第45篓1慧蓁:翌期)(EXPLOSION-PROOFACHINE)ELECTRIC MACHINE酚爆晓机第45卷(总第152期) 场,夺琶乳
永磁同步电动机电磁转矩的计算术
温嘉斌,李华,郑福龙
哈尔滨理工大学电气与电子工程学院,黑龙江哈尔滨(150040)
摘要介绍两种永磁同步电动机电磁转矩的计算方法,即麦克斯韦应力张量法和磁通法。
两种方法均是通过有限元原理来求取电磁转矩。计算了永磁同步电机在不同工作状态下的电磁
转矩,并且将两种方法进行对比,最后取得较好的效果。
关键词麦克斯韦应力张量法;磁通法;永磁同步电动机;电磁转矩
中图分类号TM313文献标识码A’文章编号1008-7281(2010}01-0001-03
CalculationonElectromagneticTorqueofPMSynchronousMotors
耽nJiabin。LiHua,andZhengFulong
Abstract%ispaperpresentstwomethods(i.e.Maxwellstresstensorapproach
andfluxapproach)tocalculateelectromagnetictorqueofpermanentmagnet(PM)syn—
chronousmotor.Thesetwomethodsarebothtocalculateelectromagnetictorquebasedon
finite-elementanalysis.TheelectromagnetictorquesofPMsynchronousmotorsindifferent
workingconditionsarecalculatedandthetwomethodsalecomparedwitheachother.The
obtainedresultissatisfied.
KeywordsMaxwellstresstensorapproach;fluxapproach;PMsynchronousmotor;
electromagnetictorque.
0 引言
目前高性能永磁体广泛应用,永磁电机也随
之普遍化,但电机磁路结构的变化多样给电机的
电磁计算带来了不便,随着有限元法的提出以及
计算机性能的提高,永磁电机电磁转矩的计算也
得到了改善。电磁转矩是电机的一个重要指标,
电磁转矩的准确计算也会影响一台电机的性能。
最常用的两种方法就是麦克斯韦应力张量法和磁
通法⋯,这两种方法都基于有限元计算,有限元分
析软件功能比较强大,可以通过节点磁位很容易
计算电磁转矩。
1有限元法计算电磁转矩
1.1麦克斯韦应力张量法
从麦克斯韦电磁场的观点分析,在电磁场内
部也存在着应力,一个体积内部的电磁场受到体
积外部电磁场的力,是通过边界上的应力作用的。
边界面上的应力可以由应力张量求出。根据这一
理论可以推导出电机电磁转矩的计算方法,即在
电机的气隙中有一闭合的曲面s,利用麦克斯韦
应力张量法通过表面积分可以求出电机总的电磁
转矩。其表达式为
气=去几[产×秀)(雪x元)一尹12(≠×元)]山
(1)
即电机轴线的径向矢量和曲面S的法向矢量。
根据电机磁力线分布的性质,可以将电机等
效成直线部分的横截面,这样就能将三维模型简
化成一个二维模型来处理,相应的电磁转矩方程
也得到简化,原积分为沿一曲面积分,简化后为沿
一曲线积分,这里假设曲线是以半径为r的一个
圆周,电磁转矩的表达式变为【23
乙2薏手r2BrBod口 (2)
式中,B,、B。一半径为r处的气隙磁密口的径向分
量和切向分量。
1.2磁通法
永磁同步电动机的相量关系如图1所示,可
以得到
fE,cos,(0i℃≯8抽;!!:+E0 (3)E【6sin(0i)=砜cos(妒) 、’
十基金项目:国家科技支撑
计划
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万方数据
耢爆晓札(EXPLosIoN—PRooFELECTRIcMAcHINE)第45茗1慧蓁:翌期)
式中,玩、乜一空载反电动势和负载气隙合成电动
势。
式(3)为负载气隙合成电动势的交轴分量和
直轴分量。由此可以得到电机电磁功率
Pm=mE8cos0。I。一mE8sinotId
=mE6(Igcosoi—IdsinOi)(4)
相应的电磁转矩
L:生:哗(枷仍一枷晚) (5)
0./ Ⅲ
式中,∞一永磁同步电动机的机械角速度。
由此可见磁通法的关键是求出气隙合成电动
势,这里先进行电机的二维负载场的有限元分析,
得到气隙矢量磁位A,但此时的磁位是含有谐波
的合成气隙磁位,要通过对一个周期的磁位函数
进行傅立叶分解得到基波后,根据磁位与磁通的
关系可得
哦=2L矿√口i+b: (6)
0i=arctan(al/b1) (7)
式中,口。—傅立叶分解正弦项系数,bl—余弦项系
数。得到气隙合成电动势为
E。=√2帆。晚 (8)
即可求解出永磁同步电动机的电磁转矩。
图
2样机有限元计算
2.1样机模型
以一台32kW的变频调速螺杆泵驱动永磁同
步电动机为例进行计算,求解区域为整个电机垂
直于转轴的一个二维平面。电机结构示意图如
图2所示,样机采用径向充磁,这样可以减小漏磁
系数。该样机的尺寸如下:极数2p=24,定子外
径Dl=52cm,定子内径Di。=39cm,气隙长度6=
0.8ram,转子内径D:=15cm,定子槽数Z。=
2
72ram,转子槽数Z2=48,铁心有效长L矿=45cm,
磁钢性能指标B,=1.26T,巩=955kAm。
圈2电机结构不意图
模型建立剖分网格完毕后需要加载边界条
件,因为铁磁物质的磁导率远大于空气的磁导率,
可以将电机定子外圆设置为第一类奇次边界条
件,即磁力线是沿着定子外侧闭合的。由于建立
的是整机模型,只需加载该边界条件A,I肌儿即可
』s:未(口瓦OA)+专(t,OdA),)=一上(9)
【A.IDI/2=0
式中,.s一整个电机求解区域。若将方程组(9)等
价其条件变分极值问题的泛函,可得
fs:形(A):JJ(上秽BdB—JzA)dxay2min
IA,I叩5
(10)
2.2样机磁场分布
模型建立完成后,为每个组件赋属性,即相对
磁导率或BH曲线。然后对建立好的模型划分网
格,网格疏密程度影响计算的精确度以及分析计
算速度,如果分的比较稀疏,计算速度会很快,但
计算结果精确度较低。反之,网格剖分的比较密
集,那么结果更准确,但速度会熳[3]。给模型加载
负载,即加载额定负载电流密度。
L=lmCOS(一9)
厶=,mcos(孕一妒) ⋯)
L=枷s(一孚刊
式中,,。一电流幅值对应的电密,妒一负载电流与
交轴轴线的夹角。有限元求解方程组通常使用的
是ICCG法求解,但对于非线性的问题,磁导率不
是定值,而随着饱和程度变化,故方程组也就是一
个非线性方程组,通常使用牛顿-j立斐森迭代法求
万方数据
第45絮?篙茎:萋期) (EXPLOSION—PROOFELECTRICMACHINE)聒爆1龟札第卷(总第152期) ( 一 )r≯礤E矽U
解。求解后再处理可得到一个周期内的气隙磁密
及其基波分量分布,气隙矢量磁位及其基波分量
分布如图3、图4所示。
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图3额定负载气隙磁密及其基波分量
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电角度
图4额定负载气隙矢量磁位及其基波分量
利用麦克斯韦应力张量法计算电磁转矩时应
注意,定、转子之间的空气隙要分为两层,计算时
用有限元分析软件,设置积分路径曲线为两层气
隙中间的封闭的圆环,积分路径如图5所示,而磁
通法气隙不用分层。
积分路径
图5积分路径
2.3样机电磁转矩计算
该永磁同步电机的额定数据:额定功率PⅣ=
32kW,额定相电压UⅣ=220V,额定效率7/=
0.927,额定电流IN=52.39A。用麦克斯韦法及
磁通法分别计算样机在不同负载即不同功率角6
时电磁转矩。通过两种方法计算电磁转矩的对比
关系曲线如图6所示,可以看出两种方法计算结
果很接近。
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图6麦克斯韦法与磁通法计算电磁转矩对比
样机在额定负载运行状态下,电磁转矩的测量
值为Z洲=1220N·m,通过麦克斯韦应力张量法计
算所得电磁转矩z乙MA】【=1190.89N·in,误差为占:坠掣100%:2.39%XIOU (12)占=————i■———一 =. Llz,1删
磁通法计算结果巴栅=1182.76N·m,误差
为 8:垦掣×100%:3.05%(13)
1
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两种计算结果与实际值的误差在合理范围内。
3 结语
根据计算结果可看出,麦克斯韦应力张量法
计算的结果较磁通法更接近测量值,相对误差更
小,这是因为磁通法计算所用的矢量磁位是通过
傅立叶展开提取基波分量,故磁通法所得结果没
有考虑实际电机运行中的谐波效应。而麦克斯韦
应力张量法考虑了气隙中各次谐波磁场效应。但
在使用麦克斯韦张量法的时候需将定、转子间的
气隙等分成两层,而且需要划分更细的网格,单元
数和方程组也增多,加大了计算的时间,因此计算
时应全面考虑。
参考文献
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工业出版社,2000.
[3]徐海峰,辛慧源.ANSYS软件对电机磁场的分析.电
子与封装.2003.
作者简介:温嘉斌男1961年生;哈尔滨工业大学博士后。哈
尔滨理工大学教授。研究方向为电机、电机控制.
收藕日期:2009-09.17
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