类似,我们定义偏离B,0k
,,,,mgmg (1) *xxx,,,,,,c00kkx0,,
,mgx,其中,,为一常数,只与初始条件有关。也是弹簧的恢复力和摩擦力相等时的,ckx0
偏离。它是与弹簧振子和接触面有关的量。
由功能原理知道,在第一个半周期里,弹簧所损失的势能等于克服摩擦力所作的功,即
1122,,,, (2) kxkxmgxx,,010122
x式中为第一个半周期之后物体的坐标。 1
1
由式(2)得到
1 xxxxx,,,,,,,,221112,,,,,,,,,10000
同理,在第二个半周期里有
1122 ,,,,kxkxmgxx,,212122
2而 xxxxx,,,,,,,,214114,,,,,,,,,21000
从而,我猜测递推公式为
jj (5) xxxjx,,,,,,,(1)2112,,,,,,,100jj
xx,x设物体经过几个半周而最后静止于,则必然满足 (6) xxx,,nnncn,1
11,,,,,,,,,,n用(5)代入得 (7) 22,,
x,mgc,,这样,最后位置可以直接由(7)、(5)两式得到。,对于特定的弹簧振,kxx00
,x子来说,取决于初始偏离。如果,由式(7)得到,振子根本不振动。这是显然,,10
xx,的,因为即,初始偏离等于或小于“临界”偏离,弹性力小于或等于最大静摩,,10c
1擦力,物体当然静止。如果,振子只运动半周即停止,不能相反运动。如果,,,13
11,,振子振动一周而停止 ,越小,振动次数越多。 ,,,53
2( 振子运动
表
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达式
弹簧振子的运动微分方程式为 :
,,mxkxmg,,,, (8)
式中“”表示摩擦力与物体速度相反,或者写成 ,
,,mxkxmgj,,,,,,,,,(1,3,5),jj(), (9) ,,,mxkxmgj,,,,,,,,(2,4,6),,jj(),
对于(9)式我们以前见过。它表明振子除了受到弹性力作用之外还受到恒力的,mg
,mg作用。我们取静平衡位置x,为原点,便可以使方程成为标准的无摩擦情况的微分方ck
程。因此,由(9)的解立即可以写出:
xAtxjt,,,,,,cos,(1,3,5,0),,,从至,jjc, (10) ,xAtxjt,,,,,,cos,(2,4,6,,)从至2,,,,,jjc,
AAxx,,式中,是相对平衡点的振幅,所以有 jjjc
2
由(5)和(1)得出
Ajxxxj,,,,,,(12)121,,,,,,,j000,,
合并(10)中两式得到
jxxxjt,,,,,121cos1,,, (11) ,,,,,,,,00j,,
k2,,,,上式中,,,,为jt,,,,1,3,5,0,,从至jt,,,,2,4,6,,,,,从至2,m,
,,,运动的周期。上式即为弹簧振子的运动表达式。显然,如果,上式即为简谐振动的表达式。
m,,,2此外,由上式看出,振动周期仍然等于无阻尼情况振子的周期。这是与书k
111,上的粘性阻尼不同的一点。整个振动时间决定于振动次数:,,,,,,1,;t,,2432
,,11k。 ,,,,tt;,,,214kk
3( 总的能量损失
n,1
sxxx,,,2物体总的运动路程为: ,njn0j,1
由(5)得到: snnx,,21,,,n0
12最初能量为,那么,损失能量与总能量的比值为 Ekx,002
,,mgss2,Enn ,,,,41nn,,,,1Ex20kx02
同时,也可以这样计算:
1122kxkx,20nx,E2n22 ,,,,,,,,,,,nnn111241,,,,21Ex20kx02
两种计算结果一致。
以上,便是我的理论力学论文。如果有欠妥的地方,请张老师给我指出来,我再修改。在完成论文的过程中,我是以自己推公式为主,论文的主体结构皆模仿教材上的思路,一步一步深入。同时,我也查阅过一些参考书完善我的思路,它们给了我有益的补充与提示,在此一并说明。
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精仪系 仪02班
000682 常黎
2002-5-13
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